N. F. VI. Mr. 51 



Naturwisscnschaftliche Wochenschrift. 



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mischen Erschutterungen envarten diirfen. Und 

 docli, wie haufig, wie \vcit verhrcitct sind die 

 Seebeben ! Und wie eng bcschninkt, man mochte 

 sagen punktucll beschrankt, trcten sie raumlich 

 auf !" Aber : ,,Der Boden des Meeres licgt dem 

 Krdinnern nalier als die Oberflache der Festlander; 

 die dichtere Masse leitet ferner rasclier und sichercr; 

 so ist es nicht auffallend, wenn \vir die Zahl der 

 Seebeben so groB, die Seebeben selbst soweit iiber 

 die Erde verbreitet finden." 



Eine ganz bedeutende, jedoch bisher nur wenig 

 beachtete Stiitze ist der Gerland'schen Auf- 

 fassung wahrend der letzten Jalire in den experi- 

 menteilen Schmclzuntersuchungen von G. Tam- 

 mann crwachsen. 1 ) Bereits um die Mitte des 

 Jahres 1903 wurde ich bei der Niederschrift des 

 Manuskriptes zu meinem Handbuch der Erdbeben- 

 kunde (vgl. S. 333 334) auf die Bedeutung der 

 eben publizierten Tam mann'schen Arbeiten, 

 die speziell auch die Entstehung der Erdbebcn in 

 ihren Bereich ziehen, aufmerksam, konnte sie aber 

 zunachst nicht weiter verfolgen und verier sie 

 schlieBlich ganzlich aus dem. Auge, bis mich eine 

 vor Jahresfrist erschienene Abhandlung von A. 

 Johnsen'-) diesen Gegenstand wieder aufgreifen 

 liefi. Johnsen wendet die Tamm ann'schen 

 UntersuchungsergebnisseaufdenVulkanismusanund 

 beriihrt die Erdbeben kaum. Nachstehend 3 ) werde 

 ich den Versuch machen, einige der wichtigsten 

 tellurischen Krafte in ihrer Wechselwirkung aus 

 den Ergebnissen der Tam mann'schen Versuche 

 herzuleiten, wobeidie eingangs mitgeteilten neueren 

 seismometrischen Resultate die Richtschnur bilden 

 sollen. EinwandfreieExperimente bilden 

 den Ausgang fiir die im folgenden ent- 

 wickelte Anschauung, und das Ergebnis 

 istdie Ubereinstimmung mit einerReihe 

 bereits friiher ausgesprochener und 

 wohlbegriindeter, aber alleinstehender 

 Ansichten. Damit erscheint mir die 

 Diskussion auf eine gesunde Basis ge- 

 stellt, wenn sie auch voraussichtlich 

 manche Details dieser vorl au figen Mi t- 

 teilung noch verschieben wird. 



Tammann hat Schmelzkurven kristallisierter 

 Substanzen von konstanter Zusammensetzung bis 

 zu Drucken von fast 10000 Atmospharen und bei 

 Temperaturen von - - 80 bis -)- 200 verfolgt. 

 Dabei zeigten sich (vgl. Fig. 8) folgende iiberraschende 

 Tatsachen: DieSchmelzkurve, welche die Abhangig- 



') G. Tammann, ,,Kristallisieren und Schmelzen". Ein 

 Beitrag zur Lehre der Anderungen des Aggregatzustandes. 

 (Vgl. namentlich S. 181 184.) Leipzig 1903. 



D e r s e 1 b e , ,,Cber die Anderungen des Aggregatzustandes 

 bei der Abkiihlung eines VVeltkdrpers". 1. Bd., 2. Lieferung, 

 S. 321 328 der Verhandlungen der Permanenten Seismischen 

 Kommission der Kaiserl. Akademie der Wissenschaften. St. 

 Petersburg 1903. 



= ) A. Johnsen, ,,Tammann's Schmelzversuche und die 

 modernen Vulkanhypothesen". Naturwissenschaftliche Rund- 

 schau 1906, S. 185 187. 



3 ) Eingehender behandle ich den gleichen Gegenstand in 

 einem bereits im Druck benndlichen Buche geophysikalischen 

 Inhaltes. 



keit der Schmelztemperatur vom Druck angibi, 

 hat bei Stoffen, welche bei kleinen Drucken unter 

 Dilatation schmelzen, ein Maximum. Bei diesen 

 Stoffen steigt also mit wachsendem Druck der 

 Schmelzpunkt; diese Zunahme der Schmelz- 

 temperatur wird bei hohen Temperaturen immer 

 geringer, bis das Maximum M, erreicht ist. Von der 

 maximalen Schmelztemperatur M, an sinkt dann mit 

 weiter steigendem Druck der Schmelzpunkt. Bei 

 steigender Schmelztemperatur und steigendem zuge- 

 horigen Schmelzdruck nimmt also die beim Schmel- 

 zen erfolgende Ausdehnung mehr und mehr ab, wird 

 schlieBlich beim Maximum gleich Null und nimmt 

 dann negative Werte an, d. h. es wird das Vo- 

 lumen der festen Phase grofier als dasjenige der 

 fliissigen, ihr spezifisches Gewicht mithin kleiner. 

 Eis, Wismut usw. verhalten sich also durchaus 

 nicht prinzipiell verschieden von den anderen 

 Substanzen, sondern sie befinden sich bei dem 

 an der Erdoberflache herrschenden Atmospharen- 

 druck bereits auf dem fallenden Aste der Schmelz- 

 kurve. Weiterhin hat Tammann seine Beob- 

 achtungen an Umwandlungskurven, beispielsweise 

 derjenigen zweier polymorpher Eisarten, durch 

 Analogieschliisse auf die Schmelzkurven iibertragen 

 und gelangt zu dem Ergebnis: Verfolgt man den 

 fallenden Ast einer Schmelzkurve zu hoheren 

 Drucken und tieferen Temperaturen, so kann von 

 einer bestimmten Temperatur M., (Fig. 8) an der 

 Schmelzdruck mit abnehmender Temperatur ab- 

 nehmen. Der Umkehrpunkt M. 2 entspricht also 

 nicht einem Maximum der Schmelztemperatur, 

 sondern des Schmelzdruckes, und nun wird beim 

 Schmelzen Warme abgegeben. 



Tempera rur 



Fig. 8. Schmelzkurve mit 2 Umkehrpunkten M, und M 2 . 



Betrachten wir nun einmal die Vorgange, die 

 sich bei der Abkiihlung eines schmelzfliissigen 

 Weltkorpers abspielen, wie es unsere Erde ist, 

 und zwar zunachst unter der einfachsten Annahme 

 einer chemisch homogenen Schmelzmasse. Unter 

 den verschiedenen hierfur in Betracht kommenden 

 Moglichkeiten halt Tammann diejenige ftir die 

 wahrscheinlichere, daB durch Konvektionsstrome 

 ein dauernder, schneller Temperaturausgleich statt- 

 findet. Es beginnt alsdann die Erstarrung in 

 einer mittleren Zone, in welcher der Druck der 

 darauf lastenden Fliissigkeitsschicht gerade dem 

 Druck der maximalen Schmelztemperatur ent- 

 spricht. Diese Kristallisationszone, welche in ge- 

 ringer Tiefe das Erdzentrum schalenartig umgibt, 

 schreitet nach den Gebieten sowohl des geringeren 



