N. F. XIII. Nr. 5 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



71 



Energieimpulse, den ein Elektron bei plotzlicher 

 Geschwindigkeitsanderung aussenden mufi. Denn 

 das von der Kathode abgeschleuderte Elektron 

 prallt gegen die Antikathode, die meist aus 

 Aluminiumblech besteht, und setzt so seine Ge- 

 schwindigkeitsenergie in Strahlungsenergie um. 

 Diese mufi unbedingt elektromagnetischer Natur 

 scin, da das Elektron bei Zustandsanderungen 

 nur solche Energie liervorbringen kann. VVenn 

 die Strahlung anderer Natur sein sollte, miifiten 

 \vir unsere ganze Elektronentheorie umstofien, 

 denn sie wiirde ja in diesem Falle voUstandig ver- 

 sagen. Da sich aber die Elektronentheorie bisher 

 in anderen Zweigen der Elektrizitatslehre so gut 

 bewahrt hat, sah man sich gezwungen, Hirer 

 Folgerung nachzugehen. 



Ein Hauptkennzeichen fiir elektromagnetische 

 Wellenstrahlung ist nun die Interferenz, d. h. die 

 Uberlagerung gleichlaufender Wellen, die sich in 

 besonderen Erscheinungen kundgibt. Lange hat 

 man versucht, diesen sicheren Beweis fiir das 

 Vorhandensein einer elektromagnetischen Wellen- 

 strahlung an Rontgenstrahlen nachzuweisen, doch 

 leider stets ohne Erfolg. Dieser Mifierfolg wurzelte 

 in keinem theoretischen Fehler, wie man vielleicht 

 anzunehmen geneigt war, sondern in einem Mangel 

 der Praxis. 



Nach Haga und Wind 4 ) liegt die Wellen- 

 lange der periodischen Rontgenstrahlen in der 

 Grofienordnung 2-10 s cm, wahrend Sommer- 

 feld und Koch sie zu 10 cm schatzten. Sie 

 haben also eine um 10 :i cm kleinere Wellen- 

 lange berechnet, als wir im sichtbaren Lichte vor 

 uns haben. Es fiel daher sehr schwer, ein ent- 

 sprechend feines Gitter zur Erzeugung der Inter- 

 ferenz zu erhalten, dessen konstante Spaltemveite 

 in denselben Dimensionen sich be\vegt wie die 

 Wellenlangen, die man vorausberechnet hatte. 

 Alle bekannten Gitter waren viel zu weit. um noch 

 Interferenzerscheinungen zu zeigen. Nun ist ja 

 bekanntlich der Molekiilabstand rund io~ s cm. 

 Hierauf griff der Physiker Laue 5 ) zuriick, als er 

 angab, dafi man ein derartiges Molekulargitter 

 dazu verwenden konnte, Interferenzerscheinungen 

 hervorzurufen. Eine regelmafiige Gitteranordnung 

 ist aber unter den Molekiilen eines gewohnlichen 

 Korpers nicht vorhanden. Nur Kristalle konnen 

 eine derartige symmetrische Verteilung ihrer Bau- 

 steine zeigen, wie schon Br avals auf Grund der 

 Beobachtung des Aufbaues und des Wachstums 

 der Kristalle annahm. Wie wir sehen werden, 

 hatte Laue hiermit einen glticklichen Griff getan, 

 denn in den Kristallen bieten sich dem Physiker 

 natiirliche Gitter fiir sehr kurzvvellige Strahlen dar, 

 nur miissen die Kristallplatten richtig orientiert 

 sein, d. h. so, daS ihre Molekiilanordnung im Wege 

 der Strahlen auch wirklich gitterformig ist. Fallen 

 dann Rontgenstrahlen auf ein Molekiil auf, so 

 wird dies zum Ausgangspunkt einer sekundaren 

 Rontgenstrahlung. Diese besteht z. T. aus den 

 diffus zerstreuten Primarstrahlen, z. T. auch aus 

 neu erzeugten sekundaren Strahlen. Diese letzten 



sind meist fiir jeden Korper charakteristisch. Sie 

 werden dann mil den Strahlen der umliegenden 

 Molekiile so interferieren, dafi sie neben dem 

 Durchdringungspunkt der Primarstrahlen noch 

 helle Punkte in regelmafiiger Anordnung, die der 

 Krislallstruktur entspricht, zeigen werden. 



Soweit hat Laue alles theoretisch vorher be- 

 rechnet. Auf seine Veranlassung haben nun 

 Friedrich und K nipping 6 ) in Miinchen diese 

 Experimente praktisch durchgefiihrt. Sie bedienten 

 sich dabei nebenstehender Versuchsanordnung 

 (Figur). Die von der Rontgenrohre R, d. h. 

 von deren Antikathode A ausgehenden Strahlen, 

 gehen zunachst durch eine enge Offnung im Schirm 

 S, im Kasten B und im Diaphragma D, um einen 

 Strahl herauszunehmen und alle iibrigen abzu- 



blenden. Dann geht der Strahl durch die Kristall- 

 platte K, wo er die oben besprochene Verande- 

 rung erleidet, und trifft schlicfilich die photo- 

 graphische Platte P, die zur Fixierung der Er- 

 scheinung dient. Sie ist gegen die iibrigen 

 Strahlen gut geschiitzt durch einen Schirm S aus 

 Schwermetall sowie durch den Schutzkasten BB, 

 der ebenfalls aus einem Schwermetall hergestellt 

 ist, da die Rontgenstrahlen diese nicht so leicht 

 durchdringen. Schliefilich ist hinten am Kasten B 

 noch ein Beobachtungsrohr C befestigt. 



Die Bedingungen und naheren Umstande dieser 

 Experimente waren sehr schwierig und kostspielig. 

 Zunachst muSten Intensivrohren verwandt werden, 

 um die noiige starke Strahlung zu erhalten. 

 Ferner war die Abblendung der iibrigen unge- 

 brauchten Strahlung sehr schwer vollstandig durch- 

 zufiihren. Schliefilich mufiten die Kristallplatten 

 diinn gcschliffen sein und genau orientiert werden, 

 denn ein Winkelfehler von 3 hatte die Sym- 

 metric schon vollstandig zerstort. Dazu kamen 

 noch die langen Expositionszeiten der Photoplatten, 

 die sich zwischen 2 und 20 Stunden bewegten. 

 Trotz dieser Schwierigkeiten sind die Versuche 

 vollstandig durchgeliihrt. Ihre Resultate sind her- 

 vorragend und grundlegend fiir zwei verschiedene 

 Forschungsgebiete, fiir die Theorie der Rontgen- 

 strahlen emerseits und fiir die Theorie der Kristall- 

 struktur andererseits. 



Diese Interferenzversuche bestatigen namlich 

 die Annahme, dafi wenigstens die sekundaren 

 Rontgenstrahlen periodische elektromagnetische 



