Nr. 8. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



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messungen wurden thermoelektrisch durch eine Eisen- 

 Nickelin-Kette ausgeführt, deren eine Löthstelle an dem 

 betrefl'enden Punkte im Eise, deren andere in Petroleum 

 von 0" sich befand. 



Die Messungen wurden an ausgesuchten, aus grofsen 

 Eisblöcken geschnittenen Würfeln von 5 cm Seite aus- 

 geführt; das Material entstammte zwei Eissorten, die 

 erste aus einem Eiskeller war sehr hart und durch- 

 sichtig, nach allen Richtungen leicht spaltbar mit 

 glatter, glasartiger Oberfläche; die zweite Sorte war hei 

 sehr strenger Kälte frisch gebildetes Eis, welches zwar 

 durchsichtig und ohne Unregelmäfsigkeiten war , aber 

 sich in senkrechter Richtung (bezüglich der Lage des 

 Wassers beim Frieren) leichter spalten liefs. Aus jeder 

 Sorte wurden zwei Würfel geschnitten, und mit jedem 

 vier Pieihen von Messungen ausgeführt. Aus den er- 

 haltenen, logarithmischen Decrementen ergaben sich die 

 Coefficienteu der Wärmeleitung für die Würfel der 

 ersten Eissorte 0,307 und 0,309, für die der zweiten 

 Sorte 0,312 und 0,313. Zur Controle wurden noch 

 Messungen mit einem gröfseren Würfel der ersten Eis- 

 sorte von 7,3 cm Seite angestellt und aus drei Messungs- 

 reihen der Leitungscoüfficient = 0,304 gefunden. 



Noch andere Messungen mit homogenem Eis von 

 verschiedener Provenienz führten stets zu Ergebnissen, 

 die zwischen 0,30 und 0,31 lagen. Aus diesen Beobach- 

 tungen niufs daher geschlossen werden, dafs der Wärme- 

 leitungscoeificient des Eises zwar keine ganz unver- 

 änderliche Gröfse ist, aber gewöhnlich zwischen 0,30 und 

 0,31 liegt, wenn als Einheiten cm, g, Minute und Centi- 

 grad gewählt werden. 



Oft ist aber das Eis nicht vollkommen amorph, 

 vielmehr zeigen manche Eissorten in senkrechter Rich- 

 tung (zum frierenden Wasser gerechnet) andere Eigen- 

 schaften als in horizontaler Richtung. Herr Straneo 

 suchte daher auch die Wärmeleitungsfähigkeit nach 

 diesen Richtungen zu messen, indem er kleine Eiscylinder 

 sich herstellte , von denen die einen ihre Axen in der 

 senkrechten, die anderen in der horizontalen Richtung 

 hatten. Mittels Petroleum wurde die untere Fläche des 

 Cylinders und die Luft, welche die cylindrische Fläche 

 umgab, auf 0" gleichmäfsig erhalten und die obere 

 Fläche einige Grade unter Null abgekühlt. Die Messungen 

 gaben für einen verticalen Cylinder des homogenen, 

 amorphen Eises der ersten Sorte den Coefficienten 

 (k) = 0,312 und für einen horizontalen desselben Eises 

 k ■= 0,308; beim Eise der zweiten Sorte, das homogen, 

 aber nicht amorph war, fand mau für den verticalen 

 Cylinder k = 0,328, für den horizontalen k = 0,301, 

 und eine zweite Reihe von Messungen an zwei Cylindern 

 der zweiten Sorte gab für den verticalen k = 0,325, 

 für den horizontalen k = 0,803. 



Verf. schliefst aus seinen Versuchen, dafs nur das 

 nicht vollständig amorphe Eis einen kleinen Unterschied 

 des Wärmeleitungsvermögens je nach der Richtung dar- 

 bietet; und dafs der im ersten Theil der Untersuchung 

 für das amorphe Eis gefundene Wärmeleitungscoefficient 

 vollständig bestätigt wurde. 



G. van der Mensbrugghe: Hat die Atmosphäre 

 einen Einflufs auf die Höhe eines dünnen 

 Wasserstrahls? (Bulletin de l'Academie royale bel- 

 gique. 1897, S. 3, T. XXXIV, p. 248.) 

 Die bekannte Erscheinung, dafs ein aufsteigender, 

 dünner Wasserstrahl niemals die Höhe erreicht, welche 

 der Niveaudifferenz zwischen der Mündung und der 

 Oberfläche des speisenden Behälters, d.h. der drückenden 

 Wassersäule, entspricht, hat man neben anderen Ursachen 

 immer auch dem Widerstände der Luft zugeschrieben, 

 ohne dafs man einen solchen je experimentell nachge- 

 wiesen hatte. Im Verfolge von Untersuchungen über die 

 Elasticität der Flüssigkeiten war es nun für Herrn van 

 der Mensbrugghe von Interesse, diese Erklärung 

 einer experimentellen Prüfung zu unterwerfen , welche 



er im Genter physikalischen Institut von Herrn van 

 de Vyver ausführen liefs. 



Die Versuchsanordnung war einfach: Ein grofses Glas- 

 gefäfs geht nach unten in ein weites Glasrohr über, das 

 am unteren Ende umgebogen ist und die enge Oefi'uung 

 trägt, aus welcher der Wasserstrahl unter dem Druck 

 des Wassers im höher stehenden Behälter emporspringt. 

 Diese Vorrichtung befindet sich in einem luftdicht ver- 

 schliefsbaren Glascylinder, in dem der Luftdruck beliebig 

 durch eine Pumpe vermindert werden kann; die enge 

 Oelfnung für den Wasserstrahl läfst sich von aufsen 

 absperren oder frei machen. 



War der Durchmesser der Ausflufsöffnung 1mm und 

 die Höhe der drückenden Wassersäule 38 cm, so hatte 

 der Strahl bei Atmosphäreudruok im Cylinder eine Höhe 

 von 27 cm. Wenn man nun denselben Versuch wieder- 

 holte, nachdem der Druck im Cylinder auf 10 cm Queck- 

 silber vermindert worden war, blieb die Höhe des Strahls 

 ziemlich unverändert; die Messung wurde mit einem 

 Fernrohr ausgeführt. Hingegen war das Aussehen des 

 Strahls wesentlich verändert; während unter Atmo- 

 sphärendruck der Strahl sich allraälig in ein Bündel 

 von Tröpfchen auflöste, blieb er in der verdünnten Luft 

 seiner ganzen Länge nach zusammenhängend. 



Hatte die Oelfnung nur einen Durchmesser von 

 0,5 mm, 60 gab der gleiche Druck von 3S cm Wasser- 

 säule in der Atmosphäre einen Strahl von 20 cm Höhe, der 

 bis 5 cm von der OefTnung zusammenhängend war, dann 

 trübe wurde und iu ein Bündel Tröpfchen schnell zer- 

 stob. Wenn man aber den Luftdruck im Cylinder auf 

 10 cm Quecksil-ber reducirte, so behielt der Strahl absolut 

 dieselbe Höhe, aber er war vollkommen cohärent bis 

 zum Gipfel , von dem sich beständig Tropfen iu para- 

 bolischer Bahn loslösten. 



Das Zerfallen des dünnen Wasserstrahls in ein 

 Bündel von Tropfen wurde schon bei einem Druck von 

 30 cm schwächer als in der freien Luft; noch unbe- 

 deutender wurde es bei 25 cm Druck und namentlich 

 bei 20 cm ; bei einem Druck von 14,6 cm hörte es ganz 

 auf, der Strahl blieb in seiner ganzen Höhe ungetheilt. — 

 Ganz ähnliche Resultate wurden erhalten, wenn statt des 

 Wassers eine flüchtigere Flüssigkeit, Petroleum, ver- 

 wendet wurde. 



Aus diesen Versuchen schliefst Herr Mensbrugghe, 

 dafs die Luft einem dünnen Wasserstrahl keinen merk- 

 lichen Widerstand entgegenstellt, [hoffentlich werden 

 diese Versuche noch mit gröfseren Verdünnungen als 

 10 cm fortgesetzt werden. . Ref ] , und dafs von einem 

 bestimmten Drucke der umgebenden Luft an bei jeder 

 Verdünnung das Streben des W^asserstrahls, in Tropfen 

 zu zerfallen, geringer wird. Diese Resultate stimmen mit 

 des Verf. Anschauungen über die Elasticität der Flüssig- 

 keiten überein. 



E. Duclaux: Atmosphärische Strahlungsmessung 

 und die aktinische Zusammensetzung 

 unserer Atmosphäre. (.Smitlisonian Institution 

 1896, XXIX, Nr. 1034. Referat in Beiblätter zu den 

 Annalen der Physik. 1897, Bd. XXI, S. 983.) 

 Die sehr umfassende Arbeit, welche beim Wett- 

 bewerb um den Preis des Hodgkins-Fund durch ehren- 

 volle Erwähnung ausgezeichnet wurde , giebt folgende 

 Ergebnisse : 



Die Oxydation von Oxalsäure in schwacher Lösung 

 tritt hauptsächlich, meist sogar ausschliefslich, ein unter 

 dem Einflüsse der chemischen Strahlen des Sonnenlichtes 

 und kann daher zur Strahlenmessung dienen. Die 

 besten Resultate giebt eine 3 proc. Lösung, deren 

 Empfindlichkeit sich mit der Zeit awar ändert, aber 

 schliefslich einen bestimmten , constanten und regel- 

 mäfsigen Maximalwerth erreicht. 



Die Oxydation ist bei gleicher Flüssigkeitstiefe der 

 Oberfläche, also dem Volumen der Flüssigkeit, propor- 

 tional. Die tägliche Verbrennung schwankt von Tag 



