N. F. XIV. Nr. 26 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



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Bergholm meint dann: ,,Das Verhaltnis 

 zwischen den Phasendifferenzen fiir zwei Farben 

 an ein und derselben Stelle in der Schicht 1st 

 gleich dem invertierten Verhaltnis zwischen den 

 Brechungsexponenten dieser beiden Farben." 



Durch Angabe der Phasendifferenz kann man 

 den Verlauf der Dispersionskurve in einer willkiir- 

 lichen Einheit angeben. Ferner ist die Doppel- 

 brechung sehr klein, wo die Dicke am grofiten 

 ist; es ist also die Doppelbrechung nicht fiir das 

 Metall als solches kennzeichnend, sondern es ist 

 anzunehmen, dafi die verschiedenen Teile der 

 Schicht auf eine gewisse fiir verschiedene Dis- 

 tanzen von der Kathode nicht gleiche Weise an- 

 geordnet sind. Das Zeichen der Doppelbrechung 

 andert sich fiir ein und denselben Metallspiegel, 

 gilt sie positiv weiter weg von der Kathode, 

 so ist sie negativ und sehr klein in der Nahe der 

 Kathode, nimmt dann numerisch zu, urn Null zu 

 werden in einem gewissen Abstand. 



Die kristallinischen Eigenschaften der Schichten 

 erklart Verfasser durch die Annahme, dafi sie aus 

 geordneten Ellipsoiden aufgebaut sind, cla aus 

 ihnen gebildete Medien auch doppelbrechend sind. 

 Die Ellipsoide wieder entstanden dadurch, dafi 

 die verschiedenen Teile deformiert wurden, als sie 

 die Glasplatte trafen, und daraus ergibt sich die 

 Doppelbrechung als eine Funktion von dem Ab- 

 stande von der Kathode, denn es miissen um so 

 ausgepragtere Ellipsoide entstehen , je schrager 

 die Teile einfallen. Ferner ist die Doppel- 

 brechung abhangig von der Geschwindigkeit der 

 Partikel, mit welcher sie die Platte treffen, dahcr 

 wird die Doppelbrechung kleiner mit Zunahme 

 des Druckes. Die Achsen der Doppelbrechung 

 sind abhangig von der Einfallsrichtung der 

 Partikel. 



Vielleicht entsteht die kristallinische Struktur 

 weiterhin von der Kathode aufierdem noch da- 

 durch, dafi die von der Kathode geworfenen 

 Teilchen in einer Richtung langer sind als in 

 einer anderen, und jedes dann durch das elektro- 

 statische Feld influenziert sich in der Richtung 

 der Kraftlinien stellt. 



Treffen nun die Teile das Glas in der Nahe 

 der Kathode und senkrecht zur Flache des 

 Kathodenbleches, so werden sie sehr wenig de- 

 formiert, daher ist die Doppelbrechung in der 

 Nahe der Kathode verhaltnismafiig klein und ihr 

 Zeichen ist ein anderes als weiter weg. 



Verfasser erklart schliefilich aus der Grund- 

 annahme S lark's fiir die Kathodenzerstaubung 

 die Entstehung des nackten Fleckes unter deV 

 Kathode (es bilden sich namlich auf dem Glas 

 unter der Kathode nicht gleich dicke Metall- 

 schichten), welcher die Form der Projektion der 

 Kathode auf das Glas hat. Nach der Theorie 

 von Stark stiirzen gegen die Kathode positiv 

 geladene Atome mit grofier kinetischer Energie, 

 welche sie beim Passieren der grofien Spannungs- 



differenzen in der Nahe cler Kathode erhielten. 

 Trifft ein Atomstrahl einen Teil der Oberflache 

 eines Korpers, so gibt er an diesen seine Be- 

 wegungsenergie ab und erteilt ihm unter Um- 

 standen eine Geschwindigkeitskomponente in 

 seiner eigenen urspriinglichen Richtung. Treffen 

 aber Teile gegen die Kathode, so konnen sie von 

 oder unmittelbar innerhalb der Flache reflektiert 

 werden. 



In der Nahe der Kathode erhalten aber die 

 Kanalstrahlen ihre grofite Energie, und da ihre 

 Kraft hier am grofiten ist, so bewegen sie sich 

 unmittelbar an der Kathode in Richtung dieser 

 Kraft. Eine Abkiirzung des freien Weges, auf 

 welchem die Kanalstrahlen ihre Bewegungsenergie 

 erhalten, verringert ihr zerteilendes Vermogen, es 

 hort alle Zerstaubung auf, sobald ihte Bewegungs- 

 energie einen gewissen Wert nicht erreicht. 

 Steht daher eine Glasplatte einige mm entfernt 

 von einer ebenen Kathode und sind ihre beiden 

 Flachen parallel, so entsteht auf dem Glas keine 

 Metallschicht. So ist es auch zum Teil mit der 

 Grube unter der Kante des Kathodenbleches; das 

 Glas hindert die Kanalstrahlen, die notige Energie 

 zu erhalten, bis sie die Kante treffen. Wohl ver- 

 ursachen Kanalstrahlen, die durch ein Loch in 

 der Kathode gehen, Zerstaubung, obgleich sie in- 

 folge Attraktion von der Kathode gebremst und 

 reflektiert werden , aber sie erhalten dieselbe 

 Ladung wie die Kathode und haben damit ein 

 grofieres Zerstaubungsvermogen. Dr. Bl. 



Physik. Die Dichte des Aluminiums wurde 

 von E. F. Brislee untersucht. 1 ) Der Mittelwert 

 einer grofien Anzahl von Dichtebestimmungen fiir 

 gegossenes Metall (unausgegliiht und gegliiht) 

 wurde zu 2,7061 ermittelt. Hartgewalztes Alumi- 

 nium wies im ungegliihten Zustande eine Dichte 

 von 2,7089, gegliiht von 2,7098 auf. Bei gezoge- 

 nem Aluminium ergaben sich je nach der Bear- 

 beitung starke Schwankungen in der Dichte, die 

 unter geeigneten Bedingungen geringer als beim 

 gegossenen Metall ist. Zur Untersuchung der 

 Struktur wurde die polierte Oberflache mit Flufi- 

 saure stark angeatzt und hierauf zur Erzielung 

 eines glanzend silberweifien Aussehens einige Se- 

 kunden in 60 proz. Salpetersaure getaucht. Mit 

 der Volumzunahme bei der Bearbeitung ging die 

 kristallinische, polyedrische Struktur des gegosse- 

 nen Metalls in die amorphe Form iiber. Die Ver- 

 schiedenheit des Gefiiges erklart auch das ver- 

 schiedene Verhalten von hartem und weichem 

 Aluminium gegen Atzmittel. Die Riickverwand- 

 lung des amorphen in den krisrallinischen Zu- 

 stand beim Gliihen macht das Bestehen eines poly- 

 morphen Zustandes wahrscheinlich, ahnlich wie 

 beim monoklinen und rhombischen Schwefel. 



Otto Burger. 



') Elektrotechnische Zeitschrift 21, 167 (1914). 



