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Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 20. 



lieh und der Klangfarbe entsprechend -wieder. Verf. 

 erklärt diese Wirkung damit, dafs der Uebergangswider- 

 stand des Flammenbogens durch die Dichte der um- 

 gebenden Luft wesentlich mitbestimmt wird; die Schall- 

 wellen erzeugen so periodische Schwankungen des Ueber- 

 gangswiderstandes und somit der Stromstärke , die in 

 bekannter "Weise im Telephon in Töne umgesetzt werden. 

 Die Ergebnisse seiner Versuche präcisirt Herr 

 Simon wie folgt: 1. Der Flammenbogen verwandelt 

 periodische Stromschw'ankungen , die sich über seinen 

 Hauptstrom lagern , bis in alle Einzelheiten der Klang- 

 farbe in Töne. Er konnte somit als Empfänger bei 

 mikrophonischer Uebertragung jeder Art von Klang und 

 Geräusch dienen. 2. Der Flammenbogen reagirt auf die 

 kleinsten Dichteschwankungen seiner Stromstärke und 

 konnte somit als Geber bei telephonisoher Uebertragung 

 jeder Art von Klang und Geräusch dienen. 



Birkeland. Ueber eine Analogie der Wirkung 

 zwischen den Lichtstrahlen und den magne- 

 tischen Kraftlinien. (Corapt. rend. 1898, T. CXXVI, 

 p. 586.) 



Stellt man einen ziemlich starken Elektromagneten 

 so unter die negative Elektrode einer Entladungsröhre, 

 dafs man den Abstand zwischen beiden genau reguliren 

 kann, und gehen durch die Röhre die Entladungen eines 

 grofsen Ruhmkorff, so dafs lebhafte Kathodenstrahlen ge- 

 bildet werden, so wird der Charakter der Entladung 

 wenig verändert, wenn der Magnet von der Rühre hin- 

 reichend weit entfernt ist. Wird er nun immer näher 

 gebracht , so kommt er zu einer kritischen Stellung , in 

 welcher er alle Eigenheiten der Entladung plötzlich ver- 

 ändert: Es wird die Potentialdifi'erenz zwischen der 

 Anode und Kathode auf weniger als ein Zehntel ihres 

 ursprünglichen Werthes reduoirt und die Kathoden- 

 strahlen werden durch Strahlen ersetzt, die keine Phos- 

 phorescenz auf dem Glase der Röhre erzeugen, sondern 

 sich direct im Gase durch ein strahlendes Leuchten längs 

 der magnetischen Kraftlinien kenntlich machen. Herr 

 Birkeland nennt den Abstand zwischen der Kathoden- 

 platte und dem nächsten Ende des Elektromagneten bei 

 seiner kritischen Lage den „kritischen Abstand". 



Läfst man den Strom einer Holtzschen Maschine 

 durch die Röhre gehen, so kann man mit einem elektro- 

 statischen Voltmeter die Aeuderungen des Potentials bei 

 dem kritischen Abstände messen. Verf. konnte dabei 

 beobachten, wie die bezügliche Potentialdififerenz sich 

 continuirlich ändert, wenn der Magnet der Röhre ge- 

 nähert wird, um dann plötzlich, z. B. von 18800 auf 

 1400 V. zu sinken, wenn der kritische Abstand erreicht 

 ist. Wird diese Stellung überschritten, so ändert sich 

 das Potential wieder continuirlich, es nimmt erst ab (bis 

 1100 V. in dem angeführten Beispiel) und steigt dann 

 langsam bei weiterer Annäherung. 



Herr Birke land hat eine grofse Zahl von Mes- 

 sungen des kritischen Abstandes für verschiedene Inten- 

 sitäten des Magneten ausgeführt. Sie sind mit einer 

 Wasserstoffruhre unter 0,OG1 mm Druck bei einer Poten- 

 tialdifferenz zwischen Anode und Kathode von 3900 V. 

 gemacht worden. Die Magnetisirungsströme von 1 1,8 Amp., 

 21,7 Amp. und 41 Amp. ergaben im JMittel die bezüg- 

 lichen kritischen Abstände 98,7 mm, 128 mm und 144 mm; 

 Messungen der magnetischen Kraft in diesen Abständen 

 zeigten dieselbe = 99, 101 und 102, also einen ziemlich 

 gleichen Werth. Dies gilt allgemein: Wenn die magne- 

 tische Kraft an der Kathode eine gewisse Intensität er- 

 reicht, treten die plötzlichen Aenderuugen der Entladung 

 auf. Man darf daher annehmen, dafs die Wirkung an 

 der Kathodenplatte oder in ihrer unmittelbaren Umgebung 

 ansetzt. 



Weiter wurden vergleichende Messungen ausgeführt 

 zwischen dem Potential der Kathode, während die Anode 

 zur Erde abgeleitet war, und der Intensität der Magnet- 

 kraft auf die Kathode im kritischen Moment. Die Mes- 



sungen wurden bei verschiedenen Drucken mit Luft- und 

 Wasserstoffröhren angestellt und ergaben , dafs die kri- 

 tischen Abstände ziemlich dieselben sind für die beiden 

 benutzten Gase, wenn das Potential an der Kathode das- 

 selbe bleibt ; ferner waren die kritischen Abstände ziem- 

 lich unabhängig von der Intensität des Stromes in der 

 Röhre. Dies erinnert an einen früheren Satz des Verf, 

 dafs die magnetische Ablenkung der Kathodenstrahlen 

 einzig abhängt von der Spannung zwischen der Anode 

 und Kathode, wenn die Magnetkraft dieselbe bleibt. 



Wenn der Magnet in der hier beschriebenen Weise 

 auf die Kathode wirkt, werden Metalltheilchen von der- 

 selben losgelöst und heftig fortgeschleudert. Selbst mit 

 einer Aluminiumkathode kann man, wenn mau eine halbe 

 Stunde lang kräftige Entladungen anwendet, einen un- 

 durchsichtigen Metallspiegel auf dem Glase ablagern. 

 Gleichzeitig nimmt der Gasdruck in der Röhre sclinell 

 ab. In einem als Beispiel angeführten Falle von Alumi- 

 uiumelektroden und AVasserstofffüUung wurden 2808 cm' 

 Gas zum verschwinden gebracht; nach einigen Analysen 

 fand sich dasselbe zumtheil auf der inneren Oberfläche 

 der Röhre. — Auf die Anode hatte der Magnet keine 

 Wirkung in der hier geschilderten Weise. 



William Ramsay und Morris W. Travers :Fergusonit, 



ein endothermisches Mineral. (Proceedings of 

 the Royal Society. 1898, Vol. LXII, p. 325.) 



Ein interessantes Seitenstück zu der jüngst hier er- 

 wähnten Beobachtung von Thomsen über die plötzliche 

 Lichtentwickelung beim Erhitzen eines Minerals , das, 

 wie sich später herausstellte, endothermisch gebundenes 

 Helium enthält (s. Rdsch. 1898, XIII, 192), bildet die Er- 

 scheinung, welche die Herren Ramsay und Travers 

 am Fergusonit wahrgenommen und eingehend unter- 

 sucht haben. Das Mineral kommt, wie die meisten selte- 

 nen, norwegischen Mineralien, in Feldspath- und Glimmer- 

 schichten vor , hat ein schwarzglänzendes Aussehen, wie 

 Obsidian , den es aber an Dichte bedeutend übertrifft, 

 und hat keine krystallinische Structur ; in dünnen Schei- 

 ben mit braungelbem Lichte durchscheinend, ist es voll- 

 kommen homogen ohne Spur von Höhlen. Wie viele 

 , ähnliche Mineralien enthält es Helium , das beim er- 

 wärmen ausgetrieben wird. 



Die Eigenthümlichkeit dieses Minerals, die seine ein- 

 gehendere Untersuchung veranlafste , ist , wie bereits 

 erwähnt, dafs es, auf eine Temperatur von nicht über 

 500" bis 600" erhitzt, plötzlich glühend wird, den gröfsten 

 Theil seines Heliums entwickelt und an Dichte abnimmt. 

 Die eingehende Analyse des Minerals durch Miss Aston 

 ergab ebenso wie die bereits vorliegenden , älteren Ana- 

 lysen , dafs der Fei'gusonit hauptsächlich ein Yttrium- 

 niobat ist, welches Uranoxyd, aber in nicht grofser Menge, 

 enthält. Das beim glühen in einer Vacuumröhre ent- 

 wickelte Gas bestand aus 75,5 Proc. Helium, 5,47 Proc. 

 Wasserstoff, 17,14 Proc. Kohlensäure und 1,88 Proc. Stick- 

 stoff. Die Dichte , welche vor dem Erwärmen zu 5,C19 

 bestimmt worden war, wurde nach dem Erwärmen 

 = 5,375 gefunden. Auch die Wärmemenge, welche das 

 interessante Mineral beim Abgeben seines Heliums ver- 

 liert, wurde bestimmt , indem zunächst in einem Calori- 

 meter eine bestimmte Menge Wasserstofl' in Sauerstoff 

 verbrannt und die Temperaturerhöhung verzeichnet 

 wurde ; dann wurden einige Gramm des Minerals in das 

 Caloriraeter gebracht und der Versuch wiederholt. So 

 wurde gefunden , dafs die Wärmemenge , die durch die 

 Zerlegung von 1 g des Minerals frei wird , 809 cal. be- 

 trägt. Der Procentgehalt des Minerals an Helium wurde 

 =: 0,0326 gefunden und seine specifische Wärme durch 

 Herrn Shields zu 0,1069 bestimmt. 



„Verschiedene Fragen werden durch das Verhalten 

 dieses Minerals angeregt. Die Wärmeentwickelung, welche 

 seine Heliumabgabe begleitet, weist auf den Gedanken hin, 

 dafs es eine wahre endothermisohe Verbindung des 

 Heliums ist. Würde seine Dichte, wie dies bei der Thon- 



