126 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XIX. Nr. 8 



klare, etwa IO bis 2O cm lange marine Wiirmer, 

 an welchen, abgesehen von sehr kleinen Piinkt- 

 chen an den Seiten der einzelnen Korpersegmente, 

 nur die durchschnittlich ungefahr I mm grofien, 

 hochentwickelten , angenahert kugeligen Augen 

 durch grofieren Pigmentreichtum auffallig sichtbar 

 sind. An diesen fand ich nun die im allgemeinen 

 nach vorn unten aufiert gerichtete Vorderflache 

 von vielen feinen silberglanzenden Streifen iiber- 

 zogen, wahrend die nach oben und hinten oben 

 gerichteten Teile der Augenoberflache tief dunkel 

 erscheine, da hier die durchsichtige Augenhiille 

 das braune Pigment des Augeninnern durchschim- 

 mern lafit. Jene Silberstreifen wurden von zoolo- 

 gischer Seite fiir Muskeln gehalten; die Irrigkeit 

 dieser Annahme konnte ich durch elektrische 

 Reizung des lebenden bzw. iiberlebenden Auges 

 dartun: Die Streifen zeigen keine Spur von Kon- 

 traktilitat , wahrend ich an der Unterseite des 

 Auges eine kleine Ausbuchtung der weichen Augen- 

 hulle von Muskelfasern uberzogen fand, deren Zu- 

 sammenziehung bei elektrischer Reizung vermittels 

 des von mir aufgedeckten Mechanismus die Nahe- 

 akkommodation durch Vorriicken der Linse her- 

 beifiihrt." Kathariner. 



Meteorologie. Wird ein Gas so ausgedehnt, 

 daft es dabei weder Warme aufnehmen noch ab- 

 geben kann, so wird diese adiabatische Zustands- 

 anderung von dem Poissonschen Gesetz be- 

 herrscht, das wir fur die Betrachtung der atmo- 

 spharischen Bewegung zweckmafiig in die Form 

 kleiden : 



T k .jpk-i = Const, 

 wo T die absolute Temperatur, p der Druck und 







k = p das Verhaltnis der spezifischen Warmen 



V T 



des Gases bei konstantem Druck und konstantem 

 Volumen (fiir Luft also etwa = = 1,4) bezeichnen. 

 Bewegt sich also z. B. in der Atmosphare eine 

 Luftmasse aufwarts, so nimmt wegen der Druck- 

 verminderung auch die Temperatur ab, und zwar 

 bei trockener Luft auf je 100 m etwa um i n C. 

 Besteht nun in der Atmosphare bereits ein Tem- 

 peraturgradient nach der Hohe von I auf 100 m, 

 so wird die gedachte Luftmasse in jeder Hohe 

 sich mil ihrer Umgebung im Gleichgewicht be- 

 finden. 1st der herrschende Temperaturgradient 

 aber geringer, z. B. 0,5 pro 100 m, so wird 

 die emporgehobene Luft kalter, also auch spezi- 

 fisch schwerer sein als ihre Umgebung. Sie wird 

 mithin versuchen, in die urspriingliche Lage zuriick- 

 zusinken. Die Schichtung der Atmosphare 1st in 

 diesem Falle also stabil, wahrend im ersten Fall 

 indifferentes Gleichgewicht herrschte. Betragt 

 der Temperaturgradient aber etwa 1,5 auf 

 IOO m, so wird die bewegte Luftmasse nach einem 

 Aufstieg von 100 m um 0,5 warmer, demnach 

 leichter sein als die Umgebung. Sie wird nun 

 von selbst weiter und weiter steigen. Die Lage- 

 rung der Atmosphare ist jetzt labil. 



Konnen solche labilen Schichtungen iiberhaupt 

 auftreten ? Zweifellos ! Jedem ortlichen Sommer- 

 gewitter geht eine Uberhitzung der untersten 

 Luftschichten infolge der starken Einstrahlung 

 voran, die einen iiberadiabatischen Temperatur- 

 gradienten erzeugt. Der Umsturz der Luftmassen 

 zur Einstellung des stabilen Gleichgewichts ruft 

 dann das Gewitter hervor. Aber nicht nur vor- 

 iibergehend treten solche labilen Luftschichtungen 

 auf, wie B. Wiese 1 ) und C. Forch 2 ) gezeigt 

 haben. Sie konnen auch langere Zeit iiber grofien 

 Flachen bestehen. Besonders im Hinblick auf die 

 Beobachtungen des letztgenannten Autors, die in 

 der ungarischen Tiefebene gemacht wurden, sind 

 nun von F. M. Exner (Met. Zeitschr. 36, 249, 

 1919) Untersuchungen iiber die Griinde fur das 

 Anhalten solcher labilen Zustande unternommen 

 worden. Nach den Ergebnissen der Drachen- 

 aufstiege in Szent Andras bei Temesvar in den 

 Jahren 1916 und 1917 betragt dort wahrend der 

 warmen Jahreszeit die Temperaturabnahme in den 

 untersten 500 bis 1000 m der Atmosphare nor- 

 malerweise des Nachmittags im Mittel 1,3 bis 1,5 

 auf IOO m. Der adiabatische Temperaturgang ist 

 also erheblich iiberschritten. Warum findet trotz- 

 dem kein Umsturz in der Atmosphare statt? Fiir 

 die Erklarung ist von Wichtigkeit, dafi solche 

 labilen Zustande fast regelmafiig dort beobachtet 

 werden, wo die Sonne ausgedehnte wasserlose 

 Ebenen erhitzen kann. Hier fehlt dann das grofie 

 auslosende Moment fiir die Wiedereinstellung des 

 stabilen Gleichgewichts. Im bergigen Gelande 

 dagegen konnen die langs der Erhebungen auf- 

 steigenden Luftstrome den Umsturz der Atmo- 

 sphare einleiten. In der Tat deuten die Beobach- 

 tungen darauf hin, dafi grofie Boen und Gewitter 

 immer vom Rande des Gebietes mil labiler 

 Schichtung ausgehen, dort, wo die Isobaren in 

 der freien Atmosphare eine erhebliche Neigung 

 gegen die Horizontal zeigen. Uber der ausge- 

 dehnten Ebene werden aber die Isobarenflachen 

 iiberall gleichmafiig gehoben sein. 



Fiir langere Zeit konnte sich nun aber doch ein 

 labiles Gleichgewicht statisch nicht erhalten. Es 

 mufi deshalb wohl zuriickzufiihren sein auf einen 

 stationaren Bewegungszustand. Dies ist in der 

 Tat moglich. Betrachtet man namlich in der 

 Nahe des Bodens ein aus der Gleichgewichtslage 

 gebrachtes Teilchen der iiberadiabatischen Atmo- 

 sphare, so ergeben die dynamischen Grund- 

 gleichungen, dafi seine Beschleunigung anfangs 

 aufierordentlich klein ist und erst ganz allmahlich 

 zunimmt. So wiirde ein Teilchen, das durch 

 einen Windstofi etwa um 10 m in die Hohe ge- 

 fiihrt worden ist, von dort im Laufe der ersten 

 Minute nur etwa I bis 2 m weiter steigen. Diese 

 langsame Bewegung wird aber sicher nun nicht 

 adiabatisch vor sich gehen, sondern es wird ein 

 Temperaturaustausch zwischen dem aufsteigenden 



l ) B. Wiese, Met. Zeitschr. !{6, 22, 1919. 

 a ) C. Forch, Met. Zeitschr 3(5, 197, 1919- 



