N. F. XIII. Nr. 1 6 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



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aber aus vielen Linien, die in gleichen Abstanden, 

 in der Hauptsache auf Rot zu, sich an die er- 

 regende anschlieBcn. Diese Abstande sind fur 

 Natrium stets sehr nahe gleich 3,8 /<</. Da 

 im allgemeinen mehrcre Linien erregt werden, 

 ist das Resonanzspektrum meist ziemlich kompli- 

 ziert. Ungemein typiscli ist nun , daB die ge- 

 ringste Anderung im erregenden Spektrum, wie 

 sie etwa durch Andern der Stromstarke der Bogen- 

 lampe sich bewirken liefi, gleich sehr weitgehend 

 das Resonanzspektrum beeinfluBt. Wood spricht 

 von einem Umherflattern der Spektrallinien. 

 V e r s u c h e m i t B r o m u n d J o d. 



Des weiteren wurden die Versuche ausgedehnt 

 auf zvvei Dampfe, die durch die ungeheuer groBe 

 Zahl ihrer Absorptionslinien besonders interessante 

 Resonanzphanomene erwarten liefien, auf den Brom- 

 und Joddampf. Bei beiden wird namlich eine 

 ganze Anzahl Linien von einer Linie, die von 

 leuchtendem Hg-Dampf unter hoherem Druck 

 emittiert wird, bedeckt. 



Bei Brom entsprach der Erfolg nicht den Er- 

 wartungen. Um iiberhaupt ein Fluoreszenzleuchten 

 zu zeigen, muB ja ein Dampf eine gewisse mini- 

 male Dichte besitzen, dam it gentigend Molekiile 

 da sind, die angeregt werden konnen; bei zu hohen 

 Drucken und Temperaturen verschwindet aber 

 das Leuchten wieder, einmal wegen der Absorp- 

 tion in den umgebendenGasschichten und zweitens 

 wegen der Storungen bei den haufigen Zusammen- 

 stofien der Molekiile. Brom zeigte nun, wenn sein 

 Dampfdruck durch Kiihlen mit Kohlensaureschnee 

 herabgesetzt wurde, in den Strahlen der Queck- 

 silberdampflampe fur kurze Zeit ein schwaches 

 hellgrunes Leuchten, das aber bei fortschreitender 

 Kondensation bald wieder verschwand. 



Sehr viel besser war der Erfolg bei Jod. Dessen 

 Spektrum ist so dicht mit Linien besetzt, dafi nicht 

 weniger als 7 von ihnen von der griinen Linie der 

 mit kraftigem Strome betriebenen Quarzquecksilber- 

 lampe bedeckt werden. Als wirksam, d. h. zur 

 Erregung von Resonanzstrahlung geeignet, erwiesen 

 sich die Wellenlangen von 500 bis 560 /.i[.i. In 

 diesem Bereiche liegen die beiden gelben Linien 

 des Quecksilberdampfes und die griine Linie bei 

 5461 A.-E. 



Aufier der Resonanzstrahlung zeigt sich nach 

 Rot, nach groBeren Wellenlangen, zu nach der 

 Nomenklatur von Wood - - das Resonanzspek- 

 trum. Wurde nun mit monochromatischem Lichte, 

 also etwa mit der griinen Quecksilberlinie allein 

 angeregt, so sandte der Joddampf eine ungemein 

 typische Strahlung aus. Bei maBiger Auflosung 

 sieht man folgendes Spektralbild: Es erscheint 

 zunachst die erregende Linie selbst, auBer ihr aber, 

 ahnlich wie bei Natrium, in gleichen Abstanden 

 voneinander 1 5 und mehr Linien nach der roten 

 Seite des Spektrums zu und auBerdem auch einige 

 nach der blauen Seite. Die Intensitat dieser Linien 

 ist sehr verschieden und ihre Struktur keineswegs 

 die einer einfachen Linie, sondern sogar recht 

 kompliziert, wie wir weiter unten sehen werden. 



Es resonieren eben nicht bloB eine, sondern meh- 

 rere, wenn nicht alle der 7 Jodlinien, die in das 

 Bereich der Quecksilberstrahlung fallen und viel- 

 leicht auch auBerdem schwingungsfahige Gebilde, 

 die sich im Absorptionsspektrum nicht bemerkbar 

 machen. Die Gesamtintenshat des vom Joddampfe 

 ausgesandten Lichtes ist dabei aufierordentlich 

 stark. Wurden nun statt der griinen Hg-Linie allein 

 auch die beiden gelben Linien benutzt, so erzeugt 

 jede Wellenlange der Quecksilberstrahlung eine 

 ganze Serie Linien im Spektrum des Joddampfes, 

 und diese Serie lagert sich natiirlich zu einem recht 

 komplizierten Bilde iibereinander. Benutzt man 

 nun gar ein kontinuierliches Spektrum zumErregen, 

 wie etwa das der Sonne, so ergibt der Joddampf 

 ein vollstandiges Bandenspektrum, welches das 

 Gebiet zwischen 500 und 560 [t[i und die groBeren 

 Wellenlangen fiillte. 



Die anschlieBenden Untersuchungen, die Wood 

 z. T. mit Frank in Berlin anstellte, zielten darauf 

 ab, ein Verstandnis des Mechanismus dieser Emis- 

 sionsvorgange zu gewinnen. Zu diesem Zwecke 

 wurde zunachst der EinfluB von Beimengungen unter- 

 sucht. Dabei ergaben sich ganz merkwiirdige Re- 

 sultate. Zunachst vermindert jede Beimengung 

 die Intensitat des Leuchtens. Setzt man dem Jod- 

 dampf Chlor oder ein anderes Gas mit starker 

 Affinitat zum Elektron zu, so ist die Verringerung 

 sehr stark; weniger wirkt schon Ather, Kohlen- 

 saure, Luft (Sauerstoff), noch weniger Wasserstoff, 

 bei weitem am schwachsten aber die Edelgase, 

 Helium, Argon usw., die die Leuchtstarke erst in 

 grofierer Konzentration beeinflussen. Das Spek- 

 trum selbst wird dabei durch Chlor, Brom u. dgl. 

 kaum beeinfluBt. Doch schon bei Luft zeigt sich 

 unter gevvissen Bedingungen ein schwacher konti- 

 nuierlicher Hintergrund ; und bei den Edelgasen 

 verwandelt sich das Spektrum des Jodleuchtens, 

 ohne seine Gesamtintensitat allzu stark zu ver- 

 mindern, in ein Bandenspektrum, ganz ahnlich 

 dem, wie es Erregung mit kontinuierlichem(Sonnen ) 

 Spektrum hervorruft. Bei ganz geringen Mengen 

 Helium (ca. 2 mm Druck) sind die Resonanzlinien 

 und die zugehorigen Serien aquidistanter Linien 

 ja noch zu erkennen, sie losen sich jedoch bei 

 starkerem Heliumzusatz vollig in dem hellen 

 Hintergrunde auf. 



Wood und Frank stellen nun folgende 

 plausible Theorie dieser Erscheinungen auf. Die 

 Lichtwellen werden ja nach der jetzt allgemein 

 angenommenen Auffassung von Elektronen aus- 

 gesandt, welche irgendwie im Molekiil gebunden 

 sind. Und zwar nimmt man an, daB mehrere 

 Elektronensysteme vorhanden sind ob diese 

 nun von einem Elektron in verschiedenen Zu- 

 standen oder von mehreren Elektronen gebildet 

 werden, ist hier ohne Belang , die typische 

 Eigenschwingungen ausfiihren. Diese Systeme 

 beeinflussen sich im ungestorten Zustande nicht, 

 oder die Beeinflussungen sind gesetzmaBiger Art, 

 so daB ihnen eben wieder typische Eigen- 

 frequenzen zukommen. Einem solchen Elektronen- 



