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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. IV. Nr. 19 



handen sind, je weniger sie sich also in ihren 

 Bahnen storen; als idealer Grenzfall entsteht nun 

 der Grad von Verdiinnung, in welchem die Teil- 

 chen zwischen je zwei Zusammenstofien unter- 

 einander ein Stuck ihrer Bahn ungestort zuriick- 

 legen konnen, welches gegen ihre eigenen Dimen- 

 sionen sehr grofi ist. Dieses Stuck mufi dann 

 nach dem Tragheitsgesetz geradlinig sein und mit 

 gleichformiger Geschwindigkeit zuriickgelegt wer- 

 den. In der Tat sind dies die Voraussetzungen, 

 von denen die ersten von K r o e n i g und C 1 a u - 

 s i u s verfafiten Arbeiten ausgehen , und sie ge- 

 niigen zur Ableitung des fundamentalen Boyle- 

 Mariotte-Gay-Lussac'schen Gesetzes und der Avo- 

 gadro'schen Regel. Aber bereits die Behandlung 

 des Problems der inneren Reibung, der Warme- 

 leitung und der Diffusion beanspruchen ein naheres 

 Eingehen auf die Art des ,,Zusammenpralles" der 

 Molekeln, und hier liegt die VVurzel alien Studiums 

 des molekularen Wirkungsgesetzes. 



Es moge zunachst in Kiirze dargelegt werden, 

 in welcher Weise hier das Experiment einen Ru'ck- 

 schlufi gestatten kann. Stellt man sich der Ein- 

 fachheit wegen das Zusammentreffen zweier Mo- 

 lekeln als elastischen Stofi zwischen zwei Kugeln 

 vor, so ist wohl einzusehen, dafi die Grofie der- 

 selben bei den Fragen nach der inneren Reibung, 

 der Warmeleitung und Diffusion eine Rolle spielen 

 wird, in den Schlufiformeln also der molekulare 

 Durchmesser auftritt. Es zeigt sich nun, dafi 

 Theorie und Erfahrung unter der Annahme der 

 Konstanz dieses Durchmessers auch bei den voll- 

 kommenen Gasen in keinem Falle in Cberein- 

 Stimmung zu bringen sind. In der Tat scheitert 

 diese Annahme auch schon, sobald es sich urn 

 mehratomige Molekeln handelt. Daher hat C 1 a u - 

 si us an Stelle der Molekel den weiteren Begriff 

 der Wirkungssphare" eingefiahrt, welchen wir hier 

 etwas modifizieren und naher erlautern wollen. 

 Es ist von vornherein klar, dafi alle Gesetze, zu 

 deren Ableitung die nahere Kenntnis des Zu- 

 sammenstofies nicht erforderlich war, auch jetzt 

 ohne neue Begriindung wie bei der Annahme des 

 elastischen Stofies gelten miissen, sobald nur der 

 Effekt derselbe ist, welcher sich auf Anderung der 

 Bahnrichtung und der Geschwindigkeit bezieht. 



Denken wir uns nun die Masse jeder Molekel 

 im Schwerpunkt vereinigt, so wird, wenn wir eine 

 Molekel (A, Figur i) als ruhend, die andere (B) 

 mit ihrer relativen Geschwindigkeit g gegen sie 

 bewegt ansehen, beim elastischen Stofi die Wir- 

 kungssphare, d. h. dasjenige Gebiet um A heruni, 

 in welchem diese Molekel befahigt ist, andernd 

 auf die Bahnrichtung einer anderen einzugreifen, 

 eine Kugel vom Radius a des Molekulardurch- 

 messers sein. Bewegt sich unter Zugrundelegung 

 eines beliebigen anderen Wirkungsgesetzes die 

 zweite Molekel auf der relativen Bahn I (Figur 2), 

 so wird der Effekt derselbe sein , als ob ein 

 clastischer Stofi stattgefunden hatte, bei dem die 

 Wirkungssphare a' vorhanden war. Bei clieser 

 letzteren Auffassung haben wir die Erweiterung, 



dafi die Grofie der Wirkungssphare von der Form 

 der Bahn abhangig ist (so gehort a" zur Bahn II, 

 a"' zu III), und diese Bahn wieder kann von der 

 Geschwindigkeit der Molekel abhangen. In der 



Fig. i. 



kinetischen Gastheorie bestimmt aber die mitt- 

 lere Geschwindigkeit aller Molekeln dieTemperatur, 

 so dafi sich hicrdurch die Wirkungssphare als 

 Funktion der Temperatur ergibt. Gelingt es also, 



