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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. VI. Nr. 49 



Geschvvindigkeit gemindert, und er wird infolge- 

 dessen dem Einfallslot A L zugebrochen. Tritt 

 der gebrochene Strahl bei B wiederum in das 

 gleiche Medium, aus dem er kam, so wird er von 

 dem Einfallslot weggebrochen. Verlangert man die 

 Begrenzungsflachen des dichteren Mediums, die in 

 Figur i nur als projizierte Linien erscheinen, so 

 ergibt sich Punkt C. Werden von C aus gleiche Strek- 

 ken in der Richtung nach A und B abgetragen, so er- 

 geben sich die Punkte A und B. A B C lafit sich dann 

 als Querschnitt eines Prismas mit dem brechen- 

 den Winkel y auffassen. Trifft ein weifier Licht- 

 strahl bei A das Prisma, so tritt ebenfalls infolge 

 von Geschwindigkeitsminderung, die aber bei den 

 verschiedenen (farbigen) Strahlengattungen ver- 

 schieden 1st, die bekannte Farbenzerstreuung auf. 

 Mit Hilfe der einfachen klaren Vorstellungen, die 

 uns das Prisma vermittelt, lafit sich die Entstehung 

 der Linsenfehler und ihre Beseitigung am besten 

 demonstrieren. 



Fig. I. 



Flachen die Beschaffenheit der Linsenfehler ab- 

 hangt. Legen wir durch die Linse beliebig viele 

 Schnittebenen, die alle durch die optische Achse 

 derselben gehen, so erhalten wir lauter kongruente 

 Schnittfiguren von dem Aussehen der Figur 2. 

 Die Strahlen, die wir an der Hand dieser Schnitt- 

 figuren beriicksichtigen konnen, miissen mit der 

 Schnittfigur in einer Ebene liegen, konnen aber 

 im iibrigen beliebig gerichtet sein. Parallel ge- 

 richtete Strahlen werden am Rand der Linse 

 starker gebrochen als nahe der Mitte, denn fassen 

 wir den Eintrittspunkt des Strahles in das dichtere 

 Medium und seinen Austrittspunkt als winzig kleine 

 Prismenflachen auf, die wir im Geiste zu einem 

 Prisma vervollstandigen, so ergeben sich nach dem 

 Rande der Linse zu Prismen mit immer starker 

 brechenden Winkeln. Die Vereinigungsweite der 

 Randstrahlen wird also der Linse naher liegen als 

 die der Mittelstrahlen und noch mehr: die Diffe- 

 renz beicler Vereinigungsweiten, spharische 

 Aberration genannt, wird um so grofier, aus 

 je kiirzerer Entfernung die Lichtstrahlen kommen. 

 Auch dies macht die Prismenbetrachtung klar. 

 Sind die Strahlen der optischen Achse parallel 

 gerichtet, so konvergieren sie schon innerhalb des 

 dichteren Mediums, also der Linse (und die 

 brechenden Kanten der zu den Strahlen gehorigen 

 Prismen liegen nicht auf einer geraden Linie senk- 

 recht zur optischen Achse). Halt man an den 

 Punkten fest, wo die Strahlen in die Linse ein- 



Fig. 2. 



Eine Linse als der gemeinsame Volumteil 

 zweier ineinander greifender Kugeln kann von 

 einer unendlichen Schar brechender Ebenen ein- 

 geschlossen gedacht werden, wobei sich wiederum 

 eine unendliche Anzahl Kombinationen aus je 

 zwei zueinander gehorigen Ebenen der vorderen 

 und hinteren Linsenflache ergibt. Jede solche 

 Kombination kann in der Art wie bei Figur i zu 

 einem Prisma ergiinzt werden. Es wird sich bald 

 zeigen, daft von der Art der zusammengehorigen 



treten, und lafit sie von einem naher gelegenen 

 Lichtpunkt auf der optischen Achse herkommen, 

 so werden die VVege der Lichtstrahlen in den Linsen 

 mehr und mehr der optischen Achse parallel. Zu 

 gleicherZeit richten sich diePrismen immer mehr auf. 

 Damit wachsen ihre brechenden Winkel, doch fur 

 die Randstrahlen nicht in dem Mafie wie fiir die 

 Mittelstrahlen. Gleichwohl findet relativ starkere 

 Brechung am Rande als in der Mitte statt, well 

 die Mittelstrahlen mit dem Einfallslot einen sehr 



