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Naturwissenschaftliche Wochensehrift. 



XVI. Nr. 6. 



wenn wir uns in das Gebiet 7> rechts unterhalb der Curve 

 .1 begeben, so existirt nur Wasserdampf, in dem Gebiete 

 /'7 hingegen nur Fliissig'keit. 



Die Spannkraftscurve des Wasserdampfes konnen wir 

 auch in das Gebiet unter verfolgen; dieser Zweig B 

 stellt uns alsclann den Druck des iiber Eis befindlichen 

 gesattigten Wasserdampfes dar; er bildet also die Ueber- 

 gaugscurve zwischen dem festen und dem luftformigen 

 Zustande. 



Drittens kounen wir aucb die Uebergangscurvc 

 zwischen dem festen und fliissigeu Zustande einzeichnen. 

 Da der Gefrierpunkt des Wassers durch Druck nur wenig 

 beeinflusst wird, fallt diese Curve < ' nabezu mit der Senk- 

 rechten t = o zusammen ; genauer gesagt ist sie gegen 

 letztere so geneigt, dass fur cine Zunabme von p = \ Atm. 

 / urn (1,0075 sinkt. 



Wir konnen diese drei Curven A, B, (.' die Ver- 

 dampfungs-, die Scbmelz- und die Sublimationscurve 

 nennen. 



Der Punkt, in welebem die Linie C den Zug A, B 

 trifft, hat den Druck p = 4,6 mm, t = 4- 0,0075. Er stellt 

 den n dreifachen Punkt" des Wassers dar, also einen 

 Punkt, in welebem alle drei Aggregatzustande nebenein- 

 ander bestehen konneu. Wir bringen das Wasser auf 

 diesen Punkt, indem wir es unter die Glocke der Luft- 

 pumpe stellen und so lange evacuiren, bis es gefriert. 

 Verdtinnen wir nunmebr noch weiter, so schreiten wir 

 auf der Curve Ji nach links fort. Fliissiges Wasser 

 existirt bei so niedrigen Drucken iiberbaupt nicbt mehr, 

 und wollten wir eine Flascbe mit Wasser in einem Raume 

 so niedrigen Druekes, etwa in den hochsten Regionen 

 der Atmosphare o'ft'uen, so wtirde eine so lebbafte Ver- 

 dunstung eintreten, dass ein sofortiges Gefrieren die Folge 

 ware, genau wie wir dies bei der Kohlensaure bereits 

 bei gewohnlichem Atmospharendruck beobacbten. 



Fiir die Koblensaure liegt der dreifacbe Punkt bei 

 einem In'iheren Drucke als p = 1 Atm., nanilich bei etwa 

 6 Atru., fur Stickstoff hingegen nach den Untersuchungcn 

 Olszewskis uicht viol holier als f'iir Wasser, namlich bei 

 etwa 10 mm Quecksilber, fiir Sauerstoff noch tiefer. Bei 

 den beiden letztgenannten Korpcrn ist desbalb genau wie 

 beim Wasser das Sieden unter atmospharischem Drucke 

 nicht so lebhaft, dass ein Herabsinken der Tempcratur 

 l)is unter den Gefrierpunkt stattfiinde. 



Das verschiedenc Verhalten verschiedencr Fliissig- 

 keiten unter atmospbarischem Drucke ist also durchaus 



uicht in einer wesentlicheu Verscbiedenheit jener Fllissig- 

 keiten begruudet. Vieluiehr hangt es lediglich davon ab, 

 ob die horizoutale Linie, auf welcher der Druck /> = 1 Atm. 

 ist, oberhalb oder unterhalb des dreifacheu Punktes ver- 

 lauft. Dieser atmospharische Druck ist sozusagen zu- 

 fiillig, und die Punkte, in welchen jene Linie die beiden 

 Curven ^1 und (.' s<_hneidet, die Fundamentalpuukte des 

 Thermometers, sind in keiner Weise fiir das Wasser 

 charakteristisch. Von diesem Gesichtspunkte aus wiirde 

 - rein theoretisch gesprochen - - der dreifache Punkt 

 als Fuudamentalpunkt einen gewissen Vortheil bieten. 

 Er giebt uns eine bestimmte Temperatur und eineu be- 

 stimmten Druck zugleich an, niacht also die besondere 

 Angabe eines Druekes uunothig. Will man freilicb noch 

 einen zweiteu Fundamentalpunkt festlegen , so wird 

 wiederurn eine Druckaugabe erforderlich sein, welche 

 aber in Anlehnung an jenen Druck im dreifachen Punkte 

 erfolgen konnte. Spies. 



Prof. Dr. Szymanski: Schulversuche iiber elek- 



trische We 11 en. 

 (Die Verotfentlichung des Berichts ist vorbehalten). 



Gymnasialprofessor Dr. Poske: Zur Methodik des 

 physikalischen Unterrichts. 



Die Methodik des physikalischen Unterrichts darf 

 nicht auf abstrakte und schablonenhafte Vorschriften ge- 

 griiudet werden. Der Uuterricht kann vielmehr nichts 

 besseres thuu, als den Problemen nachgehen, die sich 

 schon bei den einfachsten Beobachtungen aufdrangen, 

 und ihre Losung auf ahulichen Wegen suchen, wie dies 

 in der Geschichte der Physik geschehen ist. Als ein Bei- 

 spiel hierftir wird ein Lehrgang der Aerostatik fiir 

 die Unt erst ufe naher dargelegt. Er schliesst sich an 

 die folgenden Fragen an: Ist die Luft ein Ko'rper? 

 Durch welche besondere Eigenschaften unterscheidet sich 

 die Luft von auderen Korperu? -- Ist die Luft schwer? 



Debt die Luft einen Druck aus? (0. v. Guericke, 

 Luftpumpe). Wie wird der Luftdruck gemessen? 

 (Torricellis Versuch). Wie erklaren sich gewisse Er- 

 scheinungen bei der Luftpumpe und am Barometer? 

 (Spannkraft der Luft). Wie liangen Spanukraft und 



Dichtigkeit zusammen? (Boyles Gesetz). Wie lasst 



sich eine Reihe alltaglicher Erscheinungen und Anweu- 

 dungeu aus dem bisberigen erklareu? (Heber, Puinpen, 

 Athmen, Saugen etc.). Finden die fiir Fliissigkeitcn 

 geltenden Gesetze auch auf die Luft Anwendung? (Druck- 

 fortpflanzung, Bodendruck, Archimedisches Prinzip, Luft- 

 ballons). Haben anderc luftartige Korper ahnlifhe 



Eigenschaften wie die Luft? - 



Aus dem Unterricht der Oberstnfe wird daraul' die 

 Akustik eingeheuder besprochen. In Bezug auf das 

 Verhiiltniss der Wellenlehre zur Akustik entscheidet sich 

 der Vortragende, abweichend von einem friiher ange- 

 gebenen Verfahren, dafiir, dass der allgemeine Theil der 

 Sehwingungs- und Wellenlehre dem speciell akustiscben 

 Lehrgang vorauzustellen sei, dieser aber am besten auf 

 die Betrachtung der Transversalwelleu beschriinkt werde, 

 wahrend die Longitudiuahvellen erst in der Akustik selbst 

 an der Stelle, wo ihre Behamllung erforderlich ist, hin- 

 zutreten. Demnach lasst sich der Lehrgang in der eigent- 

 lichen Akustik etwa auf folgende Art anordnen: Ursacbe 

 der Scballemptindung. Ausbreitung des Schalles durch 

 das Medium. -- Geschwindigkeit des Schalles; Reflexion; 

 Echo. - - Nach dieser Einleitung gliedert sich der weiterc 

 Gang gemass den drei Fragen: ,,Was geht im Scliall- 



