N. F. IV. Nr. 28 



Naturwisscnschaftliche Wochcnschrift. 



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der Temperatur lafit sich danach bei Elementen 

 aus Platinmetallen , Gold und Silber in vveiten 

 Grenzen mit einer Genauigkeit von etwa i"durch 

 eine Funktion zweiten Grades darstellen. Z. B. 

 gelten fiir einige innerhalb 250 und 1500" branch- 

 bare Platin- Ihermoelemente fiir das vollstandige 

 Temperaturintervall die folgenden Beziehungen: 



Normalelement Ft 90 Ft, 10 Rhod. 



e = -3104-8,04814-0,001721'-' 

 Klement Ft / 90 Ft, 10 Ruth. 



e= - 359 4~ 9,260 1 + 0,00 1 Sot- 

 Element Ft / Irid. 



e= -2484-7,28214-0,005541- 



Element Ft / Rhod. 



+ 7,230 1 + 0,00660 1 2 



Das ftir die Messung der tiefsten Temperaturcn 

 vielfach benutzte Thermoelement Eisen/Konstantan 

 gibt t = 0,01 78 . e 0,0000008784 e' J . 



Fiir kleinere Temperaturdifferenzen kann Pro- 

 portionalitat der auftretenden Stromstarke mit 

 dieser Differenz angenommen werden. Fiir grofiere 

 Differenzen wird entweder aus den bekannten 

 Formeln nach Ausrechnung mehrerer zusammen- 

 gehoriger Werte von Spannung und Temperatur 

 oder empirisch eine Kurve konstruiert, indem man 

 die Galvanometerausschlage fiir einige bekannte 

 Temperaturen beobachtet und dann hieraus inter- 

 poliert. 



Zum Schlusse mogen noch einige Bemerkungen 

 zu dem vielfach hervorgehobenen Eichen der 

 besprochenen Mefiinstrumente hier Platz finden. 

 Ein mehrmals betontes Verfahren besteht darin, 

 dafi man moglichst gleichzeitig das zu eichende 

 Thermometer und ein Luftthermometer in einen 

 Raum von konstanter Temperatur bringt und die An- 

 gaben beider Instrumente miteinander vergleicht. 

 Dieses Verfahren erscheint etwas umstandlich be- 

 sonders dann, wenn eine Eichung nicht nur ein- 

 mal, sondern, wie das fiir alle extremen Tempera- 

 turen ausgesetzten MeBinstrumente zur Friifung 

 auf Unveranderlichkeit gilt, in haufiger Folge zu 

 geschehen hat. Es ist deshalb viel einfacher, wenn 

 man in diesen Fallen mit dem zu eichenden In- 

 strument nur einzelne, als streng unveranderlich 

 bekannte und ein fiir allemal mit dem Luftthermo- 

 meter festgelegte Fixpunkte priift. Als solche 

 konnen besonders viele Schmelzpunkte von be- 

 standigen Substanzen dienen, in manchen Fallen 

 auch auf bestimmte Drucke bezogene Siedepunkte. 

 Einige solche Punkte mogen cler Vollstandigkeit 

 halber hier Erwahnung finden: 



Helium von 210 und 125 Atmo- 



spharen plotzlich auf I Atmosph. 



expandiert lietert - 263,9" 



Unter too mm Druck siedencler fliis- 



siger Wasserstoff - 257,86 



Unter 800 mm Druck siedender fliis- 



siger Wasserstoff - 252,4" 



Unter 150 mm Druck siedender fliis- 



siger Sauerstoff 195.9" 



72" 



Unter 741 mm Druck siedencler fliis- 



siger Sauerstoff 182,6" 



Siedepunkt von Methan i<>4" 



Schmelzpunkt von Bromathyl i2<i,;" 



Schmelzpunkt von Schwefelkohlen- 



stoff 112,8" 



Mischung von fester Kohlensaure mit 



Athcr' 77" 



Mischung von fester Kohlensaure mit 



Alkohol 

 Mischung von i kg (.'hlorcalcium mit 



0,7 kg Schnee 54.9 



Schmelzpunkt von Quecksilber 40" 



Mischung von 100 Teilen Schnee 



mit 33 Teilen Kochsalz 21,3" 



Schmelzpunkt des Poises O 



Siedepunkt des Wassers unter 700 mm 



Druck 4~ I0 " 



Siedepunkt des Anilins unter 760 mm 



Druck + 183" 



Schmelzpunkt von Blei 526,9 



Schmelzpunkt von Aluminium - 657" 



Schmelzpunkt von Silber (bei Ab- 



schlutf von Sauerstoff) + 961,5" 



Schmelzpunkt von Gold |- 1064" 



Ich habe die Tabelle besonders fiir niedere 

 Temperaturen etwas stark ausgedehnt, da die Mittel 

 zur Erzielung derselben wohl weniger bekannt sein 

 diirften als es fiir hohe Temperaturen der Fall ist. 



3. Optische Methoden. 



Ini letzten Jahrzehnt des vergangenen Jahr- 

 hunderts hat die Thermometrie eine ungeahnle Er- 

 weiterung erfahren nach Gebieten hin, die mit den 

 friiher vorhandenen und von uns im vorhergehen- 

 den besprochenen Mitteln nicht betreten werden 

 konntcn, ohne dafi das Resultat hatte als illusorisch 

 betrachtet werden miissen. Der Fortschritt kniipfte 

 sich an die Erkenntnis, welche die Warmeschwin- 

 gungen der Molekiile eines erhitzten Korpers in 

 qualitativer Hinsicht mit den bei hinreichend starker 

 Erwarmungauftretenden Lichtsch wingungen identifi- 

 ziert und ihren Unterschied in quantitativer Ver- 

 schiedenheit der Schwingungszahlen und damit der 

 Langen der ausgesandten Atherwellen sieht. Diese 

 Vorstellung erscheint in ihren praktischen Kon- 

 sequenzen schon cleutlich ausgesprochen in dem 

 nach Draper benannten Gesetz, daro alle festen 

 Korper bei nahe derselben Temperatur zu leuchten 

 beginnen, dafi sie anfangs nur unsichtbare VVarme- 

 strahlen aussenden, zu denen mit wachsender Tem- 

 peratur immer kiirzere Wellenlangen mit steigender 

 Intensitut hinzutreten, so dafi die Farbe des leuch- 

 tenden Korpers von Rot beginnencl allmahlich 

 iiber Orange in VVeifi iibergeht. Es mufi aller- 

 dings deutlich hervorgehoben werden, da(3 dieser 

 Zusammenhang zwischen Temperatur und Strahlung 

 einer Lichtquelle, der fiir das blofic Atige schon 

 die ersten Anhaltspunkte zur ungefahrcn Schatzung 

 der Temperatur gibt. nur da zu suchen ist, wo 

 zweifellos feststeht, da8 die einzige Uisache des 



