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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XIII. Nr. 49 



bewegung mit solchen senkrecht dazu verglichen. 

 Bei den anderen Untersuchungen, die in der Ab- 

 sicht, die Relativitatstheorie zu priifen, unter- 

 nommen sind, macht man Gebrauch von den sehr 

 schnellen Elektronen, die als Kathodenstrahlen 

 wahrnehmbar sind. Die Bestimmung der Elek- 

 tronenmasse bei verschiedenen Geschwindigkehen 

 der Elektronen und der Vergleich mit der von 

 der Theorie geforderten Abhangigkeit von der 

 Geschwindigkeit diirfte \vohl noch immer als die 

 Methode gelten, die fiir eine sichere Entscheidung 

 am geeignetsten ist, wenn freilich auch bei ihr so 

 manche Schwierigkeiten sich der geforderten Ge- 

 nauigkeit in den Weg stellen. 



VVir wollen uns diese Methode und ihre Re- 

 sultate etwas naher ansehen. In alien zu dem 

 Zweck der Priifung unternommenen Arbeiten 

 wurde nur das Verhaltnis der Elektronenladung e 

 zur Elektronenmasse m gemessen. Da alle Er- 

 fahrungen daftir sprechen, dafi man die Elektronen- 

 ladung als konstant ansehen darf, fiihrt die Be- 

 stimmung des Verhaltnisses bei verschiedenen 

 Geschwindigkeiten zu der Kenntnis der Abhangig- 

 keit der Masse selbst von der Geschwindigkeit. 



A 



Zur Messung von macht man von der 



Moglichkeit Gebrauch, die Elektronen z. B. in den 

 Kathodenstrahlen durch elektrostatische und ma- 

 gnetische Felder aus ihrer urspriinglichen Bahn ab- 

 zulenken. Es mogen z. B. von der Kathode K 

 in der Figur 3 Elektronen mit der Geschwindig- 

 keit v durch das Loch der Anode A hindurch- 

 brechen. Dieselben werden sich geradlinig zwischen 



den beiden Metall- 

 platten a, a hindurch 

 bis an das Ende der 

 Rohre bewegen und 

 dort an der Stelle, wo 

 sie die Glaswand tref- 

 Fig. 3. fen, einen Fluoreszenz- 



fleck verursachen. Wird 

 zwischen den Flatten 



durch Anlegen an die Enden einer elektrischen 

 Batterie ein elektrostatisches Feld von der Starke E 

 erzeugt, so werden die Kathodenstrahlen abgelenkt. 

 Aus der Grofie der Ablenkung, die sich aus der 

 Verschiebung des Fleckes messen lafit (besser auf 

 photographischem Wege), und der Starke des 



Feldes lafit sich die Grofie 



m v 



berechnen. Lassen 



wir statt dessen ein Magnetfeld von der Starke H 

 auf das Kathodenstrahlbiindel einwirken, so dafi die 

 magnetischen Kraftlinien senkrecht zu dem Biindel 

 verlaufen, so wird das Biindel in einen Kreisbogen 

 abgelenkt, dessen Radius r durch die Gleichung 



m v 



= r-e H bestimmt wird und gemessen werden 



kann. Die Kombination der beiden Messungen 

 lafit v und getrennt berechnen. 



Die Versuchsanordnung im einzelnen fur diese 



Bestimmungen ist mannigfach variiert worden. 

 Von besonderer Wichtigkeit ist eine Anordnung 

 geworden , die von Bestelmeyer 1907 ange- 

 geben wurde, die der gekreuzten Felder. Die 

 Kathodenstrahlen passieren ein durch einen Kon- 

 densator erzeugtes homogenes elektrisches Feld 

 von der Starke E. Diesem Feld ist ein magne- 

 tisches von der Starke H iiberlagert derart, dafi 

 die ablenkende Wirkung des elektrischen Feldes 

 auf die Elektronen der Wirkung des magnetischen 

 Feldes gerade entgegengesetzt war. Elektronen, 



E 



die sich mit der Geschwindigkeit v = : be- 

 wegen, erfahren dann im Zwischenraum des Kon- 

 densators keine Ablenkung. Aufierhalb des Kon- 

 densators beschreiben diese Elektronen infolge 

 des auch dort noch wirksamen magnetischen 

 Feldes eine kreisformige Bahn mit dem Radius 



m v 





mE 



eH ~ eH 2 



Alle Elektronen mit Geschwin- 



digkeiten v 



>A 

 < 



beschreiben, wie die Theorie er- 



gibt, Bahnen, die die Kreisbahn jener hervorge- 

 hobenen Elektronen in einer Entfernung vom 

 Kondensator schneiden, die gleich der Lange des 

 Kondensators ist. In dteser Entfernung befand 

 sich eine photographische Platte , welche durch 

 die Kathodenstrahlen geschwarzt wurde. Aufier 

 E und H wurde die Ablenkung der Kathoden- 

 stiahlen auf der photographischen Platte gemessen 

 und daraus r berechnet ; damit war alles Not- 



wendige zur Ermittelung von v und - gewonnen. 



Diese Methode wurde von Bestelmeyer selbst, 

 dann auch von Bucherer und Wolz, zuletzt 

 von O. S chafer und G. Neumann benutzt. 

 Speziell die Messungen der letztgenannten 

 Forscher ') haben mit recht grofier Sicherheit 

 dargetan, dafi im Intervall von 0,4 bis 0,8 der 

 Lichtgeschwindigkeit die Anderung der Masse 

 des Elektrons der Lorentz- Ein stein 'schen 

 Theorie folgt. Als Grenzwert des Verhaltnisses 



p 



fiir sehr kleine Geschwindigkeit finden sie 

 m 



I-765-IO 7 in vortrefflicher Ubereinstimmung mit 

 dem Wert, den Bestelmeyer 1911 bei einer 

 Untersuchung fand, die er eigens zu dem Zweck, 

 den Grenzwert moglichst genau zu bestimmen, 

 unternommen hatte. 



Zum Schlufi miissen wir nun noch auf haufig 

 als ganz unannehmbar hingestellte Konsequenzen 

 aufmerksam machen. Die Lichtgeschwindigkeit 

 kann niemals erreicht oder gar iibertroffen werden 

 und es darf niemals ein Mittel geben, die Licht- 

 geschwindigkeit durch Vergleich mit einer anderen 

 Geschwindigkeit direkt zu messen (oder was das- 

 selbe ist, es soil nicht moglich sein, die Zeit, 

 deren Intervalle durch die Grofie der Lichtge- 



l ) Phys. ZS. 14. S. 1117. 1913. 



