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Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 8. 



Hierauf wird es sich wohl auch ermitteln lassen , in 

 welchem Zusammmenhange der in ähnlicher Bahn lau- 

 fende Komet Barnard 1892 V zum Wolfschen steht 

 und ob diese Kometen , wie es sehr wahrscheinlich ist, 

 früher in der That ein einziges Gestirn gebildet haben. 



A. Berberich. 



P. Lenard: lieber die elektrische Wirkung der 

 Kathodenstrahlen auf atmosphärische Luft. 

 (Wiedemanns Annalen der Physik. 1897, Bd. I.XllI, 

 S. 253.) 

 Die Kenntnil's der Vorgänge, welche in der Um- 

 gebung einer elektrischen Gasentladung sich abspielen, 

 hat durch Röntgens Entdeckung der X-Strahlen eine 

 bedeutende Erweiterung erfahren. Nach Herrn Lenards 

 Auffassung hat sich jedoch dabei nicht eine neue Mannig- 

 faltigkeit von Strahlen ergeben, sondern nur eine Er- 

 weiterung des Umfauges der schon bekannten Mannig- 

 faltigkeit der Katbodenstrahlen. Somit werden die neu- 

 entdeckten Strahlen dieselben Eigenschaften besitzen, wie 

 die alten Kathodenstrahlen, nur in sehr verschiedenem 

 Grade. Zu den Eigenschaften dieser Strahlen gehört die 

 magnetische Ablenkbarkeit; man kann sämmtliche Er- 

 scheinungen zu einem einzigen magnetischen Spectrum ver- 

 einen, in welchem zu jeder Stelle bestimmte Eigenschaften 

 der dahiufallenden Strahlen gehören, Eigenschaften, die 

 stetig von Stelle zu Stelle in einander übergehen. Die alten 

 Kathodenstrahlen nehmen im stark abgelenkten Spec- 

 trum eine ziemlich ausgedehnte Strecke ein, die Röntgen- 

 strahlen bilden das andere Ende des Spectrums mit der 

 Ablenkbarkeit Null; Mittelglieder, welche zwischen beide 

 fielen, sind zur Zeit noch nicht mit Sicherheit beob- 

 achtet. Am unabgelenkten Ende des Spectrums ist mit 

 der Ablenkbarkeit auch zugleich die Dispersion ais sehr 

 klein anzunehmen, so dal's dort Strahlen mit erheblich 

 verschiedenen Eigenschaften dicht neben einander fallen. 

 Dieser Auflassung hatte Röntgen selbst vermuthungs- 

 woise jüngst Ausdruck gegeben (Rdsch. 1897, XII, 406). 

 Herr Lenard theilt nun eine weitere Bestätigung dieser 

 Hypothese mit bezüglich der Wirkungen, welche die 

 Strahlen auf Gase ausüben; er zeigt, dal's beiden Strahlen- 

 arten in gleicher Weise die Wirkungen zukommen, Luft 

 elektrisch leitend zu machen und Nebelbildung iu ihr 

 zu befördern. 



Befindet sich in dem „Beobachtuugsraum" der be- 

 kannten Lenardschen Versuchsanordnung, iu welchen 

 die Kathodenstrahlen durch das dünne Aluminiumfenster 

 aus der Entladungsröhre gelangen (vergl. Rdsch. 1893, 

 VIII, 110), ein isolirter, elektrisirter Körper, so wird er 

 bei der Bestrahlung fast plötzlich entladen. Das Vor- 

 zeichen der Ladung ist dabei gleichgültig. Die Erschei- 

 nung zeigt sich auch, wenn der elektrisirte Körper viel 

 weiter vom Fenster absteht, als die Phosphorescenz- 

 wirkung der Strahlen reicht; denn diese ist höchstens 

 8 cm weit zu verfolgen und nimmt hier plötzlich ab, 

 während die elektrische Wirkung erst in 30 cm Abstand 

 schwach wird. Dal's die Kathodenstrahlen sich soweit 

 durch Luft fortpflanzen können, war wenig wahrschein- 

 lich; in der That lehrten auch die bezüglichen Versuche, 

 dafs es nicht die Kathodenstiahlen sind, sondern die 

 in der Nähe des Fensters befindliche, durchstrahlte Luft, 

 welche, zu dem fernen, geladeneu Körper sich hin- 

 bewegend, diesen entladet. Verhindert man nämlich 

 die Luft, aus dem Bereiche der Kathodenstrahlen zu dem 

 geladenen Körper zu dringen, durch Zwischenstellen von 

 Schirmen, welche, wie z. B. dünnes Aluminiumblatt, die 

 Kathodenstrahlen durchlassen , aber für Luft undurch- 

 gängig sind, oder durch einen kräftigen, die durch- 

 strahlte Luft ablenkenden Luftstrom , so bleibt die 

 schnelle Entladung aul'serhalb des ziemlich scharf be- 

 grenzten Bereiches von 5 cm vom Fenster , aus. Man 

 mufs hieraus schliel'sen, dal's von Kathodenstrahlen durch- 

 zogene Luft elektrisch leitend wird , und dal's sie ihr 

 Leitvermögen auch einige Zeit nach der Durchstrahlung 



noch behält; die Bewegung der leitenden Luft vom 

 Fenster zum geladenen Körper wird durch die elektrischen 

 Kräfte der Ladung veranlafst. Die ganz gleiche Wirkung 

 der Röntgenstrahlen auf Gase ist iu dieser Rundschau 

 wiederholt beschrieben (Rdsch. 1896, XI und 1697, XII). 



Vergleicht man die beiden Strahlenarlen mit ein- 

 ander in solcher Intensität, dal's sie gleiche Phosphores- 

 cenzwirkung auf einen unbedeckteu , 1,5 mm starken 

 Platincyanürscliirm ausüben, so findet man die ent- 

 ladende Wirkung der Kathodenstrahlen aui'serordentlich 

 viel stärker, als die der Röntgenstrahlen. — 



Dal's Röntgenstrahlen im Dampfstrahl die Condeiisa- 

 tion befördern, hatte jüngst Richarz nachgewiesen 

 (Rdsch. 1896, XI, 475). Herr Lenard zeigt nun, dafs auch 

 die von Kathodenstrahlen durchzogene Luft nebelbildend 

 wirkt. Wird ein Dampfstrahl iu einer Entfernung von 

 1,5 cm vom „Fenster" in die von Kathodeustrahlen durch- 

 leuchtete Luft geleitet, so wird der Dampf hell weifs und 

 dicht wolkig; auch in 3 und 4 cm Entfernung ist die 

 Nebelbildung sehr kräftig, in 5 cm wird die Wirkung 

 wechselnd und in noch gröfseren Abständen wird nur 

 äufserst matte Wirkung beobachtet, die manchmal durch 

 länger dauernde, starke Wirkung unterbrochen wird. 

 Letztere mul'a den Strömungen der Zimmerluft und dem 

 Umstände zugeschrieben werden, dal's die Luft ihr Con- 

 densationsvermögen (wie ihr elektrisches Leitvermögen) 

 noch einige Zeit nach der Bestrahlung beibehält. 



Vergleicht man wiederum Kathodenstrahlen mit 

 Röntgenstrahlen in solcher Intensität, dafs beide die 

 gleiche Phosphorescenzwirkung ausüben, so findet man 

 die Condensationswirkung der erstgenannten Strahlen 

 aui'serordentlich viel stärker als die der letztgenannten. 



Paolo Straneo: Ueber die Wärmeleitung des 

 Eises. (Atti della Real. Accad. dei Lincei. Rendiconti. 

 1897. Ser. 5, Vol. VI (2), p. 262, 299.) 



Die Resultate der bisherigen Messungen der Wärme- 

 leitungsfähigkeit des Eises weichen so bedeutend von 

 einander ab , dafs man die Difl'erenzen unmöglich auf 

 eine Verschiedenheit des Materials zurückführen kann, 

 vielmehr bei einer Reihe von Messungen unzulängliche 

 Methoden annehmen mul's. So fanden für diesen Coef- 

 ficienten F. Naumann 0,34, De la Rive 0,14, Forbes 

 0,134 und 0,128 je nach der Richtung, Mittchel 0,30 

 (wenn cm, g, Minute und Grade C. zugrunde gelegt werden); 

 es schien daher angezeigt, diese interessante Constante 

 nach einer zuverlässigen Methode aufs neue zu bestimmen, 

 was der Verf. im physikalischen Institut des Züricher 

 Polytechnicums ausgeführt hat. 



Die benutzte Methode war, da das Eis weder so gut 

 leitet wie die Metalle, noch zu den schlechteren Wärme- 

 leitern gehört, die von Fourier mathematisch be- 

 gründete: Die zu untersuchende Substanz, welcher 

 man eine regelmäl'sige Gestalt gegeben, wird auf einen 

 bekannten Anfangswärmezustand gebracht und durch 

 wiederholte Aeuderungen der Temperaturen einiger 

 oder aller Oberflächen auf einen stationären Zustand 

 übergeführt; man mifst an einem inneren, geschützten 

 Punkte die Temperaturen in kurzen Zeitintervallen und 

 erhält so Werthe, welche leicht den Coefficienten zu 

 finden gestatten. Diese Methode war bereits im ge- 

 nannten Institut zur Bestimmung des Wärmeleitungs- 

 vermögens einiger Mineralien verwendet worden und 

 wurde nun auf Eiswürfel angewendet, die in einer 

 grol'sen Menge Petroleum auf — 21" gleichmäfsig abge- 

 kühlt waren. Der Würfel wurde aus dem Bade schnell 

 in einen Recipienteu gebracht, in welchem mau gegen 

 eine Fläche desselben einen Strahl Petroleum, das wenige 

 Grade unter Null besafs, fliefsen liel's. Nach vier Minu- 

 ten wurden dann an einem der von der Theorie ge- 

 forderten Punkte die Temperaturen von zehn Secunden 

 zu zehn Secunden so lange gemessen, bis die Unter- 

 schiede zu klein wurden, um ein hinreichend sicheres 

 logarithmisches Decrement zu geben; die Temperatur- 



