6;8 



Naturwisscnschaftlichc Wochcnschrift. 



N. F. X. Nr. 43 



warcn, und endlich 3. aus schwarzer Temperatur 

 und Absorptionsvcrmogen die wahre Schmelz- 

 tempcratur im Mittcl zu 2850" (+ 40) gefundcn. 

 Optischc Messungen an einem in der Quccksilber- 

 tantalbogenlampe geschmolzenen Tantaltrb'pfchcn 

 fiihrten auf denselben Wert. 



Den vcrschiedenen Dcfinitionen des ide- 

 alen Gases widmet E. Buckingham in Hull, 

 of the Bureau of Standards (Washington 6, S. 409, 

 1910) bemerkenswerte Betrachtungen. Er zeigt 

 zunachst die vollkommene theoretische Aquivalenz 

 der drei Definitionen, die zur Erkennung eines 

 idealen Gases angefiihrt werden konnen: I. Das 

 ideale Gas gehorcht dem Boyle'schen Gesetz und 

 seine Temperaturskale stimmt iiberein mit der 

 aus dem 2. Hauptsatz der Warmetheorie ableit- 

 baren (der sog. thermodynamischen) ; das ist die 

 gebrauchlichste Definition, die sich auch einfach 

 durch die Gleichung p-v = R-T ausdriicken lafit, 

 worin p Druck, v spezifisches Volumen, T Tem- 

 peratur und R die Gaskonstante bedeutet. 2. Das 

 ideale Gas gehorcht dem Boyle'schen Gesetz (d. h. 

 p-v bei konstanter Temperatur ist konstant) und 

 die innere Energie des Gases ist unabhangig vom 

 Volumen. 3. Das ideale Gas gehorcht dem Boyle- 

 schen Gesetz und sein Joule-Kelvin-Effekt ist Null 

 (d. h. es entsteht oder verschwindet keine Warme, 

 wenn das Gas durch ein enges Loch infolge einer 

 kleinen Druckdifferenz zu beiden Seiten des Loches 

 langsam ausstromt). Von diesen drei Definitionen 

 kann, wie Buckingham zeigt, nur die 3. ohne be- 

 deutende Schwierigkeit praktisch zur Erkennung 

 eines idealen Gases oder zur Messung der Ab- 

 weichung des realen vom idealen Gase benutzt 

 werden. Ganz unabhangig von diesen Definitionen 

 hat das ideale Gas die Eigenschaft, da8 die spe- 

 zifische Warme desselben bei konstantem Volumen 

 nicht von der Temperatur abhangt. 



Es ist Nernst gelungen, seine im vorigen 

 Jahr (vgl. diese Zeitschr. 10, S. 88) veroffentlichten 

 Messungen der spezifischen Warme bei 

 tie fen Temperaturen mit der fruher benutz- 

 ten originellen Anordnung bis nahe zu der Tem- 

 peratur des siedenden Wasserstoffs fortzufiihren. 

 (Sitzber. d. Preufi. Ak. d. Wiss. 1911, S. 306.) Es 

 hat sich dabei ergeben , dafi der Verlauf der 

 Atomwarmen bei tiefen Temperaturen fur die 

 untersuchten Metalle genau dasselbe Bild zeigt 

 und sich ausgezeichnet durch die Formel wieder- 

 geben lafit, die sich aus der Planck-Einstein'schen 

 Theorie des Energieelementarquantums fur die 

 Atomwarme ergibt. In der besagten Formel tritt 

 eine fur eine jede Substanz charakteristische Kon- 

 stante, die der Substanz eigentiimliche Fre- 

 quenz, auf, die abgesehen von dem Einflufi des 

 Atomgewichts der Substanz von der Direktions- 

 kraft bestimmt werden kann, die das einzelne 

 Atom infolge der Anziehung und Abstofiung der 

 benachbarten Atome nach seiner Ruhelage hin 

 erfahrt. Wie Lindemann gezeigt hat (Phys. 

 Zt. 11, S. 609, 1911), steht diese Grofie in 

 einfacher Beziehung zu dem Schmelzpunkt, dem 



Atomgewicht und dem Atomvolumen. Auch diese 

 Bcziehung findet Bestatigung. Endlich vermag 

 Nernst einen auffallcnden Parailclismus zwischcn 

 Atomwarme und elektrischem Widerstand nach- 

 zuwcisen. (Vgl. hierzu auch die Rede von Nernst 

 ,,Uber neuere Probleme der Warmetheorie" am 

 26. Januar 1911. Sitzber. d. Preufi. Ak. d. Wiss. 

 1911, S. 65.) 



Zum weiteren Verfolg und Vcrgleich der Ein- 

 stein - Planck'schen Theorie mit der Erfahrung 

 wurde im Nernst'schen Laboratorium von A. 

 Eucken iiber Warmeleitfah igkeit fester 

 Nichtmetalle gearbeitet. Innerhalb eines wei- 

 ten Temperaturbereichs wurde sie an zahlreichen 

 Substanzen bestimmt, so dafi einige Gesetzmafiig- 

 keiten iiber die Temperaturabhangigkeit aufgestellt 

 werden konnten. So ergab sich, dafi die Leit- 

 fahigkeit der Kristalle mit steigender Temperatur 

 stark abnimmt, die Anderung folgt nahezu umge- 

 kehrt proportional der absoluten Temperatur; der 

 Absolutwert der Leitfahigkeit scheint um so grofier 

 zu sein, je kleiner die Anzahl der Atome im 

 Molekiil und je hoher der Schmelzpunkt liegt; 

 Kristalle aus zwei- und dreiatomigen Molekiilen 

 besitzen beim Schmelzpunkt angenahert die gleiche 

 Leittahigkeit. Bei kristallinischen Substanzen ist 

 Temperaturabhangigkeit und Absolutwert der 

 Leitfahigkeit geringer als bei Kristallen. Endlich 

 nimmt bei amorphen Korpern die Leitfahigkeit 

 mit der Temperatur zu, der Absolutwert ist kleiner 

 als der von Kristallen. (Ann. d. Phys. 34, S. 185, 

 1911.) 



Auf Veranlassung von Richarz untersuchte 

 Kiister (Inaug.-Diss. Marburg 1911) den Ein- 

 flufi der lonisation in reinem Sauerstoff au f 

 das Verhaltnis der spezifischen War- 

 men. Bei reinem Sauerstoff erhielt Kiister, so- 

 bald eine lonisation moglichst vermieden war, 

 fiir dieses Verhaltnis 1.4020. Gas, welches mit 

 Rontgenstrahlen ionisiert ist, zeigt einen hoheren 

 Wert dieses Verhaltnisses. Es wird dadurch eine 

 Fehlerquelle, die bei solchen Bestimmungen auf- 

 treten kann, aufgedeckt. 



In einer Untersuchung iiber die Beziehun- 

 gen zwischen Atomwarme, Ausdeh- 

 nungskoeffizient und Kompressibilita t 

 fester Elemente kommt Griineisen (Verh. d. D. 

 Phys. Ges. 13, S. 491, 1911) zu dem Resultat, 

 dafi sich die thermische Ausdehnung und die 

 Anderung der Kompressibilitat mit der Tempe- 

 ratur im Gebiet tiefer Temperaturen auf die der 

 betreffenden Substanz eigentiimliche Eigenfre- 

 quenz und ihre Veranderlichkeit mit dem Volu- 

 men bzw. Druck zuruckfiihren lassen (vgl. beziig- 

 lich der Eigenfrequenz das ob. Referat iiber die 

 Nernst'sche Arbeit). Griineisen geht bei dieser 

 Betrachtung von einer fruher von ihm abgeleiteten 

 empirischen Beziehung zwischen Ausdehnung und 

 Atomwarme aus, wonach diese beiden Grofien 

 einander proportional sind, wenn der Druck kon- 

 stant gehalten wird. Der Proportionalitiitsfaktor, 



