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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XIV. Nr. 43 



Fur seine sehr genauen Messungen bediente 

 sich Valet on der folgenden Versuchsanordnung : 

 Zvvei GefaBe R t und R. 2 , die sich in zwei Ther- 

 mostaten A und B befanden und durch Kohren 

 miteinander verbunden \varen , wurden mil ge- 

 sattigter Alaunlosung gefiillt, die durch einen 

 Ruhrer getrieben wurde, so dafi sie dauernd durch 

 die Rohren von R : nach R 2 zirkulierte. Die 

 Temperatar im Thermostaten A und damit auch 

 in R t wurde etwas hoher als die in B und damit 

 in R 2 gehalten. Da nun in Rj eine groBere 

 Menge von festem Alaun als Bodenkorper vor- 

 handen war, so sattigte sich die Losung bei dieser 

 etwas hoheren Temperatur und war daher, sobald 

 sie bei der Zirkulation in das GefaB R 2 kam, urn 

 einen geringen, aus der Abhangigkeit d"er Loslich- 

 keit des Alauns von der Temperatur genau be- 

 kannten Betrag iibersattigt. Die Versuche wurden 

 nun folgendermaBen durchgefiihrt : In das GefaB 

 R 2 wurde ein Alaunkristall gelegt, die Temperatur- 

 differenz zwischen den beiden Thermostaten und 

 damit auch der Ubersattigungsgrad der Losung in 

 R 2 allmahlich verringert und nun sorgfaltig be- 

 obachtet, ob erstens der Kristall im ganzen wuchs 

 oder abnahm und zweitens ob die einzelnen 

 Flachen VVachstums- oder Auflosungserscheinungen 

 zeigten. VVenn die verschiedenen Fachen des 

 Alaunkristalles yerschiedene Loslichkeit besaBen, 

 so miiBte der Ubergang von den Wachstums- zu 

 den Auflosungserscheinungen, der sich sehr scharf 

 beobachten liefi, bei den verschiedenen Flachen 

 in verschiedenen Temperaturpunkten stattfinden. 

 Tatsachlich wurde aber auch nicht die geringste An- 

 deutung fiir eine verschiedene Loslichkeit der ver- 

 schiedenen Flachen gefunden. Der Ubergangs- 

 punkt von den Wachstums- zu den Auflosungs- 

 erscheinungen war innerhalb des Versuchsfehlers 

 von 0,001 5 C, d. h. innerhalb eines Konzentrations- 

 intervalles von 0,0006 / , fiir \Vurfel-, Rhomben- 

 dodekaeder- und Oktaederflache der gleiche. 



Dieses Ergebnis steht mit den Forderungen 

 der Thermodynamik im besten Einklange. Aus 

 der Gibbs'schen Theorie der heterogenen Gleich- 

 gewichte ergibt sich -- die Einzelheiten der Be- 

 weisfiihrung miissen in der Originalarbeit von 

 Vale ton nachgelesen werden , daS zwar ein 

 Einflufi der fiir die verschiedenen Kristallflachen 

 wahrscheinlich verschiedenen Oberflachen- 



energie auf die Loslichkeit besteht, dafi aber dieser 

 EinfluB nur bei mikroskopischen oder submikro- 

 skopischen Kristallen in Frage kommt, fiir Kristalle 

 aber, die zu kristallographischen Untersuchungen 

 iiber die Loslichkeit der einzelnen Kristallflachen 

 benutzt werden konnen, praktisch gleich Null ist. 

 Das Losungsgleichgewicht eines makroskopischen 

 Kristalles ist von der Art der ihn zufallig be- 

 grenzenden Flachen, die natiirlich immer fiir den 

 Kristall mogliche, seiner Symmetric entsprechende 

 Flachen sein miissen, unabhangig. Mit diesem 

 Ergebnis der Thermodynamik fallt die bekannte 

 und oft zitierte Theorie von P. Curie iiber den 

 Einflufi der Oberflachenenergie auf die Kristall- 



form, soweit makroskopische Kristalle in Frage 

 kommen, und die sich an sie anschlieBende, eben- 

 falls sehr oft angefiihrte Theorie des Kristall- 

 wachstums von G. Wulff. Mg. 



Chemie. Uber die Untersuchung von triiben 

 und von fluoreszierenden Losungen ist in den 

 letzten JahrerT~eine Reihe von Untersuchungen 

 veroffentlicht worden, iiber die im folgenden, da 

 das Thema allgemeines Interesse besitzt, im An- 

 schlufi an die Originalarbeiten l ) ein kurzer Be- 

 richt erstattet werden soil. 



Sind in einer an sich klaren Fliissigkeit kleine 

 mikroskopische oder submikroskopische Teilchen 

 verteilt, die einen anderen Brechungskoeffizienten 

 als das Medium selbst haben, so erscheint die 

 Flussigkeit mehr oder minder triibe. Losungen 

 dieser Art, die, wenn die Teilchen sehr klein 

 sind, auch als kolloidale Losungen bezeichnet 

 werden, erhalt man leicht, z. B. wenn man zu 

 einer sehr verdiinnten Kochsalzlosung allmahlich 

 unter ruhigem Umriihren einige Kubikzentimeter 

 einer verdunnten Silbernitratlosung tropft, oder 

 wenn man unter gutem Umriihren einige Tropfen 

 einer verdiinnten alkoholischen Mastixlosung in 

 eine grofiere Menge reinen Wassers giefit, oder 

 nach einem der zahlreichen Verfahren, die zur 

 Gewinnung kolloidaler Losungen angegeben sind. 

 Solange die Einzelteilchen grofi sind, d. h. ihr 

 Durchmesser etwa oberhalb lOOOjM/O liegt, hangt 

 der Grad der Triibung nur von zwei Faktoren ab, 

 namlich erstens von dem Unterschiede zwischen 

 dem optischen Brechungsvermogen der Teilchen 

 und dem der Flussigkeit, also von der chemischen 

 Natur der Systems, und zweitens von der Gesamt- 

 masse der Einzelteilchen in der Raumeinheit der 

 Flussigkeit. Liegt der Durchmesser der Teilchen 

 unterhalb der angegebenen Grenze, die iibrigens 

 keineswegs scharf ist, so tritt als den Triibungs- 

 grad bestimmender Faktor noch die GroSe der 

 Teilchen, ihr Durchmesser hervor: Je kleiner bei 

 gleicher Gesamtmasse der Teilchen ihre Durch- 

 messer sind, um so geringer ist der Triibungsgrad. 

 Diese Abnahme des Trubungsgrades mit abneh- 

 mender Teilchengrofie ist anfangs verhaltnismaBig 

 gering, wird aber sehr bedeutend, sobald der 

 Teilchendurchmesser etwa unter iQO fin sinkt, 



J ) Werner Mecklenburg und Siegfrid Valen- 

 tiner, Ein Apparat zur Messung von Triibungen (Tyndall- 

 meter). Zeitschr. f. Inslrumentenk. 34, 209; 1914. 



Werner Mecklenburg, Uber die Messung desTyndall- 

 effekts in kolloidalen Losungen. Kolloid-Zeitschr. 14, 172; 



1914. 



Derselbe, Tyndallmetrische Messungen im einfarbigcn 



Lichte. Ebenda 15, 149; I9'4- 



Derselbe, Cber die Beziehungen zwischen Tyndalleflekt 

 und Teilchengrofie kolloidaler Losungen. Ebenda 16, 97; 



1915. 



Derselbe, Die Untersuchung von triiben Losungen. 

 Die Naturwissenschaften 3, 317; ig'S- 



Werner Mecklenburg und Siegfried Valen- 

 tiner, Uber die Abhangigkeit der Fluoreszenz von der Kon- 

 zentration. Physik. Zeitschr. 15, 267; I9'4- 



*) i ft ft = 0,001 (i = 0,000001 mm. 



