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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. VI. Nr. 49 



werden wirklich nur Strahlen in einer Ebene mil 

 der optischen Achse hintcr der zweiten Blende 

 sichtbar. 



Unter der Voraussetzung paralleler Spalt- 

 blenden ergibt sich fur Lichtpunkte auBerhalb der 

 optischen Achse jedesmal e i n e ganz bestimmte 

 Stellung der parallelen Spaltoffnungen. Sollen 

 nun alle Lichtstrahlen, die bei beliebiger Stellung 

 durch den vorderen Spalt in die Linse eintreten, 

 an der Bildentstehung teilnehmen, so miifite der 

 zweite Spalt in die Ebene (oder krumme Flache) 

 geriickt werden, in der die Lichtstrahlen beim 

 Austritt aus der Linse liegen. Dies kann nach 

 unserer Anordnung nicht geschehen. Aber drehen 

 wir den hinteren Spalt gegen den vorderen, so 

 schneidet bei der Drehung ersterer den Licht- 

 facher nach und nach in alien Punkten. Die 

 hierbei aufgedeckten Lichtstrahlen liegen mit der 

 optischen Achse nicht mehr in einer Ebene. 

 Denken wir uns zur besseren Anschauung ein 

 zylindrisches GefaB (Figur 7) , vorn und hinten 



Fig. 7- 



geschlossen und jede der Deckflachen mit einem 

 Schlitz versehen, und fallt durch die vordere Off- 

 nung seitlich Licht ein, so wird es, wenn beide 

 Schlitze parallel stehen, teils auf die Zylinderwand, 

 teils auf die hintere Ebene fallen. Die letzten 

 Strahlen konnen nach und nach sichtbar gemacht 

 werden, wenn wir den hinteren Schlitz drehen. 

 Jetzt brauchen wir uns nur noch eine Linse im 

 zylindrischen GefaB zu denken. In welchem 

 Sinne auch die Drehung erfolgt, immer ist es zu- 

 nachst ein Randstrahl, dessen Weg zur Matt- 

 scheibe freigegeben wird. Bei fortschreitender 

 Drehung kommen dann Strahlen, die mehr in der 

 Nahe des optischen Mittelpunkts liegen zum Vor- 

 schein usw. Was hat sich nun auf der Matt- 

 scheibe bei der steten Drehung, solange sie 

 Licht erhielt, gezeigt? In dem Punkte, wo der 

 schrag gerichtete Lichtstrahl die Linsenflache trifft, 

 errichten wir ein Lot auf ihr. Der in der Linse 

 fortschreitende gebrochene Lichtstrahl liegt dann 

 in der Ebene, die der ankommende mit dem Ein- 

 fallslot bildet. Im Schnittpunkt der hinteren 

 Linsenflache wird wiederum ein Lot errichtet ; 

 nur bei den Achsenschnitten der Linse liegt dieses 

 Lot mit dem ersten in einer Ebene. In jedem anderen 

 Fall liegen nur das vordere Einfallslot, der an- 

 kommende Lichtstrahl und der gebrochene einer- 



seits, das hintere Einfallslot, der gebrochene Licht- 

 strahl und der austretende andererseits in einer 

 Ebene. Beiden Ebenen gemeinsam als Achse ist 

 der gebrochene Lichtstrahl innerhalb der Glas- 

 masse. Lote auf einem Punkte der Achse in 

 beiden Ebenen schlieBen ihren Neigungswinkcl 

 ein ; wir wollen ihn bezeichnender den Drehungs- 

 winkel nennen. Halten wir zunachst an dem Ein- 

 trittspunkt unseres Lichtstrahls fest und lassen 

 den Strahl noch schrager auf die Linse fallen, 

 aber in derselben Ebene, die er anfangs mit dem 

 Einfallslot bildete, so wachst der Drehungswinkel 

 der beiden Ebenen. Vergleicht man einen schragen 

 Lichtstrahl nahe der Mitte und einen dazu 

 parallelen am Rand der Linse miteinander, so ist 

 der Drehungswinkel in bezug auf die Randstrahlen 

 groBer als bei den Strahlen der Linsenmitte. 



Um zur Prismenbetrachtung iiberzugehen, werden 

 wir wieder die Tangentialflachen an die Linse im 

 Eintritts- und Austrittspunkte eines bestimmten 

 Lichtstrahls konstruieren. Aber wie auch immer 

 die Tangentialebenen zueinander stehen mogen, 

 immer schneiden sie sich in einer geraden Linie, 

 so daB alsp immer ein regelrechtes Prisma ent- 

 steht. Nun ""steht die Ebene, die der Strahl mit 

 dem Einfallslot bildet, zwar senkrecht auf der 

 Prismenflache, aber schief zur brechenden Kante. 

 Schneidet man daher das Prisma in einer zur 

 Strahlenebene senkrechten Ebene ab, so ergibt 

 sich ein pyramidenformiger Korper (Figur 8). 

 Das Strahlenstiick A B moge in der Zeichenebene 

 liegen, ebenso die schraffierte Schnittflache des 

 Prismas, die senkrecht zur Grundflache der Py- 

 ramide steht. Sie kann angesehen werden als die 

 Schnittfigur eines Prismas mit dem brechenden 

 Winkel a. Demzufolge wird der austretende Licht- 

 strahl etwa die Richtung nach D' haben. Gleich- 

 zeitig wird er im Prismenkorper aber von einem 

 zweiten Prisma beeinfluBt, dessen brechender 

 Winkel i ist. Die Schnittfigur dieses Prismas 



