Nr. 10. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



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Verfolgt man den zeitlichen Verlauf der Inductions- 

 ströme unter dem Einflüsse veränderlicher, elektromoto- 

 rischer Kräfte, so sind noch weitere Gröfsen einzuführen. 

 Vollzieht sich die Schwankung der elektromotorischen 

 Kraft in einer einzigen Strombahn, so tritt Selbstinduc- 

 tion auf. Handelt es sich um zwei Kreise, so induciren 

 dieselben gegenseitig Ströme. Die dabei auftretenden, 

 elektromotorischen Kräfte hängen von den Coefficienten 

 der Selbstinduction resp. der wechselseitigen Induction 

 ab. Es zeigt sich dabei, dafs diese Vorgänge eine weit- 

 gehende Analogie mit Rotationsbewegungen fester Körper 

 haben, in der Weise, dafs die Stromstärken den Winkel- 

 geschwindigkeiten, die Selbstinductionscoefficienten den 

 Trägheitsmomenten entsprechen. Bei zwei getrennten 

 Stromkreisen hat man zwei rotirende, feste Systeme an- 

 zunehmen, welche durch Mechanismen mit einander 

 gekoppelt sind. Mit Hülfe eines geeigneten Apparates 

 (des Maxwellschen Dicykelmodells) kann man die Er- 

 scheinungen der wechselseitigen Induction vollständig 

 nachbilden. 



Der Verlauf eines inducirten Stromes hängt noch 

 von der Berücksichtigung einer weiteren, wichtigen Er- 

 fahrungsthatsache ab. In der Strombahn — der Kraft- 

 axe des zweifach zusammenhängenden Kraftfeldes — 

 wird fortdauernd Wärme producirt. Hierin liegt ein 

 wesentlicher Unterschied der einfach und mehrfach zu- 

 sammenhängenden magnetischen Kraftfelder. Nur bei 

 letzteren erleidet die verborgene Bewegung erfahrungs- 

 mäfsig einen Energieverlust durch eine Art von Reibung 

 an der Grenze und im Inneren der leitenden Strom- 

 träger. Die hierbei verschwindenden magnetischen Feld- 

 bewegungen werden fortdauernd durch neue von aufsen 

 nach der Axe zu nachdrängende Kraftlinien ersetzt. 

 Dieser Vorgang ist also mit dem Schneiden des Leiters 

 und der Kraftlinien verbunden. In dieser Beziehung 

 kann man auch hier von einer elektromotorischen Kraft 

 oder Spannung reden, „aber nicht von einer erzeugten, 

 sondern von einer verbrauchten, von einem Spannungs- 

 verlust oder einem Spannungsabfall" (S. 330). Ferner 

 ist der Energieverlust von der geometrischen Gestalt 

 und von dem Material des Leiters abhängig , so dafs 

 also einem Drahtstücke ein bestimmter „U.mwandlungs- 

 coefficient elektromagnetischer Energie" oder ein Wider- 

 stand nach dem bisherigen Sprachgebrauch zukommt. 

 Drückt man die verloren gehende Stromarbeit durch 

 das Product Stromstärke und Spannungsverlust aus und 

 berücksichtigt, dafs die erzeugte Wärme: wi' ist, so 

 folgt aus dem Jon leschen Gesetz durch Gleichsetzen 

 beider Gröfsen das Ohmsche Gesetz. 



Der vierte Abschnitt behandelt die magnetischen 

 und elektrischen Vorgänge in beliebig angeordneten 

 Medien. Die Betrachtung wird eingeleitet durch Be- 

 schreibung eines Modells , welches den soeben be- 

 sprochenen üebergang von Energie aus dem Kraftfelde 

 in einen Draht darstellt. Derselbe besteht aus einer 

 Reihe von Rollen, welche durch Gummischnüre so ver- 

 bunden sind, dafs bei der Rotation einer Rolle die übrigen 

 Rollen in Rotation versetzt werden. Wird die erste 

 Rolle gedreht, die letzte getrennt, so dafs ihre Drehung 

 langsamer wird, so sind die Schnüre oben und unten 

 verschieden stark gespannt. Hierdurch kann diejenige 

 Veränderung des Mediums dargestellt werden , welche 

 Maxwell als „Verschiebung" (displacement) bezeichnet. 



Diese Erschainungen bestehen auch dann noch, 

 wenn es sich nicht mehr um eine geschlossene Leitung 

 handelt, sondern etwa um eine Drahtleitung, welche mit 

 den Platten eines Condensators verbunden ist. Es tritt 

 dann ein Gleichgewichtszustand ein, bei welchem die 

 Spannung des Feldes hauptsächlich zwischen den Con- 

 densatorplatten vorhanden ist. Die magnetischen Feld- 

 kräfte sind dann erloschen. Nach gewöhnlicher Auf- 

 fassung sind die Condensatorplatten geladen oder mit 

 freier Elektricität bedeckt. Hier ist darunter diejenige 

 „Modifioation zu verstehen , welche die oberflächlichen 



Schichten deshalb erfahren, weil Spannungen des um- 

 gebenden Mediums an ihnen enden" (S. 365). So schliefsen 

 also die in der Elektricitätstheorie einzuführenden Be- 

 griffe mit derjenigen Gröfse , von der die bisherige 

 Theorie ihren Ausgang zu nehmen pflegt. 



Die Weiterführung dieser Betrachtungen bis zu dem 

 System allgemeiner Gleichungen , welche der Verf. in 

 der klassischen Form von H. Hertz wiedergiebt, glauben 

 wir übergehen zu müssen, theils weil hier nicht die 

 Stelle ist, die mathematischen Entwickelungen ausführ- 

 lich wiederzugeben , theils weil dieser Gegenstand von 

 Hertz selbst und von Anderen in der letzten Zeit mehr- 

 fach dargestellt worden ist. 



In dem ganzen Werke wird hervorgehoben, dafs die 

 magnetischen und elektrischen Erscheinungen in letzter 

 Linie nicht durch Fernwirkungen , auch nicht durch 

 veränderte Gleichgewichtszustände, sondern durch Be- 

 wegungen von Medien erklärt werden sollen , welche 

 sich der directen Wahrnehmung entziehen und daher 

 als verborgene bezeichnet werden. Die ersten Studien 

 hierüber rühren von Helmholtz her. Ferner hat 

 H. Hertz eine sehr umfassende Darstellung derselben 

 in seinem hinterlassenen Werke „den Principien der 

 Mechanik" gegeben. Es handelt sich dabei um einen 

 recht schwierigen Gegenstand , und es ist mit Dank 

 zu begrüfsen , dafs der Verf. eine möglichst leicht ver- 

 ständliche Einführung in diese Lehre gegeben hat. Die 

 dabei für die Elektrodynamik gewonnenen Resultate 

 führen der Natur der Sache nach zu abstracten Sätzen. 

 Besonders zeigt sich, dafs das F. Neumannsche allge- 

 meine Grundgesetz der Induction eine weitgehende 

 Analogie zu einem Satze über die Bewegung cyklischer 

 Systeme hat. A. Oberbeck. 



Jnlius Hann: Handbuch der Klimatologie. Zv^eite 

 wesentlich umgearbeitete und vermehrte Auflage. 

 3 Bände, (Stuttgart 1897, Verlag von .T. Engelhorn.) 

 Eine umfassende Darstellung der klimatischen Ver- 

 hältnisse der ganzen Erde zu geben , so dafs dieselbe 

 für Meteorologen, Geographen, Mediciner, Physiker 

 gleich unentbehrlich ist, war keine leichte Aufgabe. 

 Erfordert sie doch neben gründlicher Sachkenntnifs auch 

 grofse Belesenheit in den verschiedensten geographischen 

 Werken , da es wohl nur wenigen vergönnt sein dürfte, 

 aus eigener Anschauung sich ein Bild der klimatischen 

 Verhältnisse aller fremden Welttheile zu verschaft'en. 

 Eine solche Darstellung darf nicht nur in einer trockenen 

 Zusammenstellung meteorologischer Daten aus den ver- 

 schiedensten Theilen der Erde bestehen, sie mufs einer- 

 seits durch Schilderung der Einwirkung des Klimas auf 

 Gesundheit und Lebensweise der Menschen, andererseits 

 durch Berücksichtigung der physikalischen Grundlagen 

 den Ansprüchen gerecht zu werden suchen , welche an 

 eine wirklich wissenschaftliche Darstellung des Klimas 

 der Erde gemacht werden müssen. Diesen Anforde- 

 rungen wird das Handbuch der Klimatologie des Herrn 

 Hann in hohem Grade gerecht. Die Darstellung mufs 

 als eine vorzügliche bezeichnet werden. 



Das ganze Werk zerfällt in zwei Haupttheile, welche 

 in der ersten Auflage zu einem Bande vereinigt waren, 

 während in der hier vorliegenden, zweiten Auflage das 

 Material auf drei Bände vertheilt ist. Der erste Haupt- 

 theil beschäftigt sich mit der allgemeinen Klimatologie, 

 und entwickelt die Gesetze, welche für das Klima der 

 verschiedenen Theile der Erde mafsgebend sind, auf 

 streng physikalischer Grundlage. Der zweite (specielle) 

 Theil des Werkes beschäftigt sich mit der eingehenden 

 Schilderung des Klimas der einzelnen Gegenden der 

 Erde. Unter den Erweiterungen, welche die vorliegende 

 Auflage im Vergleich zur ersten erfahren hat, ist das 

 Kapitel über den Einflufs der Wälder auf das Klima zu 

 erwähnen , ferner ein Kapitel über die „mittlere Tempe- 

 raturvertheilung auf der Erde nach den Breitenkreisen; 

 Einflufs von Land und Wasser darauf". Hier haben 



