Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. R IV. Nr. 28 



Leuchtens im Warmezustand des Korpers zu suchcn, 

 d. h. daS die Strahlung eine reine Temperatur- 

 strahlung 1st. Diese Bemerkung verdient be- 

 sondere Beachtung deshalb, well es nach unseren 

 heutigen Erfahrungen nicht zweifelhaft sein kann, 

 dafi mehrere bekannte Leuchtphanomene - - wie 

 z. B. das Leuchten phosphoreszierender Korper - 

 sicherlich nicht in einem Temperaturzustand der 

 betr. Korper begriindet sind. Solche Falle sind 

 also aus alien fur die Thermometrie in Betracht 

 kommenden Fragen auszuschliefien. 



Nachdem das Bestehen eines Zusammenhangs 

 zwischen Strahlung und Temperatur der Strahlungs- 

 quelle erkannt war, bedurfte es zur Losung des 

 Problems der Temperaturmessung auf dieserGrund- 

 lage noch zahlrcicher und oft schwieriger Unter- 

 suchungen, deren nachster Zweck der sein mufite, 

 den Zusammenhang quantitativ nicht nur fur die 

 Summe der ausgestrahlten Lichtsorten, sondern fur 

 jede einzelne Wellenlange getrennt aufzufinden. 

 Nennen wir die Energie einer emittierten homo- 

 genen Lichtsorte J, die Wellenlange )., die absolute 

 Temperatur T, so war also die Aufgabe die, fur 

 jede Wellenlange die Energie J der ausgesandten 

 Strahlen als Funktion der Temperatur oder fur 

 jede Temperatur als P'unktion der Wellenlange zu 

 ermitteln und aus den so gefundenen Beziehungen 

 den mathematischen Zusammenhang zwischen J, A 

 und T festzustellen. Da nun das dem Auge zu- 

 gangliche Gebiet der Strahlung einen viel zu ge- 

 ringen Teil des Ganzen ausmacht und weil die 

 bei der sichtbaren Emission in Frage kommen- 

 den Temperaturen wegen ihrer Hohe nicht mit 

 den bekannten Mitteln gemessen werden konnen, 

 da auBerdem das Auge sich zur quantitativen 

 Messung der Energie nicht eignet, so war dieBestim- 

 mung von J mit Thermosaule (einer Kombination 

 mehrererThermoelemente)und dem schon besproche- 

 nen empfindlichen Bolometer vorzunehmen. Das 

 Verdienst, die Frage ernstlich in Angriff genommen 

 zu haben, gebuhrt in erster Linie Paschen, der 

 nach jahrelanger Arbeit auch das Ziel erreichte. 

 Spater haben sich auch andere, Lummer, besonders 

 mit Pringsheim, ferner Rubens und Kurlbaum an 

 der endgiiltigen Losung sehr wesentlich beteiligt. 

 Neben dem experimentellen Weg stand auch der 

 theoretische offen ; derselbe wurde besonders von 

 Wien und neben ihm von Plank betreten. Beide 

 Wege fuhrten zu gut tibereinstimmenden Resultaten, 

 deren kurzer Besprechung wir uns zuwenden. 



Es zeigte sich bald, dafi die Strahlungserschei- 

 nungen wesentlich abhangen von der Art des 

 leuchtenden Korpers und dafi besonders einfache 

 und durchweg konstante Gesetzmafiigkeiten fur 

 alle die Korper bestehen, welche a 1 1 e Strahlen, 

 die auf sic fallen, absorbieren, und deshalb allge- 

 mein schwarze Korper genannt werden, wah- 

 rend alle anderen Korper Abweichungen von dieser 

 Gesetzmafiigkcit zeigen , die allerdings von der 

 Natur derselben nur insofern abzuhangen scheinen, 

 alssie mehr oder weniger angenahert 

 schwarze Korper sind. Danach waren die Re- 



sultate abzuteilen in solche, die fur schwarze Kor- 

 per und in solche, die fur nicht schwarze Korper 

 gelten. 



a) Fur die schwarzen Korper: 



1. Die Gesamtstrahlung S wachst nach dem 

 von Stefan ausgesprochenen Gesetz proportional 

 der vierten Potenz der absoluten Temperatur. 

 S = ff'T 4 (a ist eine Konstante). 



2. Mit steigender Temperatur wachst die Energie 

 aller Wellenlangen; aber sie wachst schneller fur 

 die kiirzeren Wellenlangen, so dafi das Maximum 

 der die Energie darstellenden Kurve sich nach 

 kiirzeren Wellenlangen verschiebt. (Es ist dies 

 das sog. Wien'sche Verschiebungsgesetz.) Und 

 zwar ist 



3. ). m ' T = const. 

 J m T~ = const. 



Es bedeutet ). m die Wellenlange des Energie- 

 maximums J m . 



4. Der Verlauf der Energiekurven wird sehr 

 nahezu dargestellt durch die Gleichung 



C'A-S 



J c, 



wo c und c, Konstante sind. 



Zur Erlauterung von 2 bis 4 diene die bei- 

 gefiigte Fig. 5, in welcher die Ordinal e die fur 

 jede als Abszisse aufgetragene Wellenlange gel- 



tcnde Energie darstellt. Die Wellenlangen sind 

 ausgedriickt in -JO'TJIT mm = . Nach den eingc- 

 haltenen Dimensionen wiircle der ganze Teil des 

 sichtbaren Spektrums innerhalb der Strecke O bis I 

 liegen. Man sieht, dafi die Energie jeder cinzelnen 

 Wellenlange mit wachsender Temperatur erst lang- 

 sam, dann betrachtlich zunimmt und dal3 dabei 



