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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XIII. Mr. 28 



Raumgitter angeordnet : stellen wir uns einen 

 Kochsalzwiirfel viele Millionen nial vergrofiert vor 

 und nehmcn wir nun an, dafi wir senkrecht zu 

 den Flachen in den Kristall hineinblicken, so sind 

 die Molekiile stets ausgerichtet, sie liegen auf 

 einer Geraden, stehen also auf Vordermann. Denkt 

 man sich auf einer Wiirfelflache durch die Mitten 

 der Molekiile die 1'aiallelen zu den Seiten der 

 Ouadratflache gezogen, so wird dadurch die Wiirfel- 

 flache in lauter gleich grofie Quadrate zerlegt, in 

 deren Ecken je ein Molekiil sitzt. Man nennt 

 eine solche mit Molekiilen besetzte FIbene eine 

 ,,Netzebene". Der Kristall baut sich aus aqui- 

 distanten Netzebenen auf. Wahrend dieLaue- 

 schen Versuche Aufschlufi gaben , wie sich ein 

 Biindel R-Strahlen beim senkrechten Auf- 

 treffen auf die Netzebenen des Raumgitters (Ein- 

 fallswinkel o n ) verhalt, untersuchten die beiden 

 englischen Forscher ein s t r e i f e n d (Einfallswinkel 

 nahezu 90") auffallendes Biindel; sie fanden, da(3 

 es reflektiert wird. 



Man kann sich jede Netzebene des Kristalls 

 als spiegelnde Flache vorstellen : in Abb. i sind 

 nur 2 namlich Fj und F., gezeichnet, die etwa der 

 Vorder- und Hinterflache einer planparallelen Glas- 

 platte entsprechen. Die unter dem VVinkel (f ein- 

 iallenden Strahlen I und 2 werden zum Teil an 

 F 1 reflektiert, zum Teil dringen sie ein und wer- 

 den an F 2> F 3 usw. zuriickgeworfen. In Richtung 3 

 fallen mithin zwei Strahlen aus, die miteinander 

 interferieren und sich verstarken oder schwachen 

 je nach ihrem Gangunterschied a. a ist gleich 

 AB-|-BC--DC. Eine einfache Rechnung ergibt, 

 dafi a = 2d cos/f ist, wo d der Abstand der 

 Netzebenen ist. Die in Richtung 3 ausfallenden 

 Strahlen zeigen maximale Intensitat, wenn ihr 

 Gangunterschied a ein ganzes Vielfaches n von / 

 ist, da dann die beiden interferierenden Strahlen 

 die gleiche Phase haben. Es ist demnach in alien 

 den Richtungen verstarkte Helligkeit zu erwarten, 

 fur welche 2 d cos r/> = n /. ist, wo n = 1,2,3 usw. 

 ist. Nehmen wir nun an, dafi monochromatische 

 Strahlen, die also nur die Wellenlange A enthalten, 

 unter allmahlich abnehmendem Einfallswinkel ' 



auf die Kristallflache fallen, so tritt das erste Maxi- 

 mum fiir den Winkel </, ein, wenn 2d-cos</ 

 = I X ^o> das zweite und dritte fiir den Winkel 

 (p., resp. f/ 1 ., , wenn 2 d cos tp = 2 X /. resp. = 

 3 X ^-d ist. Besteht das einfallende Strahlenbiindel 

 aus mehreren Wellenlangen, z. B. aus dreien A,, 

 A,, und A., (Aj < A A.,), so wird zunachst bei grofiem 

 Einfallswinkel die kleinste Wellenlange A 5 , dann 

 bei etwas kleineren der Reihe nach A,, und A., ver- 

 starkt, so dafi demnach zu beiden Seiten des oben 

 erwahnten, in Richtung rp t liegenden Maximum 

 von A,, je ein Maximum von A, und /.., liegt. 

 Fur alle drei Maxima ist der Gangunterschied 

 I A, die drei Maxima bilden zusammen das 

 Spektrum erster Ordnung. Ebenso liegen zu 

 beiden Seiten des zweiten Maxirnums, das in 

 Richtung f/ 1 ., liegt und das zur Wellenlange A 

 gehort, die Maxima von A, und A.,. Der Gang- 

 unterschied der Wellen , die diese drei Maxima 

 durch Interferenz erzeugen , ist 2 ]'/., sie bilden 

 das Spektrum zvveiter Ordnung. Auf dieselbe 

 Weise entstehen bei weiterer Verkleinerung des 

 Einfallswinkels Spektren hoherer Ordnung, die 

 aber sehr bald sehr lichtschwach werden. Man 

 sieht, dafi die Reflexion der Strahlen nach ganz 

 ahnlichen GesetzmaBigkeiten erfolgt, wie beispiels- 

 weise die Reflexion des Lichts an der Vorder- 

 und Hinterflache einer Seifenlamelle (nur findet 

 hier, da die Reflexionen einmal am dichteren und 

 zweitens am diinneren Medium erfolgen, bei der 

 einen eine Phasenverschiebung statt) oder wie die 

 Spiegelung des Lichtes an den planjiarallelen 

 Silberschichten einer Li p p man n'schen farbigen 

 Photographic. 



Die Yersuchsanordnung, mit welcher 

 die beiden Bragg die Helligkeitsunterschiede in 

 den reflektierten Strahlen feststellen konnten, war 

 die folgende: Durch zwei schmale spaltartige Blei- 

 blenden wird ein Strahlenbiindel von einer Rontgen- 

 rohre ausgeblendet, fallt auf die vertikale Flache 

 des Kristalls, der auf dem Tische eines Gonio- 

 meters montiert ist, wird von dieser unter dem- 

 selben Winkel reflektiert und fallt in eine mit 

 Schwefeldioxyd gefullte lonisationskammer, die 

 auf dem einen drehbaren Arm des Goniometers 

 befestigt ist. Mittels eines Elektrometers wird die 

 ionisierende Wirkung der reflektierten Strahlen 

 gemessen; sie dient als Mafi fiir ihre Intensitat. 

 Durch Drehen des Tischchens lafit sich der Ein- 

 fallswinkel andern und die,,Helligkeit" der unter ver- 

 schiedenen Richtungen zuriickgeworfenen Strahlen 

 messen. In Abbildung 2 ist auf der horizontalen 

 Achse der Einfalls-(Ausfalls-)winkel <y, auf der 

 vertikalen die zugehorige Intensitat der gespiegel- 

 ten Strahlen angegeben. Bei nahezu slreifendem 

 Einfall, also grofiem VVinkel cp, ist die Intensitat 

 betrachtlich (doch wird nur etwa Vjsuo der die 

 Kristallflachen treffenden Strahlen reflektiert); sie 

 nimmt mit abnehmendem <p schnell ab. Das 

 Spektrum der Strahlen ist kontinuierlich (die ge- 

 strichelte Linie), dariiber lagert sich ein diskon- 

 tinuierliches Spektrum mit drei scharfen Maxima, 



