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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XVII. Nr. 46 



Rontgenstrahls aus der Beziehung e V = h )' mal , 

 wobei e die Elementarladung des Elektrons, V seine 

 Geschwindigkeit (Spannung) und h die Planck- 

 sche Konstante ist. Man kann also aus der ge- 

 messenen Elektronengeschwindigkeit die Wellen- 

 lange der entstehenden Rontgenstrahlung berechnen 

 und mit dieser hypothetischen Wellenlangen- 

 messung ist die grofie Liicke im Spektralgebiet 

 zwischen den ultravioletten und Rontgenstrahlen 

 bereits iiberbriickt. 



Die langste Rontgenwelle, welche durch Inter- 

 ferenz am Kristallgitter genau gemessen wurde, 

 hatte eine Wellen'ange von 12,3 A. Zu langeren 

 Wellen kann man bei Beniitzung von Kristallen 

 als Beugungsgittern nicht vordringen, da die Gitter- 

 konstante der bisher beniitzten Kristalle zu klein 

 ist. Das grofie Spektralgebiet zwischen den 

 langsten Rontgenstrahlen von 12 A und den 

 ktirzesten ultravioletten Strahlen Lymans von 

 600 A ist durchaus nicht mehr vollig unbekannt 

 und es gehen diese beiden Schwingungsgruppen 

 wohl unmerklich in einander iiber. Es ist keine 

 neue, bisher unbekannte Strahlenart in diesem 

 Gebiet zu erwarten, denn die langwelligsten 

 Rontgenstrahlen stimmen mit den Strahlen Schu- 

 mann's und Ly man's in vielen Eigenschaften 

 bereits vollig iiberein. 



Wehnelt und Trenkle 1 ) konnten 1904 

 noch Rontgenstrahlen durch ihre photographische 

 Wirkung nachweisen, als die erzeugenden Kathoden- 

 strahlen 400 500 Volt Geschwindigkeit hatten. 

 Aus dieser Spannung lafit sich eine Wellenlange 

 von 25 A berechnen. E. R. Laird") beobachtete 

 1915 eine Rontgenstrahlung, wenn die Kathoden- 

 strahlen nur eine Spannung von 200 Volt durch- 

 laufen hatten. Rontgenstrahlen von einer Wellen- 

 lange iiber 2 A werden von der Luft bereits so 

 stark absorbiert, dafi sie nur im Vakuum unter- 

 sucht werden konnen. Zur Erzeugung von Elek- 

 tronenstrb'men im Hochvakuum beniitzt man den 

 lichtelektrischen Effekt oder rieuerdings, der 

 grofieren Intensitat wegen, meist Gliihkathoden ; 

 zum Nachweis derentstandenen elektromagnetischen 

 Strahlen dient ihre Fahigkeit von Metallen Elek- 

 tronen abzuspalten oder Gase zu ionisieren. 

 Whiddington fand bei 90 Volt und D ember 

 noch bei 65 Volt Spannung eine Strahlung, die 

 von Gasen und Metallen Elektronen abspaltete. 

 Im Jahre 1913 konnte schliefilich Dember 8 ) 

 Rontgenstrahlen bei nur 18,7 Volt erzeugen, fur 

 welche sich eine Wellenlange von 745 A ergibt. 

 J. J. Thomson 4 ) will 1914 durch Elektronen 

 von 10 Volt Geschwindigkeit ,,Schumannwellen" 

 erregt haben und glaubt bei 40 Volt deren photo- 

 graphische Wirkung auf gelatinefreie Schumann- 

 platten beobachtet zu haben. E. R. Laird 5 ) halt 



') Erlanger Berichte S. 312 (1904). 



2 ) Annalen der Pbysik 8.605 622 Bd. 46 (Leipzig 1915). 



3 ) Phys. Zeitschr. S. 11571161 Bd. 14 (Leipzig I9'3)- 

 ) Phil. Mag. 28 S. 620625 (1914)- 



5 ) Annalen der Physik S. 605622 Bd. 46 (Leipzig 1915). 



die Ergebnisse der Forscher, besonders Thom- 

 sons, iiber eine Rontgenstrahlung unter 200 Volt 

 fur zweifelhaft. 



Neuerdings haben Richard son und Bazzoni 1 ) 

 eine sorgfaltige Untersuchung iiber die Strahlen 

 angestellt, welche bei der Bremsung der von einer 

 Gliihkathode ausgehenden Kathodenstrahlen in 

 Quecksilberdampf, Helium und Wasserstoff ent- 

 stehen. Zum Nachweis der Strahlen diente deren 

 Fahigkeit, beim Auftreffen auf Metalle Elektronen 

 abzuspalten und zwar wurde die Geschwindigkeit 

 der von einer Metallplatte losgelosten Elektronen 

 experimentell gemessen. So konnte dann nach 

 der Quantenbeziehung die Wellenlange der er- 

 zeugten Strahlung genauer wie bei den friiheren 

 Forschern berechnet werden. Im Quecksilber- 

 dampf konnten Strahlen bis zu einer Wellenlange 

 von 1000 A, im Wasserstoff bis etwa 900 A und 

 in Helium bis herab zu 420 A nachgewiesen wer- 

 den. Franck und Hertz hatten schon friiher 

 im Quecksilber durch Elektronenstrahlen von nur 

 4,9 Volt die schon lange bekannte ultraviolette 

 Linie von 2536,7 A erregt und spektrographisch 

 gemessen. 



Das Rontgenspektrum des Wasserstoffs er- 

 scheint in den bekannten Balmerserien sichtbar 

 wieder. Die langwelligste Rontgenlinie des Na- 

 triums, welche im Vakuumspektrographen mit 

 Kristallgitter genau gemessen werden konnte, 

 hatte eine Wellenlange von 11.95 A. Die Rontgen- 

 linien der Elemente mit niederem Atomgewicht 

 (zwischen Wasserstoff und Natrium) haben Wellen- 

 langen von 2O bis 600 A und fur die Beugung 

 von solchen langen Wellen ist das Raumgitter 

 der Kristalle zu fein. Es konnten aber die Rontgen- 

 spektren der auf Wasserstoff" folgenden leichtesten 

 Elemente wie Lithium, Beryllium usw. mit Hilfe 

 eines Rowland'schen Gitters und mit Sc hu- 

 man n'schen photographischen Flatten noch un- 

 schwer untersucht werden, da die Gitterkonstanten 

 der feinen Konkavgitter Rowland's hinreichend 

 klein sind. Zur Anregung der langwelligen Rbnt- 

 genspektren in den leichten Elementen wird man 

 die intensiven Elektronenstrbme der Gliihkathoden 

 beniitzen und zwar wird man die Linien im Gegen- 

 satz zu den Versuchen von Richardson und 

 Bazzoni moglichst an den Elementen im festen 

 Zustand erregen, um im Hochvakuum arbeiten zu 

 konnen, da sich bei den langsten Rontgen- 

 strahlen die Absorption selbst durch stark ver- 

 diinnte Gase storend bemerkbar macht. Wird 

 schliefilich die Gitterkonstante der besten Row- 

 landgitter fur die Spektrallinien zu grofi, so gibt 

 es noch andere Interferenzmethoden um Linien 

 auszusondern und mit gelatinefreien Flatten zu 

 photographieren. Es sind nur technische Schwierig- 

 keiten, welche bei der Uberbriickung des Spektral- 

 gebietes zwischen ultravioletten und Rontgen- 



') Phil. Mag. 34 S. 285 (1917) nach Referat in den Beibl. 

 zu d. Ann. d. Phys. 



