N. F. IV. Nr. 28 



Naturwissenschaftliche VVochenschrift. 



437 



das Maximum der Energie sich nach links ver- 

 schiebt, so dafi das Maximum fiir 1650" bei ). m = i,7 

 etwa liegt. 



b) F ii r nicht schwarze Korper: 



1. Die Gesamtemission wachst mit einer Potenz 

 k der absoluten Temperatur, welche im allgemeinen 

 grofier als 4 zu sein scheint und von der Natur 

 des strahlenden Korpers abhiingt. 



2. Mit steigender Temperatur verschiebt sich 

 das Energiemaximum J m nach kiirzeren Wellen- 

 langen, so dafi 



3. A nl T = const, und 



J m T~ = const. 



4. Die Energiekurve scheint im allgemeinen 

 denselben Verlauf zu haben, wie die der schwarzen 

 Korper; sicher gilt dies fiir die von Paschen unter- 

 suchten Stoffe: Platin, Eisenoxyd, Kupferoxyd, 

 Rufi und Kohle. 



Der Unterschied der beiden Korperarten be- 

 rnht demnach nur auf einer kleinen Verschieclen- 

 heit des Exponenten k, der etwa zwischen 4 und 5 

 schwanken kann. Praktisch bedeutet das, dafi die 

 Gesetze der sogenannten schwarzen Strahlung auf 

 die vorliegenden dadurch zu iibertragen sind, dafi 

 man die wirkliche Temperatur des nicht schwarzen 

 Korpers ersetzt durch die Temperatur, welche der 

 schwarze Korper haben mufi, urn dieselbe Strahlungs- 

 intensitat J fiir die betr. Wellenlange zu geben; 

 man nennt dies die schwarze Temperatur 

 des betr. Korpers. 



Nach dem Vorausgeschickten ergeben sich die 

 folgenden wichtigeren Methoden zur Temperatur- 

 messung. 



a) Man m i 6 1 die G e s a m t e n e r g i e. 

 Diese Methode griindet sich auf das Stefan- 

 sche Gesetz, welches auf schwarze Korper un- 

 mittelbar anwendbar ist, wenn die Konstante a 

 bekannt oder aus einem fiir eine bekannte Tem- 

 peratur gemessenen Wert der Strahlung, z. B. mit 

 Hilfe des Bolometers, ermittelt ist. Fiir nicht 

 schwarze Korper mufi sowohl a als der Exponent 

 k aus mindestens zwei zusammengehorigen Werten 

 von S und T ermittelt werden, ehe das Verfahren 

 zu einwandsfreien Resultaten fiihren kann. Das 

 von Mesure und Nouel ausgefiihrte pyrometrische 

 Fernrohr, das von Ducretet in Paris gebaut wird, 

 benutzt die bezeichnete Methode, indem es die 

 Messung der Gesamtintensitat mit Hilfe zweier 

 Nicol'scher Prismen ermoglicht ; ein naheres Ein- 

 gehen auf dasselbe scheint entbehrlich. 



b ) Man mifit die Energie einer bestimm- 



t e n S p e k t r a 1 r e g i o n mit Thermoelement 



u n cl I' h o t o m e t e r. 



Nach dieser Methode ist vielfach gemessen 

 worden, besonders von Chatelier und neuerdings 

 von Holborn und Kurlbaum. Die Erlauterung 

 mag durch Beschreibung des sog. optischen Pyro- 

 meters der letzteren gegeben werden. Die Fig. 6 

 stellt eine Rohre dar mit den zwei Linsen L : und 



Lo ; die erstere entwirft cin Bild des zu messen- 

 den, in einigem Abstand befindlichen leuchtenden 

 Korpers auf D. Dahinter befindet sich eine Gliih- 

 lampe, deren Intensitat mit Hilfe eines verander- 

 lichen Widerstandes W geregelt werden kann. Es 

 geschieht das jeweils in der Weise, dafi das von 



G aus in den Apparat blickende Auge den gliihen- 

 den Faden und den Hintergrund genau gleich 

 hell, den ersteren also verschwinden sieht. Das 

 Licht erscheint durch ein zwischengeschobenes 

 rotes Glas G einfarbig. Wird nun das Instrument 

 in der Weise geeicht, dafi man einen schwarzen 

 Korper mit bekannten Temperaturen strahlen lafit 

 und fur jede Temperatur die Stromstarke S der 

 Gliihlampe notiert, welche der Einstellung des In- 

 struments entspricht, so gestattet die ermittelte 

 Abhangigkeit die Messung beliebiger anderer Tem- 

 peraturen. Fiir sehr helle Strahlung, also hohe 

 Temperatur, mufi das Licht geeignet abgeblendet 

 werden. Fiir technische Zwecke erscheint das Ver- 

 fahren vorteilhaft; eine Genauigkeit von i"/,, kann 

 allerdings selten erwartet werden. 



c) Man bestimmt die Lag e des 



E n e r g i e m a x i m u m s. 



Wir haben gefunden, dafi A m T = const, ist; 

 daraus ergibt sich T, wenn die Konstante bekannt 

 und ). m experimentell ermittelt ist. Der Wert der 

 Konstanten liegt fiir den schwarzen Korper nach 

 exakten Bestimmungen von Paschen, Lummer und 

 Pringsheim zwischen 2630 und 2940. Der Wert 

 von Ani wird in der Weise gefunden, dafi man die 

 Strahlung der untersuchten Quelle mit dem Spektral- 

 apparat zerlegt, dann in dem erzeugten Spektrum 

 (der Apparat mufi auch die Warmestrahlen voll- 

 standig durchlassen) die Thermosaule oder das 

 Bolometer verschiebt und fur jede Wellenlange 

 den Ausschlag des mit dem MeSinstrument ver- 

 bundenen Galvanometers mifit, der der Energie 

 der betreffenden Spektralstelle proportional ist. 

 Wird dann aus den beobachteten Daten eine Kurve 

 analog den in Fig. 5 angegebenen gezeichnet, so 

 liefert die Abszisse des Maximums der Kurve direkt 



die Grofie / m , mit deren Hilfe T = - gefun- 



^ni 



den wird. Auf diese Wcisc finden die oben ge- 

 nannten Beobachtcr fiir eine Reihe von Licht- 

 quellen die folgenden Temperaturen. T max . ent- 

 spricht der Zahl 2940, T nli ,,. clem Wert 2630, 5O 

 dafi die wahre Temperatur zwischen diesen beiden 

 liegen wird. 



