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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XI. Nr. 51 



Es ist nach dieser Theorie anzunehmen, dafi auch 

 die Metalle einen selektiven Photoeffekt zeigen 

 werden, sobald nur das erregende Licht von ge- 

 niigend hoher Frequenz ist. Oberhalb einer 

 Wellenlange von 200 /.tit konnte der selektive 

 Effekt nicht nachgewiesen werden in Uberein- 

 stimmung mit der angefuhrten Formel, die bei 

 viel kiirzeren Wellen einen solchen Effekt er- 

 warten lafit. 



Auch Legierungen der Alkalimetalle mitein- 

 ander und mit Metallen konnen selektive Effekte 

 zeigen. So fanden Pohl und Pringsheim, dafi bei 

 Konzentrationen zwischen 17 und 70 Atompro- 

 zenten K in einer K-Hg-Legierung ein neuer selek- 

 tiver Effekt auftritt, dessen Maximum gegen das 

 des reinen Kaliums um etwa 50 //<< nach kiirzeren 

 Wellen verschoben ist; als wahrscheinlich ergab 

 sich die Existenz eines anderen unterhalb von 

 A= 313 /< bei 5 10 atomprozentiger Legierung. 

 Auch das steht mit der Theorie in Einklang, der 

 zufolge bei Metalllegierung die Frequenz um so 

 mehr vergroSert wird, je chemisch elektronegativer 

 die 2. (edlere) Komponente der Verbindung ist. 

 Es hat danach den Anschein, als ob ,,die Existenz 

 und Lage des selektiven Photoeffektes im Gegen- 

 satz zum normalen keine charakteristische Eigen- 

 schaft des Atoms ist, sondern durch die Bindung 

 des Atoms im Molekiil wesentlich bestimmt ist." 

 (Verh. 1910, S. 709.) 



Die Breite des selektiven Photoeffektes nimmt 

 mit wachsender Eigenfrequenz zu, wie sowohl die 

 Erfahrung wie die Theorie lehrt. 



Zur Beobachtung diente als Lichtquelle eine 

 Quarz-Quecksilberbogenlampe von Heraus, deren 

 Licht mittels Quarzflufispatoptik und Quarzprisma 

 spektral zerlegt wurde. Die Herstellung der 

 blanken Metalloberflachen machte anfangs viel 

 Schwierigkeiten. Zuletzt benutzten Pohl und 

 Pringsheim ein Verfahren, das in einer Destination 

 des Metalles im Vakuum besteht. Es ist in Verh. 

 d. Deutschen Phys. Ges. 1012, S. 46 und 506 be- 

 schrieben. Das Metall befindet sich in einem 

 kleinen, elektrisch geheizten Rohrchen, dem eine 

 plane Flache gegenubersteht ; auf dieser schlagt 

 sich der Metalldampf nieder, einen ganz vorziig- 

 lichen Metallspiegel bildend. Diese Anordnung hat 

 den grofien Vorzug, dafi zur Herstellung des 

 Spiegels keine mechanischen Putzmittel benutzt 

 werden miissen; auch die Benutzung der Kathoden- 

 zerstaubung und anodischen Verdampfung zur Her- 

 stellung von Spiegeln bietet manchmal Schwierig- 

 keiten insofern, als sich die Metallmolekule an der 

 Stromleitung beteiligen und dadurch chemische 

 Reaktionen zwischen dem Metall und dem Gas- 

 inhalte des Entladungsrohres begiinstigt werden. 

 Das Verfahren wird empfohlen auch fur solche 

 Falle, in denen es sich um Untersuchungen von 

 Reflexionsvermogen von Spiegeln handelt. 



In allerletzter Zeit haben Pohl und Prings- 

 heim einige neue lichtelektrische Beobachtungen 

 an Aluminium und Magnesium beschrieben (Verh. 

 1912, S. 546), die noch nicht vollig aufgeklart 



werden konnten. Schon von Millikan (Phys. 

 Rev. 32, S. 287, 1910) spater von Dike (Phys. 

 Rev. 32, S. 631, 1911), von Millikan und 

 Wright (Phys. Rev. 34, S. 68, 1912) und von 

 Robinson (Phys. Ztr. 13, 8.276, 1912) war be- 

 merkt worden, dafi die lichtelektrische Empfmd- 

 lichkeit diinner Metallschichten im Vakuum mit 

 der Zeit und mit andauernder Belichtung sich 

 stark verandern kann. Ahnliche Erscheinungen 

 konnten Pohl und Pringsheim an Al und Mg fest- 

 stellen. Ihre interessanten Resultate fassen die 

 genannten Forscher in folgenden Satzen zusammen. 

 ,,i. Durch Destination im Vakuum hergestellte 

 Flachen von Mg und Al geben bei Belichtung 

 unmittelbar nach der Herstellung eine Elektronen- 

 emission, die zwischen /. = 365 und i = 405 fift 

 beginnt und bei gleicher auffallender Energie bis 

 /. = 230 mit abnehmender Wellenlange dauernd 

 zunimmt. 2. Im Verlauf einiger Zeit verschiebt 

 sich die langwellige Grenze der Elektronenemission 

 zu erheblich grofieren Wellenlangen, so dafi Al 

 sicher noch bei 700 /</', Mg sogar noch bei /, ^> I /< 

 erregbar ist, d. h. durch die Warmewellen einer 

 gewohnlichen i6kerzigen Gliihlampe, die durch 

 0,38 mm dicken Ebonit hindurchgelassen werden. 

 3. Mit dem Vorriicken der langwelligen Grenze 

 bildet sich ein Maximum der Elektronenemission 

 bei etwa A = 260 /</( heraus. Ein Zusammen- 

 hang desselben mit dem Resonanzphanomen des 

 selektiven Photoeffektes ist bisher nicht erwiesen." 

 Die Veranderung der lichtelektrischen Empfind- 

 lichkeit rtihrt, wie die Verf. vermuten, wahrschein- 

 lich her von Veranderung der an der Metallflache 

 haftenden und sich allmahlich loslosenden Gas- 

 schicht. 



Durch Einfiihren von Helium oder Argon unter 

 geringem Druck ist es den Herren Elster und 

 Geitel gelungen, die friiher beschriebene Empfind- 

 lichkeitssteigerung der photoelektrischen Zellen 

 mit Alkalimetall durch t'berziehen des Metalls 

 mit einer diinnen Schicht seiner kolloidalen Modifi- 

 kation dauernd konstant zu crhalten. Sie haben 

 auf diese Weise ein bis ins Ultrarot hinein emp- 

 findliches Photometer geschaffen, welches sich 

 z. B. ohne grofie Schwierigkeit zur Beobachtung 

 der Abnahme des Phosphoreszenzlichtes einer 

 phosphoreszierenden Substanz wahrend mehrerer 

 Tage benutzen lafit. (Phys. Zeitschr. 12, S. 758, 

 1911.) 



Die besprochenen Untersuchungen liber den 

 selektiven Photoeffekt fuhrten Pohl (Verh. 1911, 

 S. 961) zu einer interessanten Deutung der 

 Lenard'schen Beobachtungen iiber Phosphoreszenz 

 der Erdalkaliphosphore. Lenard hatte gefunden (vgl. 

 Bericht in dieser ZS. 1911, S. 89), dafi einer 

 Emissionsbande eines Erdalkaliphosphors unter 

 anderem drei diskrete Banden der Wellenlangen 

 A,, A , A 3 entsprechen, in denen das Licht auffallen 

 mufi, um eineErregung dieser Emissionsbande her- 

 vorzurufen. Pohl vergleicht diese Banden mit denen 

 des selektiven Photoeffektes. Z. B. fand Lenard 



