Nr. 18. 



Naturwissenschaftliclie Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



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aa und aaa für die kleineren Teniperatiirdifferenzen 

 denen der Luft ungleich; bei hohen Drucken haben 

 sie dieselben Werthe wie bei Luft , aber ihr gegen- 

 seitiges Verhältnifs niimut bei mittleren und niedrigen 

 Drucken weniger ab, die Curven bleiben weiter von 

 einander entfernt. 



Die Curven für Aethyleu, welches wegen seiner 

 gröfseren specifischen Wcänne ein schnelleres Durch- 

 lassen der Wärme hätte erwarten lassen, zeigen die- 

 selbe Gestalt wie die der Luft und des Kohlenoxyds. 

 Bei Atraosphärendruck läfst Aethylen die Wärme 

 nahezu ebenso gut durch wie die Luft, aber nicht 

 so gut bei niederen Drucken ; bei wenig Milliontel 

 Atmosphäreudruck leitet es ein wenig besser als Luft. 



Die Curven für Wasserstoff zeigen im allge- 

 meinen eine ähnliche Form wie die der Luft, aber 

 die Ordinaten sind bedeutend grölser; und zwar liegt 

 der Abschnitt J5 der Curve A viel näher als C, was 

 ganz verschieden ist von der relativen Lage der- 

 selben in den Curven der anderen Gase. Die Curven 

 A^ a, aa und aaa haben etwa ein ähnliches gegen- 

 seitiges Verhältnifs wie beim Kohlenoxyd und Aethylen. 

 Man kann allgemein sagen, dafs Wasserstoff in der 

 grofsen Kugel die Wärme bei Atmospärendruck nahezu 

 viermal so gut leitet wie die Luft und mehr als zwei- 

 mal so schnell bei sehr wenig Milliontel Atm., aber 

 mehr als siebenmal so schnell auf einer langen Strecke 

 des zwischenliegenden Druckes. Die „Aetherleitung" 

 war auch hier dieselbe, wie bei den anderen Gasen. 

 Bei dem Drucke von 2 Milliontel Atmosphäre, wo die 

 mittlere Wegelänge der Molecüle dem Abstände des 

 Thermometers von der Gefäfswand gleich war, zeigte 

 sich keine Aenderuug der Curve. 



Als aber die Versuche mit dem engen Gefätse 

 wiederholt wurden, zeigten die Curven des Wasser- 

 stoffs eine gänzlich verschiedene Gröfse und Gestalt 

 als in dem groEsen Gefälse. Die Curve A behält 

 fast ganz den gleichen Werth , die Curve S beginnt 

 mit einem doppelt so grofsen Werthe , senkt sich 

 aber viel früher; die Curve G beginnt mit einem etwas 

 höheren Werthe , aber sie ist viel gestreckter und 

 hat daher auf dem gröfsten Theile ihrer Länge einen 

 niedrigeren Werth. Die Curven a, aa und aaa be- 

 ginnen bei Atmosphärendruck mit viel kleineren 

 Werthen und sehr verschiedenem relativen Verhält- 

 nifs, und gehen nach einander in die Curve A über, 

 sie erscheinen dann später in C wieder, aber mit klei- 

 nereu Abständen von einander. Auch für Luft sind 

 die Curven mit dem kleineu Gefäfse wiedei'gegeben ; 

 sie unterscheiden sich von denen mit dem grofsen Ge- 

 fäfse ebenso sehr wie die Wasserstoffcurven. A senkt 

 sich wenig und erlangt dann seinen vollen atmo- 

 sphärischen Werth bei 0,01 Atm. B hat dieselbe Form 

 wie mit dem grofsen Gefäfs, aber bei dem doppelten 

 Druck, auch C hat einen höheren Werth. Die Curven a, 

 aa und aaa haben kleine Abstände von einander und 

 gehen in A über, wie beim Wasserstoff; beim Wieder- 

 erscheinen sind aa und aaa zusammengefallen und 

 bleiben so bis ans Ende, während das Verhältnifs von 

 a zu aa einen kleinen, constanten Werth behält. 



Die Curve für Kohlensäure mit dem kleinen 

 Gefäfs war in der Form ziemlich ähnlich der Luft- 

 curve, hatte aber überall einen sehr viel kleineren 

 Werth ; die Curven aa und aaa flössen bald zusammen 

 und blieben bis ans Ende verbunden, a und aa ver- 

 schwanden niemals. 



Sowohl mit dem kleinen wie mit dem grofsen 

 Gefäfs wurde keine Aenderung im Charakter der Er- 

 scheinung beobachtet, wenn die Verdünnung den Grad 

 erreichte, bei dem die mittlere Wegelänge der Molekeln 

 dem Räume glich, durch welchen die Wärme geleitet 

 werden sollte. Der bedeutende Unterschied zwischen 

 den einzelnen Abschnitten der A - Curven bei den 

 grofsen und den kleinen Gefälsen darf mit Recht 

 fast gänzlich auf die Unterdrückung der Convections- 

 ströme in den letzteren zurückgeführt werden. Wahr- 

 scheinlich wird dann die Wärme im Gase ebenso 

 fortgeleitet wie in festen Körpern, und die Kürze des 

 Leiters bei den kleinen Gefäfsen könnte die stärkere 

 Leitungsgeschwindigkeit erklären. Hingegen weifs 

 Verf. nicht zu erklären, warum die Leitungsfähigkeit 

 eines Gases durch eine lange Reihe verschiedener 

 Drucke constant bleibt. Er betont die ungeheuer grofse 

 Wärmeleitungsfähigkeit der Gase bei sehr niedrigen 

 Drucken, besonders ausgezeichnet ist Wasserstoff, der 

 bei 76 Milliontel Atmosphäre die Wärme ebenso gut 

 leitet, wie Luft unter Atmosphärendruck, d. h. er leistet 

 dasselbe wie nahezu die fast 200 000 mal so schwere 

 Luft. Bei den minimalen Drucken , bei denen nur 

 noch der Aether leitet , sind in dem Vacnum zwar 

 noch viele Gasmolokeln vorhanden , aber sie haben 

 auf die Wärmeleitung keinen Einflufs , während sie 

 die Function des Aethers modificiren , was sich an 

 kleinen Verschiedenheiten der Curven erkennen lätst. 



Schlietslich giebt Herr Brush noch eine Curve 

 für die Wärmeleitung eines Gemisches von 3 Vol. 

 Wasserstoff und 5 Vol. Kohlensäure. Es zeigt sich, 

 dafs ohne Verdünnung der Wasserstoff allein dreimal 

 so gut leitet als das Gemisch beider Gase. Erst wenn 

 der Druck auf 100 Milliontel Atmosphäre gesunken, 

 wirkten beide Gase zusammen ebenso wie Wasser- 

 stoff allein. Unterhalb dieses Druckes beeinflufsten 

 wieder beide Gase das Resultat. — Die Wirkung von 

 Gasmischungen will Verf. weiter eingehend unter- 

 suchen. 



Zur Frage der Wasserfarbeutheorie. 

 Von Prof. W. Spring in Lüttich. 



In einer kürzlich erschienenen Abhandlung (Rdsch. 

 lö'JS, XllI, S. 1(59) über die Farbe der Meere und Seen, 

 versucht Dr. R. Abegg, die Farben des Wassers, be- 

 sonders die grüne, allein auf Absorption und Reflexion 

 des Lichtes an den kleinen, im Wasser suspendirten Par- 

 tikelohen zurückzuführen: das weifse Sonnenlicht würde 

 auf seinem Wege im Wasser — wie schon Tyndall 

 und Soret es ausgesprochen haben — durch Absorption 

 einen Theil seiner rothen und gelben Strahlen verlieren 

 und bei der Reflexion an den genannten Partikelchen 

 wiederum an Blau reicher werden. Die blaue Meeres- 

 farbe wäre somit in befriedigender Weise erklärt. 



Was nun das Grün der Wässer anbelangt, denkt sich 

 Dr. Abegg die Sache so (ich citire wörtlich): „Wenn 

 das Wasser trübe ist, also gröbere Partikelchen, als bis- 



