Braem, Eirifluss des Druckes auf die Zellteilung. 345 



tativen Halfte ein kontinuierlicher Uebergang statt, derart, dass der 

 Dotter von einem Punktc der dichtesten Haufimg in der Nahe des 

 vegetativen Poles nacli einem Punkte der geringsten Konzentration in 

 der Nahe des animalen Poles allmahlich ab-, in umgekehrter Richtung 

 dagegen zunimmt. Streckt sicli also der Kern tinter Abweiclmng von 

 der Horizontalebeiie in einer zur Axe des Eies schiefen Richtung-, so 

 wird allerdings fur die deni vegetativen Pole zustrebende Spindelspitze 

 der Widerstand sich vergro'Bern; ebenso sehr aber wird er sicli fur 

 die andere Seite der Spindel verringeru, da ia die Konzentration des 

 Dotters gegen den animalen Pol hin fortwahrend abnimmt: so dass 

 der Gewinn auf der cinen Seite durch den Verlust auf der anderen 

 aufgewogen wird, und folglich bei jeder Lage der Spindel die Sum me 

 der Wider stand e si eh gleieh bleibt, 1st bei horizontal er Streck- 

 ung der Widerstand auf beiden Seiteu der Spindel - w, so ist er bei 

 einer anderen Lage auf der vegetativen Seite = w -f- #, auf der 

 animalen Seite = iv x. Die horizoutale Strcckung kann daher 

 nicht in dem Prinzip des'kleinsten Widerstandes begriindet sein. 



Was die horizontale Strcckung vor jeder anderen Kichtuug voraus 

 hat, das ist die Gleieh he it der Widerstaude. Es ist das Prinzip des 

 gleichen Widerstandes, wodurch die horizontale Lage der Spindel 

 bedingt wird. Wir mtissen annehmcn, dass der Kern von vornherein. 

 das Bestreben hat, sich gleichmaBig nach beiden Seiten hin auszu- 

 dehnen und somit auf eine Jiquale Zellteilung hinzuwirken. Deshalb 

 wiililt er zunachst die horizoutale Kichtuug 1 , derm diese allein niacht 

 eine gleichmaCige Entwickliuig der beideu Spindelhalfteu moglich. Die 

 fertige Spindel wird sich alsdanu dem Zellkorper gegeniiber ithnlich 

 verhalteu wie etwa ein Stab, der in einer Fliissigkeit schwimmt, welche 

 von obeu nach unten anZahigkeit allmahlich zunimmt: der Stab wird 

 nach MalJgabe seines spezifischen Gewichtes in einer bestinimten Hohe 

 der Fliissigkeit horizontal schweben. 



Es liegt im Wesen der kinetischen Kernteilung, dass sie auf eine 

 gleichmafiige Spinde^bildung, eine gleichmaCige Verteilung der Kern- 

 substiinzcn hinstrebt. Jede kinetische Kernteilung 1 Avird a priori dieser 

 Tenden/ zu folgen sucheu. Aber sie wird ihr nur so weit nachgeben 

 kiinnen, als keine anderen Einfliisse hindcrnd entgcgentrcten. Zu den 

 letzteren gehoreu zunachst die unglcichen Widerstande des Zellplasmas; 

 wir sahen, dass eben dadurch die Lage der ersten Spindel bedingt 

 war. Ferner werden dahin die auBeren Druckkrafte zu rechnen sein. 

 Schon bei der zweiten Furchung kommen dieselben in Frage. 



Das auf dem 2zelligen Stadium befiiidlichc Ei von Synapta 

 (Fig. 1) unterliegt in der durch die Vcrbindungslinie der Kernniittel- 

 ])iinkte gegebenen Kichtung einem stiirksten Druck. In dieser Rich- 

 tung ist die Membran (m] am meistcn gedehnt, ihre Spannung am 

 groBten. Hier wird jede Zelle eiuerseits durch die Membran, anderseits 



