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Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 6. 



Hirns Beobachtungen in dem Intervall 0" bis 100" die 

 Temperaturcoeffioienten 0,001 bis 0,003; bei den festen 

 Körpern endlich ist nach Bedes Messungen der Tempe- 

 raturooefficient meist von demselben Betrage oder kleiner 

 als bei den anderen Aggregatzuständen. 



Von der zugefiihrten Wärme dient bekanntlich nur 

 ein Theil zur unmittelbaren Temperatursteigerung, d. h. 

 zur Erhöhung der Fortschritts- oder Schwingungsenergie 

 der Molekeln, während ein anderer Theil zur Leistung 

 äufserer und innerer Arbeit verbraucht wird. Bei den 

 festen Körpern ist nun die äufsere Arbeit ganz uner- 

 heblich (wegen der geringen Wärmeausdehnung), ebenso 

 ist sie bei den Flüssigkeiten noch klein , während sie 

 bei den Gasen zwar erheblich , aber für ein und das- 

 selbe Gas annähernd bei verschiedenen Temperaturen 

 von derselben Gröfse ist. Die Aenderung der specifi- 

 schen Wärme mit der Temperatur kann daher im 

 wesentlichen nur daher rühren , dafs die gelegentlich 

 der Temperaturerhöhung um 1" zu leistende , innere 

 oder Disgregationsarbeit nicht für alle Temperaturen 

 denselben Werth hat , sich vielmehr im allgemeinen 

 mit der Temperatur steigert. 



Die innere Arbeit besteht selbst wieder aus zwei 

 Theilen: nämlich aus der Arbeit, welche bei der Aus- 

 dehnung gegen die gegenseitigen Anziehungen der 

 Molekeln zu leisten ist (äufsere Disgregationsarbeit nach 

 Verf.), und aus der Arbeit, welche zur Auflockerung 

 der einzelnen Molekeln und zur Vermehrung der Atom- 

 bewegungen innerhalb der Molekeln verbraucht wird 

 (innere Disgregationsarbeit). Bei Gasen ist die äufsere 

 Disgregationsarbeit äufserst unerheblich; die Zunahme 

 der specifischen Wärme mit der Temperatur kann also 

 im wesentlichen nur daher rühren, dafs die Vermehrung 

 der inneren Energie der einzelnen Molekeln bei höherer 

 Temperatur einen gröfseren Arbeitsaufwand beansprucht. 

 Bedenkt man nun , dafs die Aenderung der specifischen 

 Wärme mit der Temperatur für die anderen Aggregat- 

 zustände von derselben Grofsenordnung ist, wie für die 

 Gase, so wird es in hohem Grade wahrscheinlich, dafs, 

 wenigstens in hinreichender Ferne von einer 

 Aggregatzustandsänderung, die Aenderung der 

 specifischen Wärme mit der Temperatur über- 

 haupt für alle Körper vornehmlich durch den 

 Arbeitsaufwand zur Vermehrung der inneren 

 Energie der Molekeln bedingt ist. 



Aus dieser Auflassung folgt, dafs, wenn die Molekeln 

 eines Körpers einatomig sind, ihre innere Energie nicht 

 vermehrt werden kann, d. h. ihre innere Disgregations- 

 arbeit = sein mufs. Nun ist bekanntlich die Molekel 

 des Quecksilberdampfes einatomig, und wenn man an- 

 nimmt, dafs auch das flüssige Quecksilber aus ein- 

 atomigen Molekeln bestehe, so darf die specifische 

 Wärme des Quecksilbers mit steigender Temperatur 

 nicht zunehmen , was mit den Beobachtungen von 

 Winkelmann, Naocari und Milthaler in Ueber- 

 einstimmung ist. Die specifische Wärme des Queck- 

 silbers erfährt sogar eine geringe Abnahme mit steigender 

 Temperatur. — Vom Cadmium, dessen Dampf gleich- 

 falls aus einatomigen Molekeln besteht, ist gleichfalls 

 eine Abnahme der specifischen Wärme mit der höheren 

 Temperatur behauptet, aber von anderer Seite nicht 

 bestätigt worden. — Auch für Antimon ist ein ähnliches 

 Verhalten der specifischen Wärme, eine Abnahme mit 

 steigender Temperatur, beobachtet worden. 



Es bleibt nun noch nach dc-r hier entwickelten 

 Auffassung zu erklären, warum bei den Körpern mit 

 einatomigen Molekeln (für Antimon mufs eine besondere 

 Erklärung gefunden werden) die specifische Wärme mit 

 steigender Temperatur abnimmt. Sie nimmt nicht zu, 

 weil die innere Disgregationsarbeit bei den einatomigen 

 Molekeln ausfällt; denn ihre innere Arbeit besteht nur 

 in der Ueberwiuduug der gegenseitigen Anziehungen 

 der Molekeln, bezw. in der Vermehrung der potentiellen 

 Energie der Molekeln bei ihren gröfseren Schwingungs- 



bewegungen , in der äufseren Disgregationsarbeit. Nun 

 sind bei der höheren Temperatur wegen der Volum- 

 vergröfseruDg die Molekelschwerpunkte weiter aus ein- 

 ander gerückt als zuvor , die Molekeln wirken mit 

 geringeren Kräften auf einander; daher ist die äufsere 

 Disgregationsarbeit geringer als zuvor. 



Der Verf. giebt der Erwartung Ausdruck, dafs die 

 Untersuchung der Aenderung der specifischen Wärme 

 mit der Temperatur noch weitere Aufschlüsse, auch über 

 die Natur mehratomiger Molekeln, zu liefern imstande 

 sein wird. 



E. Wiedemann und G. C. Schmidt: lieber Kathoden- 



strahlen. (Wiedemanns Annalen der l'liysik. 1887, 



Bd. LXII, S. 603.) 

 Die Kathodenstrahlen treten von einem Punkte der 

 Kathode in zwei wesentlich verschiedenen Arten aus: 

 1. in der gewöhnlich beobachteten Form eines schwach 

 divergirenden Strahlenvollkegels, der dort, wo er die 

 Glaswand schneidet, einen grünen Fleck erzeugt; 2. als 

 ein Kegelmantel von ziemlich grofsem Oeff'nungswinkel, 

 der auf der Wand einen grünen Ring mit mehr oder 

 weniger hellem Inneren erzeugt. Die letztere Form, 

 die bereits von Spottiswoode und Moulton, von 

 Ebert und Wiedemann, von Jaumann und von den 

 VerfT. erwähnt und beschrieben worden, itt jüngst von 

 Swinton, ohne Berücksichtigung der früheren Arbeiten, 

 behandelt (Rdsch. 1897, XII, 354) und bildet auch den 

 Gegenstand der vorliegenden Abhandlung. 



Um möglichst einfache Verhältnisse zu haben, wurden 

 die Erscheinungen zunächst in elektrodcnlosen Räumen 

 untersucht, die den gedämpften Schwingungen eines 

 überbrückten Lech er sehen Systems ausgesetzt waren, 

 indem an den einen Lee her sehen Draht eine Metall- 

 kugel angesetzt und gegen die Wand einer Glaskugel 

 angelegt wurde. Bei höheren Drucken in der Glas- 

 kugel trat der ßerührungsstelle der äufseren Elektrode 

 gegenüber ein kleiner, grüner Fleck auf und man hörte 

 ein lebhaftes Geräusch vom Ueberspringen der Funken 

 von der Elektrode zur äufseren Glaswand. Mit ab- 

 nehmendem Druck wurde der Fleck immer heller und 

 zugleich begann die Ringfigur sich auszubilden ; bei 

 eiuem bestimmten, niedrigen Drucke verschwand der 

 Fleck sowie das Geräusch und es blieb nur ein grüuer 

 Ring übrig, der, wie schattengebende Körper in der 

 Bahn der Strahlen zeigten, von einem Kegelmantel von 

 Kathodenstrahlen erzeugt wurde, die von der Berührungs- 

 stelle der Metallkugel divergirend ausgingen. 



Durch Variation der Krümmungen der Glaskugel 

 und der Elektrodenkugel sowie durch Aenderungen des 

 Gasdruckes in der Glaskugel wurde festgestellt, dafs der 

 Oeffnungswinkel des Strahlenkegels mit der Krümmung 

 der Gefäfswand etwas abnimmt, hingegen schnell wächst 

 mit der Krümmung der Elektrode und mit abnehmen- 

 dem Drucke. Durch die Festigkeit des Anlegens der 

 Metallelektrode sowie durch A-enderung des Potentials 

 an der primären Funkenstreoke änderte man auch die 

 Ringweite. Bestand die Elektrode nicht aus einer Kugel, 

 sondern aus einem Drahtring, so erzeugte sie auf der 

 gegenüberliegenden Wand der Glaskugel ein grünes Oval, 

 dessen Längsrichtung senkrecht zur Ringebene war. 



In elektrodenlusen Röhren mit ebenen Glasplatten 

 liefsen sich gleichfalls Ringfiguren erhalten, deren Unter- 

 suchung lehrte, dafs von der ebenen Glasplatte ein zu 

 derselben senkrechter Cylindermantel von Kathoden- 

 strahlen ausgeht. Wenn man die geladenen Elektroden 

 (Kugeln, Drahtringe u. s. w.) statt an die ebene Eud- 

 platte an die Seiten wand der Röhren legte, so erhielt 

 man statt der Ringe Ovale, die durch einen Kegelmantel 

 von Kathodenstrahlen erzeugt wurden, der an der Be- 

 rührungsstelle seine Spitze hatte. 



Die Verff. behandeln noch die Ringfiguren von Ent- 

 ladungsrohren , bei denen vor der Anode eine Funken- 

 strecke angebracht ist, was schon von früheren Bcob- 



