N. F. VII Nr. 31 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



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Gefafies gebracht. VVenn man dann A mit einem 

 Stocke beriihrt, so gerat die Kugel in Vibration, 

 als ob sie sich in einer gallertartigen Fliissigkeit 

 befande. 



Bringt man in die Nahe von A eine an einem 

 Stocke befestigte Scheibe B, so stofit diese den 

 Korper ab, dafi er nach C kommt. Wenn man 

 aber den Stock nach Art eines Quirles dreht, so 

 wird der Korper angezogen. 



Behandeln diese Versuche die Eigenschaften 

 von rotierenden Korpern, so werden die Eigen- 

 schaften der Wirbelringe an Rauchringen demon- 

 striert. Eine zylindrische Trommel ist auf der 



Fig. I. 



Fig. 2. 



einen Seite durch gut gespanntes Trommelfell 

 yerschlossen, die andere Seite hat eine kreisrunde 

 ( tffnung. Fiillt man die Trommel mit Rauch, in- 

 dem man Tabaksrauch einbringt oder Salmiak- 

 nebel erzeugt, und schlagt man auf das Trommel- 

 fell mit einem Kloppel, so geht ein schoner 

 Rauchring aus der Trommel. Dieser kann ein 

 Licht ausloschen oder eine aufgestellte Pappe um- 

 werfen. Zwei mit verschiedener Geschwindigkeit 

 aus der Trommel getriebene Ringe gehen durch- 

 einander hindurch, ohne sich zu stb'ren. Hat man 

 zwei solcher Trommeln, die eine mit etwas grofie- 

 rer Offnung als die andere, so kann man noch 



folgende schone Versuche anstellen, die Perry 

 nicht erwahnt. 



Man stelle die Trommel so, dafi der Rauch- 

 ring gerade in die Offnung der mit Rauch ge- 

 fiillten anderen Trommel geht. Dann kommt aus 

 dieser wieder ein Rauchring herausspaziert. Ge- 

 lingt es mit moglichst gleicher Geschwindigkeit 

 aus beiden Trommeln Ringe gegeneinander zu 

 treiben, so drehen sich diese beim Begegnen an- 

 einander vorbei und setzen dann ungestort ihren 

 Weg wieder fort. 



Der fur rotierende Korper so fundamental 

 Begriff des Tragheitsmomentes wird von Perry 



F 'g- 3- 



Fig- 4- 



auSerordentlich klar demonstriert , freilich unter 

 der Voraussetzung, dafi dasTragheitsmoment nicht 

 nur als .Tmr 2 (m Masse eines Molekiiles, r Abstand 

 vom Drehpunkt), sondern auch anschaulich defi- 

 niert wird als ein MaS fiir den Bewegungswider- 

 stand der in Drehung zu versetzenden Masse, wie 

 man recht deutlich aus den Gleichungen fiir 



lineare Beschleunigung tj == ~^ , Winkelbeschl. 



_ bewegende Kraft Abstand von Drehachse 

 Masse )( Abstandsquadrat von Drehachse 

 erklaren kann. In dem Ausdruck p ist die Kraft 



