N. F. VI. Nr. 2 



Naturwissenschaftliche Wochensehrift. 



noch keine Bedeutung erlangt haben, soil hier auf 

 sie nicht naher eingegangen werden. 



III. 



Audi als physikalisches Unterrichtsmittel lassen 

 sich die Rasterplatten gut verwenden. Da diese 

 Benutzung derselben noch nicht sehr verbreitet ist, 

 so mogen hier die wichtigsten Demonstrationen, 

 die man schon mit kleinen Rasterproben J ) aus- 

 fiihren kann, zusammengestellt werden. 



Zunachst lassen sich die im ersten Abschnitt 

 dieses Aufsatzes besprochenen Beugungserschei- 

 nungen schon an einfachen Strichrasterplatten in 

 sehr schoner VVeise demonstrieren. Eine Fahnen- 

 stange erscheint bei passender Haltung des Rasters 

 5 7 mal vervielfaltigt und ein schmaler Lichtspalt 

 oder eine in einiger Entfernung stehende Kerzen- 

 flamme gibt prachtige Beugungsspektra. Die suk- 

 zessive Benutzung verschieden feiner Rasterplatten 

 zeigt die Abhangigkeit der Dispersion von der 

 Gitterkonstante und auch durch schrages Durch- 

 blicken lafit sich die Farbenzerstreuung erheblich 

 steigern, so dafi es mit den feinsten Rastern sogar 

 schon gelingt, Linienspektra (z. B. von Effektbogen- 

 lampen) oder Absorptionsspektra (Kobaltglas, Blut, 

 Kaliumpermanganat) zu beobachten. Steht ein ver- 

 dunkeltes Zimmer und ein Fernrohr zur Verfiigung, 

 dann kann man sogar nach der Fraunhofer'schen 

 Methode die Linien im Sonnenspektrum erkennen. 

 Besonders zweckmafiig ist es, fur Spektralbeob- 

 achtungen eine photographische Kopie (Negativ) 

 eines Rasters im reflektierten Lichte bei sehr schrager 

 Incidenz der Strahlen zu benutzen. Sowohl bei 

 subjektiver Beobachtung, als auch bei der Projek- 

 tion der Beugungsbilder eines hell erleuchteten 

 Spalls zeigt sich ferner sehr schon die Uberlage- 

 rung der Spektra hoherer Ordnung, welche be- 

 wirkt, dafi schliefilich bei Spektren hoher Ord- 

 nung sogar die Farbung wieder verschwindet. 



Eine rohe Bestimmung der Wellenlange des 

 Lichts ist mit Hilfe der Raster gleichfalls moglich, 

 da sich ja, wenn die Beugungsspektra auf einen 

 Schirm projiziert sind, die Abstande des ersten 

 Violett bzw. Rot von dem ungebeugten Spaltbilde 

 unschwer messen lassen. Nennt man diese Ab- 

 stande a : und a.,, dagegen den Abstand des Schir- 

 mes vom Gitter d, so hat man nach der auf S. 19 



angegebenen Formel 



a, = /-- , also A, = 



und ebenso 



b a 

 d" 



Ein mit dem lOO-Linien- 



Raster (b = o,imm> ausgefiihrter Versuch ergab 

 z. B. a, == 14 mm, a., = 21,5 mm bei d = 3,15 m, 

 woraus sich als Wellenlangen ergeben AJ = 444 /,, 

 A., = 683 ,,, was ungefahr dem Intervall zwischen 

 den Linien G und B entspricht. 



Noch einfacher, aber allerdings nur einen Mittel- 

 wert liefernd ist das folgende Verfahren. Halt 



\\ Die Firma J. C. Haas, Frankfurt a. M., Zeifielstr. II 

 offeriert einen Satz von 5 Rastern in der Grofie 6X6 cm mit 

 54 bis loo Linien pro cm fur Unterrichtszwecke zum Preise von 

 Mk. 30. 



man einen Raster vor Millimeterpapier, so dafi die 

 Rasterstriche einem Liniensystem desPapiers parallel 

 sind, so erscheint dieses Liniensystem im allge- 

 meinen infolge der danebenliegenden Beugungs- 

 bilder verschwommen. Variiert man nun die 

 Distanz des Rasters vom Papier, so wird bei einer 

 gewissen Distanz das Liniensystem des Papiers 

 wieder scharf, weil die seitlichen Beugungsbilder 

 der Linien mit den benachbarten Linien des Papiers 

 zur Deckung kommen. Dies geschieht z. B. bei 

 Rastern mit 100, 80 und 54 Linien pro cm in Ab- 

 standen von 17 bzw. 22 und 34 cm vom Papier. 

 Der Winkel a, den die nach dem ersten Beugungs- 

 bild laufenden Strahlen mit dem ungebeugten Strahl 

 bilden, ist daher dadurch bestimmt, dafi sein Tan- 

 gens den Wert , bzw. und hat 

 170 220 340 



(vgl. Fig. 6), dieser Tangens ist aber andererseits 

 gleich , oder auch , mit Berticksichtigung der 



oben angegebenen Formel a = , , gleich -r- . 

 Es ergibt sich also als ein roher Wert fur die 



Fig. 7. Moire-Streifung, durch Rasterplatten erzeugt. 



Wellenlange des am starksten auf unser Auge ein- 

 wirkenden Lichts aus obigen drei Versuchen 



1 . A =] t = 0,00059 mm i 



2. /. = : '- = o;ooos 7 mm ; 



IO 



; 0,00054 mm. 



54 340 



Diese Zahlen liegen zwischen den Wellenlangen 

 der Fraunhofer'schen Linien D und E, entsprechen 

 also dem fur das Sehen wirksamsten Teile des 

 Spektrums. 



Endlich eignen sich die Rasterplatten vortreff- 

 lich zurDemonstration der sog.Moire-Erscheinungen. 

 Legt man zwei zusammengehorige Rasterplatten 



