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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. VII. Nr. 12 



grofi sein, als die Gesch windigkeit des 

 Fliissigkeitsstrahles. 



Es seien i und 2 (Abb. 3) zwei Raume, welche 

 durch eine Zwischemvand getrennt sind, jedoch 

 durch ein in der Zwischenwand bcfindliches, 

 kegelformig zugespitztes Rohrstiick, cine ,,Dtise", 

 miteinander in Verbindung stehen. In dem Raume i 

 befindet sich gespannter Wasserdampf , die 

 Spannung j m Raume 2 sei niedriger als die im 

 Raume i und es sei durch irgendwelche Vor- 

 richtungen dafiir gesorgt, dafi die Spannung in 

 beiden Raumen dauernd auf derselben Hohe bleibt. 

 Infolge dieses Druckunterschiedes oder Druckge- 

 falles, wie wir sagen wollen, wird der Dampf 

 offenbar das Bestreben liaben aus dem Raume i 

 durch das Ansatzrohr nach dem Raume 2 iiber- 

 zustromen. Sovvie er aber aus dem Ansatzrolire 

 heraus und in den Raum 2 eintritt, wird er bei 

 einigermafien grofiem Druckunterschiede, und zwar, 

 wie sich durch Erfahrung gezeigt hat, schon wenn 

 die Spannung in I etwa 2 mal ') so grofi ist 

 als die in 2, das Bestreben haben sich nach alien 

 Sei ten hin im Raume 2 auszudehnen. Der Strahl 

 wtirde also nicht geschlossen bleiben, er konnte 

 also auch nur unvollkommen zum Betriebe eines 

 Turbinenrades ausgeniitzt werden. Anders wird 

 dagegen die Sache, wenn wir dem Dampf durch 



Fig. 5- 



Erweiterung der t Diise nach dem Raume 2 hin 

 Gelegenheit geben sich schon innerhalb der 

 Diise bis auf die im Raume 2 herrschende 

 Spannung auszudehnen, wenn wir die Diise also 

 so gestalten, wie es durch Abb. 4 veranschaulicht 

 wird. Hier bleibt der Dampfstrahl beim Austria 

 aus der Diise geschlossen, da er ja nicht mehr 

 das Bestreben hat sich auszudehnen, die lebendige 

 Kraft bleibt sozusagen konzentriert und es wird 



J ) Genauer 1,75 mal so groU. 



nun verhaltnismafiig einfach sein, den zusammen- 

 gehaltenen Dampfstrahl (ahnlich, wie einen Wasser- 

 strahl) auf die Schaufeln einer Turbine zu lenken 

 und so die in ihm steckende lebendige Kraft zur 

 Arbeitslcistung auszuniitzen. Der erste, der den 

 Diisen diese Form gab, und so erst die neuere 

 Entwicklung der Dampfturbinen ermoglichte, war 

 der Schwede de Laval, weshalb diese Art sich 

 erweiternder Diisen auch wohl geradezu als Laval- 

 diise bezeichnet wird. 



Da es fur die spateren Betrachtungcn von 

 Wichtigkeit ist, moge hier noch einmal darauf 

 hingewiesen werden, dafi die Ausfuhrung der 

 Diisen in der Laval'schen Form nicht mehr notig 

 ist, wenn das Druckgefalle zwischen den beiden 

 Raumen nur klein ist, und zwar wenn die Dampf- 

 spannung im Raume i geringer ist, als etwa 

 doppelt so hoch, wie im Raume 2. Dafi Lange 

 und Form der Laval'schen Diisen verschieden ge- 

 wahlt werden mufi, je nach der Hohe des Druck- 

 gefalles zwischen den beiden Raumen i und 2, 

 bedarf wohl kaum der Erwahnung. 



Je grofier das Druckgefalle zwischen den 

 beiden Raumen I und 2 ist, um so grofier wird 

 offenbar auch die Gesch windigkeit sein, mit 

 welcher der Dampf aus der richtig geformten 

 Diise in den Raum 2 eintritt, um so grofier ist 

 also auch die lebendige Kraft, d. h. die Arbeits- 

 fahigkeit einer G ewich tseinheit des ausstromen- 

 den Dampfes. Bezeichnet man die Dampfspannung 

 im Raume i mit p p die im Raum 2 mit p.,, so 

 ergibt eine Berechnung, deren Durchfiihrung hier 

 zu weit fiihren wiirde folgendes : 

 Wenn p, - - - 2 4 10 50 100 mal 



so grofi wird als p.,, dann wird 

 die Geschwindigkeit des aus der 

 Diise in den Raum 2 einstromen- 

 den Dampfstrahles 



c -= 450 700 880 1090 u6om/sec 

 vvoraus sich die lebendige Kraft 

 von i kg Dampf berechnet zu 



I c- 

 A = . oder in abgerun- 



g 2' 

 deten Zahlen 



A = 10000 24500 39500 59500 67ioom/kg. 



Erzeugt man z. B. in einem Dampfkessel 

 (Raum i) eine Dampfspannung von 10 Atm. und 

 sorgt dafiar, dafi in dem Raume, in welchem sich 

 das Turbinenrad dreht (Raum 2) eine Spannung 

 von 0,2 Atm. herrscht, was sich durch ent- 

 sprechendes Kiihlhalten dieses Raumes, d. h. durch 

 Anwendung von sog. Kondensationsanlagen, er- 

 reichen lafit, so ist p t = 50 -p., und man konnte, 

 indem man den Dampf, etwa nach Abb. 5, in ge- 

 eigneter Weise auf ein Turbinenrad leitet, nach 

 der Tabelle theoretisch mit jedem kg Dampf eine 

 Arbeit von beinahe 60000 mkg erzielen. 



Abbildung 6 zeigt in einer Gerippskizze, wie 

 eine solche Maschine zu gestalten ware. 



Erinnern wir uns aber dessen, was oben be- 

 ztiglich der zweckmafiigsten Umfangsgeschwindig- 



