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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. XIX. Nr. 38 



von reinem Zelloidin, das aus einer Nitrozellulose 

 von sehr hoher Nitrierungsstufe besteht und mil 

 Fliissigkeit imbibiert ist, zeigen je nach dem 

 Brechungsexponenten der Fliissigkeit, mit der sie 

 durchtrankt sind, ein ganz verschiedenes Verhalten. 

 Bei Hirer grofien Plastizitat lassen sie sich ohne 

 Schwierigkeken auf iiber ioo ihrer urspriing- 

 lichen Lange bleibend deformieren. Im frischen 

 Zelloidin ist dabei der Anteil der Fliissigkeit etwa 

 75 /o- Wahlt man zum Durchtranken Fliissig- 

 keiten-, die die Nitrozellulose weder chemisch noch 

 physikalisch verandern, etwa Thouletsche Losung 

 (Kaliumquecksilberjodid-Losung), die konzentriert 

 ein Brechungsvermogcn von 1,72 hat und sich 

 mit Wasser iri jedem Verhaltnis mischen laBt, so 

 kann man damit die Fliissigkeit im Zelloidin inner- 

 halb der Brechungsindizes von 1,33 bis 1,72 vari- 

 ieren und dariiber hinaus laBt sich Rohrbachsche 

 Losung (d. i. Bariumquecksilberjodid-Losung) ver- 

 wenden von 1,72 bis 1,77. Dann erhalt man das 

 merkwiirdige Ergebnis, dafi bei den Grenzwerten 

 1,33 ur >d i,77 und in ihrer Nahe die durch Deh- 

 nung hervorgerufene Doppelbrechung fiir alle 

 Farben positiv ist, wahrend in der Nahe des 

 Wertes 1,53 ebenfalls fiir alle Farben das Vor- 

 zeichen das umgekehrte ist. Daraus geht ohne 

 weiteres hervor, wie sich auch aus Abb. i ersehen 



>n 2 (D) 



Na-n = Starke der Doppelbrechung ; n z (D) = Brechungs- 

 exponenten der Fliissigkeiten fiir Na-Licht. 



laBt, dafi fiir zwei andere Werte - jeweils fiir 

 eine bestimmte Wellenlange - - die Streifen bei 

 Dehnung isotrop bleiben miissen. Dies ist fiir 

 Grim etwa bei 1,45 und 1,65 der Fall. Dann gibt 

 es an diesen Stellen offenbar auch Farben, fur 

 die die akzidentelle Doppelbrechung noch positiv 

 und gleichzeitig andere, fiir die diese bereits nega- 

 tiv ist. 



Dieses ganz eigentumliche Verhalten ware 

 nach den bisherigen Kenntnissen iiber den Ver- 

 lauf der akzidentellen Doppelbrechung nicht leicht 

 verstandlich zu machen, wenn wir nicht mit 



H. Ambronn den Schlufi ziehen diirfen, dafi im 

 Zelloidin, d. h. also einem System von Nitro- 

 zellulose und Fliissigkeit, ein Zusammenwirken 

 zweieroptischerAnisotropienvonentgegengesetztem 

 Vorzeichen stattfinden mu'sse. Dieser SchluB 

 stiitzt sich auf die Erklarung der bekannten ano- 

 malen Interferenzfarben, die bei Apophylliten und 

 bei Mischkristallen aus dem opiisch positiven Blei- 

 und dem optisch negativen Strontiumdithionat auf- 

 treten. Diesen Farben sind diejenigen analog, 

 die fur n 2 (D) bei 1,45 und 1,65 auftreten. Nun 

 sind solche Korper, deren Doppelbrechung vom 

 Brechungsexponenten einer sie durchdringenden 

 Fliissigkeit abhangt, bereits bekannt, z. B. in den 

 Kieselschalen von vielen Diatomeen ; auch feine 

 in Glas eingeritzte Gitter und die sog. Tonerde- 

 fasern verhalten sich ahnlich. In alien diesen Fallen 

 kann man aber die Doppelbrechung ganzlich zum 

 Verschwinden bringen, wenn man Fliissigkeiten 

 von einem bestimmten Brechungsvermogen ein- 

 dringen lafit. Fiir derartige Falle von optischer 

 Anisotropie, die als Gitter- oder Lamellarpolarisa- 

 tion bezeichnet werden, hat erst in neuerer Zeit 

 O. Wiener (1909 1912) eine allgemeinere Theo- 

 rie aufgestellt und gezeigt, dafi in einem System 

 von zwei vollig isotropen Komponenten Doppel- 

 brechung auftreten kann, die abhangig ist, erstens 

 von der Differenz n, n. 2 in der Lichtbrechung 

 der Komponenten, und zweitens von der Form 

 und der Art der raumlichen Anordnung der das 

 System aufbauenden Teilchen. Diese Doppel- 

 brechung erreicht in zwei Grenzfallen ein Maxi- 

 mum, die von Wiener als Stabchen doppel- 

 brechung und als Sch ich t endoppel- 

 brechung bezeichnet wurden. Die Stabchen- 

 doppelbrechung, deren Betrag abhangig ist von 

 der Differenz n : n., und dem Volumenverhaltnis 

 der beiden Komponenten, ist nach den von 

 Wiener aufgestellten Gleichungen stets positiv, 

 die Schichtendoppelbrechung dagegen stets nega- 

 tiv. Diese positive Stabchendoppelbrechung wird 

 natiirlich gleich null, wenn n 1 =n. 3 ist. 



Die akzidentelle Doppelbrechung beim Zello- 

 idin, wie sie durch Abb. i veranschaulicht ist, 

 zeigt ebenso wie die Stabchendoppelbrechung eine 

 Abhangigkeit von der Differenz n t n.,. Aber 

 ein wesentlicher Unterschied besteht darin, dafi 

 beim Zelloidin fiir ein bestimmtes Gebiet der 

 Werte von Q I die Doppelbrechung negativ wird; 

 sie verschwindet daher auch .nicht fiir nj^n-j, 

 sondern bei zwei fiir alle Farben verschiedenen 

 Werten von n.,, von denen einer grofier, der 

 andere kleiner als n, ist. Daher kann offenbar 

 beim Zelloidin die positive Stabchendoppel- 

 brechung nicht allein wirken, sondern es mufi 

 noch eine andere Doppelbrechung von negativem 

 Vorzeichen sich mit ihr iiberlagern. Diese fiihrt 

 H. Ambronn auf die Eigenschaften der Zelloidin- 

 teilchen selbst zuriick und nennt sie ,,E i g e n - 

 dop pel b rechung". Nehmen wir diese Er- 

 klarung an, so lafit sich in der Tat der Verlauf 

 der Kurven in Abb. I ungezwungen erklaren, 



