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Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 17. 



Vorstellung geführt, dafs die Erde aus einem Eisen- 

 kern von etwa lOMillionen Meter Durchmesser 

 hesteht, den ein Gesteinmantel von etwa l'/^Mil- 

 lionen Meter Dicke umgiebt. Der Mantel bean- 

 sprucht etwa Vs des Erdradius. Dem Volumen nach 

 kommt er dem Kern etwa gleich, der Masse nach steht 

 er weit zurück, denn hier ist das Verhältnifs etwa 2:5. 



Werden in den Entwickelungen der Rechnungen 

 neben den Gliedern, welche den ellipsoidischen Ab- 

 weichungen des Geoids von der Kugel zugehören, noch 

 die nächst höheren Glieder berücksichtigt, so ergiebt 

 sich als ein für die Praxis nicht unwesentliches Resultat, 

 dafs die Abweichung von der ellipsoidischen Gestalt 

 nur äufserst gering ist; selbst die maximale Differenz 

 erreicht nur etwa 2^/^ m. Indem die Theorie eine 

 Schätzung der Abweichung gestattet, ermöglicht sie es, 

 das bisher unbekannte , dritte Glied in der Formel für 

 die Breitenvariation der Schwere zu berechnen. 



Viel Raum wird der Discussion über die Frage ge- 

 widmet, wie weit in der Erde hydrostatisches Gleich- 

 gewicht herrscht. Es zeigt sich, dafs eine Entscheidung 

 durch die Beobachtung möglich ist, wenn man die Ab- 

 plattung der Erde mit Nutation und Präcession ver- 

 gleicht. Die vorliegenden Beobachtungen sind mit voll- 

 ständigem Gleichgewicht verträglich , doch scheint es 

 fast, als ob der Kern ein wenig geringer abgeplattet 

 ist, als der heutigen Rotatiousgeschwindigkeit entspricht; 

 in diesem Sinne könnten zwischen der Oberfläche des 

 Eisenkernes und der Niveaufläehe gleichen Inhaltes 

 Höhenunterschiede von einigen hundert Metern wohl 

 bestehen. Für die Oberfläche des Mantels ist eine merk- 

 liche Störung des hydrostatischen Gleichgewichtes von 

 vornherein sehr wahrscheinlich." 



P. Leiiard: Ueber die elektrostatischen Eigen- 

 schaften der Kathodenstrahlen. (Wiedemanns 

 Annalen der Physik. 1898, Bd. LXIV, S. 279.) 



Zu den Physikern, welche in der letzten Zeit für die 

 Crookessche Theorie der Kathodenstrahleu eingetreten 

 sind, hat sich mit der vorliegenden Abhandlung auch 

 Herr Lenard gestellt. Ausgehend von der Beobachtung 

 Perrins (Rdsch. 1890, XI, 202), dafs die Kathodenstrahlen 

 Körpern, auf welche sie fallen, negative Ladung ertbeilen, 

 hat er diesen Versuch im extremsten Vacuum , in dem 

 ein Einflufs der gasförmigen Umgebung ausgeschlossen 

 war, wiederholt und gelangte zu dem folgenden Resultate: 

 .,In jeder Hinsicht verhielten sich die Strahlen wie be- 

 wegte , negative Ladung führende , träge Massen. Dafs 

 dies auch ibr Verhalten im magnetischen Felde sei, ist 

 seit langem bekannt. Stellt man nun dem gegenüber 

 das andere Resultat, dafs die Kathodenstrahlen Vorgänge 

 im Aether seien, so erscheint der Schlufs unvermeidlich, 

 dafs hier eine Anzeige vorliege für die Existenz be- 

 sonderer, bisher unbemerkt gebliebener Theile des Aethers, 

 welche selbständig beweglich sind , welche Masse (Träg- 

 heit) besitzen und welche zugleich als Träger elektrischer 

 Entladungen auftreten. Als solche Massen, in Bewegung 

 befindlich, erscheinen die Kathodenstrahlen." 



Während Herr Leuard mit diesen Versuchen be- 

 schäftigt war, erschienen die Arbeiten von J. J. Thom- 

 son (Rdsch. 1898, XIII, 53) und W. AVien (Rdsch. 1898, 

 XIII, 155), welche zu demselben Ergebnifs über die Natur 

 der Kathodenstrahlen geführt haben. Die von diesen 

 Publioationen nicht beeinflufste Mittheilung des Verf. 

 liefert nun nicht allein eine werthvolle Bestätigung, sondern 

 auch eine gewisse Ergänzung der früheren Arbeiten und 

 soll hier kurz besprochen werden. 



Die Kathodenstrahlen seiner Entladungsröhre liel's 

 Verf. durch ein kreisförmiges Aluminiumfenster in einen 

 bis aufs äufserste evacuirten „Beobachtungsraum" treten, 

 von welchem ein Theil auf — 20" C. abgekühlt war und 

 wo der Druck auf 10 — 8 Atm. geschätzt wurde. Hier 

 passirten die Strahleu zwei abgeleitete Diaphragmen und 

 gelangten durch eine kleine üeflnung in eine gleichfalls 



abgeleitete, cylindrische Hülle, in deren Axe sie verliefen, 

 bis sie eine mit einem Exnerschen Elektroskop oder 

 einem Quadrantelektrometer verbundene Platte trafen. 

 Stets trat eine negative Ladung der auft'angenden Platte 

 auf, und die Ladung, welche von einer Strahlung durch 

 eine in 8 cm Entfernung vom Fenster befindliche Oeff- 

 nung von 0,13 cm' Fläche geführt wurde, betrug 0,27 . 10— i* 

 Coulomb. Wurden die Kathodenstrahlen durch einen 

 Magneten abgelenkt, so blieb die Ladung der Platte aus, 

 während die Hülle und die dem Fenster nahen Diaphrag- 

 men eine negative Ladung sammelten ; positive Ladung 

 konnte an keinem der im Beobachtungsraume befindlichen 

 Leiter wahrgenommen werden. 



Herr Lenard untersuchte nun weiter die Wirkung 

 einer elektrostatischen Ladung auf die Kathodenstrahlen, 

 inilem er diese im Beobachtungsraume, nachdem sie drei 

 zur Erde abgeleitete Diaphragmen passirt hatten , sym- 

 metrisch zwischen zwei Condensatorplatten durchgehen 

 liefs; der Condensator behielt die ihm ertheilte Ladung 

 unverändert und konnte durch das Vacuum des Beob- 

 achtungsraumes nicht entladen werden. War der Con- 

 densator ungeladen, dann zogen die Kathodenstrahlen 

 geradlinig gegen das Ende des Beobachtungsraumes und 

 erzeugten hier den grünen Phosphorescenzfleck ; war der 

 Condensator geladen, so krümmten sich die Strahlen stets 

 so, dafs die hohle Seite der positiven Platte zugekehrt 

 war. Der Phosphorescenzfleck blieb der positiven Platte 

 genähert, so lange die Ladung des Condensators sich 

 nicht änderte; wurde die Ladung verstärkt, so wanderte 

 er näher an die positive Platte heran, wurde sie ver- 

 mindert, so entfernte er sich von derselben. 



Vei'f. giebt noch einige quantitative Messungen und 

 zeigt, dal's die von der Elektrodynamik für Massen mit 

 bestimmter Ladung und Geschwindigkeit geforderte 

 Constanz des Productes Verschiebung mal elektrisches 

 Feld in der That durch die Versuche gegeben ist. Die- 

 selben Kathodenstrahlen hat er dann auch im magne- 

 tischen Felde untersucht und auch hier die von der 

 Elektrodynamik geforderte Constanz des Productes Ver- 

 schiebung mal IMagnetfeld gefunden. Aus diesen Werthen 

 lassen sich das Dichteverhältnifs f/,<< [Ladung durch 

 Masse] und die Geschwindigkeit v berechnen. Für drei 

 verschiedene Arten von Kathodenstrahlen berechnet, 

 ergiebt sich , dafs die magnetisch stärker ablenkbaren 

 Strahleu auch elektrisch stärker ablenkbar sind , und 

 dafs die verschiedenen Strahlenarten sich merklich nur 

 unterscheiden in der Geschwindigkeit v; Unterschiede 

 in der von der Masseneinheit geführten Elektricitäts- 

 menge machten sich nicht geltend. Die Geschwindig- 

 keiten variirten um etwa ein Drittel der Lichtgeschwindig- 

 keit, und dies wäre somit die Foi'tpflanzungsgesch windigkeit 

 der Kathodenstralilen. Diesen Resultaten widersprechen 

 keine der Ijisherigen Erfahrungen. (Vergl. hierzu Rdsch. 

 1894, IX, G40; 1897, XII, G4.3.) 



Schliefslich beschreibt Herr Lenard einen Versuch, 

 in welchem ein Schellack-Condensator während der Zeit 

 der Bestrahlung mit Kathodenstrahlen als von negativer 

 Elektricität durchflössen sich erwies. 



P. Zeeman: Messungen der Strahlungserschei- 

 nungen im Magnetfelde. (PlUlosoiihical Magazine. 

 1898, Ser. 5, Vol. XLV, p. 197.) 

 Um genaue Messungen der Aenderungen, welche die 

 Emission des Lichtes im Magnetfelde erfährt (s. Rdsch. 

 1897, XII, 174, 535), zu ermöglichen, hat sich Herr Zee- 

 man lange bemüht, das Spectrum einer Lichtquelle im 

 Magnetfelde zu photographiren. Aber erst im October 

 hat er gute Photographien erhalten, welche die Erschei- 

 nung der Verbreiterung, der Düblet- und Tripletbildung 

 charakteristisch wiedergaben. Für (juantitative Mes- 

 sungen mufste man sich aber auf das Photographiren 

 der äufseren Componenten des magnetischen Triplets be- 

 schränken , indem man die anders polarisirte mittlere 

 Linie durch ein eingeschaltetes Nicol unterdrückte. Auf 



