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Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 18. 



zwischen atmosphärischem Druck und etwa 0,001 mm, 

 weil bei geringeren Drucken die Beobachtungen schwan- 

 kender wurden wegen der Unsicherheit der Druck- 

 messung und wegen des merklich werdenden Ein- 

 flusses des Quecksilberdampfes. Der zu eliminirende 

 Werth der Strahlung wurde im besten Vacuum be- 

 stimmt, in dem die Abkühlungszeit sowohl von der 

 Natur des Gases, wie von der Grötse des äufseren 

 Gefäfses unabhängig war. Die Drucke unter 0,01 mm 

 sind bei der Discussion nicht berücksichtigt, da die 

 theoretische Betrachtungsweise sich auf dieselben 

 nicht mehr anwenden läfst, weil die mittlere Wege- 

 länge der Gasmolecüle dabei gröfser ist als die Dicke 

 der Gasschioht; diesen Theil der Untersuchung hat 

 sich Herr Smolan für eine spätere Bearbeitung vor- 

 behalten. 



Die Ergebnisse der Messungen für die beiden 

 Gase in den zwei Gefäfsen sind in Tabellen nieder- 

 gelegt, in welchen die Abkühlungszeiten, die Drucke, 

 die ihnen entsprechenden Wegelängen, die relativen 

 scheinbaren Wärmeleitungscoefficienten, der ans diesen 

 berechnete Temperatursprungcoefficient und das Ver- 

 hältnifs desselben zu den mittleren Wegelängen 

 wiedergegeben sind. Eine Vergleichung der Werthe 

 des scheinbaren Wärmeleitungscoefficienten in den 

 beiden Gefäfsen lehrt sofort, dafs die Vermehrung der 

 Abkühlungszeit bei den niedrigen Drucken sich nicht 

 durch eine Verminderung des Wärmeleitungsver- 

 mögens der Gase erklären lälst (für welche übrigens 

 gar kein theoretischer Grund vorläge) , da dieses in 

 beiden Gefäfsen denselben Werth haben müfste, wäh- 

 rend es thatsächlich im kleinen Gefäfse drei- und 

 mehrmal so grols war als im grofsen. Dagegen zeigt 

 sich , dafs die für das Verhältnifs des Temperatur- 

 sprungcoefficienten zu den mittleren Wegelängen ab- 

 geleiteten Werthe sehr annähernd vom Druck unab- 

 hängig sind und in beiden Gefäfsen nahezu denselben 

 Werth haben; dasselbe beträgt für Luft 1,70 und für 

 Wasserstoff 6,96. Auffallend ist der grolse Werth 

 des Temperatursprungscoefficlenten für Wasserstoff; 

 derselbe gleicht dem 7 fachen der mittleren Wege- 

 länge, während er für Luft nur das 1,7 fache beträgt. 

 Verf. vermuthet, der Grund hierfür sei, dafs die 

 Wasserstoffmolecüle wegen ihrer geringen Masse auch 

 einen geringen Theil ihrer lebendigen Kraft beim 

 Zusammenstolse mit den Molecülen des festen Körpers 

 austauschen. Er fafst das Ergebnils seiner Unter- 

 suchung dahin zusammen, dals im Inneren eines 

 Gases der Wärmeleitungscoefficient bis zu sehr grotser 

 Verdünnung constant ist, während an der Grenze der 

 Temperatursprung von Einflufs wird , der gleich ist 

 dem Product aus der mittleren Wegelänge des Gases 

 und dem constanten Temperatursprungscoefficienten. — 

 Die Abhandlung des Herrn Brush enthält, nach 

 einer kurzen Besprechung früherer Arbeiten über die 

 Wärmeleitnng der Gase, die Beschreibung des Appa- 

 rates, welcher aus einem Thermometer mit cylindri- 

 Bchem , geschwärztem Gefälse von etwa 7 mm Durch- 

 messer in der Mitte eines birnförmigen Behälters von 

 etwa 112 mm Durchmesser, oder eines cylindrischen 



von weniger als 20 mm innerem Durchmesser, einem 

 verschiebbaren Becken mit kleinen Eisstücken in 

 destillirtem Wasser, dem Quecksilber- und Macleod- 

 Manometer, sowie den Leitungen zur Luftpumpe, zur 

 Einführung des Gases und zum Trockenapparat bestand. 

 Da nur vergleichende Messungen beabsichtigt waren, 

 erschienen eine Reihe von Correctionen überflüssig; 

 hingegen wurde auf die genaue Druckmessung, wie 

 auf die Reinheit und Trockenheit der benutzten Gase 

 Gewicht gelegt. Die Beobachtungen erstreckten sich 

 über eine lange Zeit und sind so zahlreich, dafs der 

 Verf. dieselben nur in Gurven zur Darstellung bringt, 

 deren Abscissen die Drucke und deren Ordinaten den 

 Durchgang der Wärme durch das Gas vom Thermo- 

 meter zur eiskalten Hülle, ausgedrückt durch den 

 reciproken Werth der Secunden für die Abkühlung 

 um eine bestimmte Zahl von Graden , wiedergeben. 

 Die erste Curve für Luft repräsentirt die Ab- 

 kühlungsgeschwindigkeit von 15" auf 10"*; sie be- 

 steht aus drei Abschnitten Ä, B und C, von denen 

 A die ganze Scala der Drucke von bis zu 760 mm 

 umfafst, B stellt die Curve zwischen den Drucken 

 und 0,01 Atmosphäre und G die zwischen den Drucken 

 und 0,0001 (100 Milliontel) Atmosphäre dar; B 

 giebt also das letzte Hundertstel von A, 100 mal ver- 

 gröfsert, und C das letzte Hundertstel von B, 100 mal 

 vergröfsert. Die Höhe der Ordinaten bei dem Druck 

 zeigt den Durchgang durch den Aether [die Strah- 

 lung der Wärme]. Die Curve A lälst ein regel- 

 mäfsiges Sinken vom Atmosphärendruck an erkennen, 

 das etwas schneller erfolgt als die Abnahme des 

 Druckes durch 95 Proc. der ganzen Druckscala; jen- 

 seits dieses Punktes bleibt die Geschwindigkeit des 

 Wärmedurchganges im wesentlichen constant, wie 

 dies durch die Curve B veranschaulicht ist, bis zu 

 dem Drucke von etwa 0,0003 ; hier beginnt die Curve 

 wiederum sich zu senken und fällt stetig, wie die 

 Curve C zeigt, bis sie die Aetherlinie beim Druck 

 trifft. 



Andere Curven für die Wärmeleitnng der Luft 

 stellen die Geschwindigkeit des Wärmedurchganges 

 bei kleineren Temperaturdifferenzen dar, und zwar 

 stellt die Curve a nach gleicher Scala wie A die Ab- 

 kühlung von 9" auf 6", aa die von 6" auf 4" und die 

 Curve aaa von 3" auf 2" dar. Hierbei zeigte sich, 

 dafs das Newtonsche Abkühlungsgesetz nicht veri- 

 ficirt wird , denn diese Curven bewahren zwar zu- 

 nächst ihre relativen Werthe, aber wo die Curve A 

 ihren Wendepunkt erreicht, beim Uebergange in den 

 B entsprechenden Theil, beginnen die Curven ein- 

 ander viel näher zusammenzurücken , besonders die 

 unteren {aa und aaa), und erreichen bald ein viel 

 kleineres verschiedenes Verhältnifs zu einander, das 

 sie unverändert bis ans Ende bewahren. 



Die Curven für Kohlenoxyd, dessen Absorp- 

 tionsvermögen für Wärme 90 mal so grofs ist wie 

 das der Luft, während seine specifische Wärme fast 

 dieselbe ist, zeigen die Hanptcurven für die Tempe- 

 raturdifferenz 15" bis 10" nur sehr wenig verschieden 

 von denen für die Luft. Hingegen sind die Curven a, 



