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Naturwisseuschaftliche Kundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



26.5 



der Schirm bei Erdableitung schön und regehnäfsig, so 

 wurde er sofort dunkel, sobald man ihn auf nur wenig 

 Millimeter Schlagweite negativ lud. Die vom Schirm 

 nach dem Fenster verlaufenden Kraftlinien mufsten die 

 Geschwindigkeit der Strahlen verzögern und die lang- 

 sameren Strahlen wurden von der Luft stärker absor- 

 birt, sie blieben in der Luft stecken. Wurde anderer- 

 seits der Schirm soweit entfernt, dafs er im unelektrischen 

 Zustande kaum noch von Strahlen getroffen wurde, so 

 wurde die P'luorescenz stärker, wenn man den Schirm 

 positiv lud und dadurch die Strahlen länger machte. 



.Tagadis Chuiider Böse: Ueber den Einflufs der 

 Dicke des Luftraumes auf die totale Re- 

 flexion der elektrischen Strahlung. (Pro- 

 ceediDgs of the Royal Society. 1898, Bil. LXII, p. 300.) 

 Mittels des praktischen Instrumentariums , welches 

 Herr Böse sich für Versuche mit elektrischen Wellen 

 hergestellt hatte (vgl. Rdsoh. 1697, XII, oöoj, hat er auch 

 in ausgedehntem Mafse die Drechungsexponenten ver- 

 schiedener Substanzen für elektrische Strahlen zu be- 

 stimmen vermocht. Er fertigte sich einen Halbcylinder 

 aus der zu untersuchenden Substanz und beobachtete 

 bei wachsendem Einfallswinkel den Moment, wo totale 

 Reflexion eintrat; dieser „kritische Einfallswinkel" gab 

 den Brechungsindex des Stoffes. Weiter wurden die 

 Messungen mit zwei Halbcylindern wiederholt, zwischen 

 welchen sich eine parallele Luftschicht befand ; eine 

 solche Luftplatte erzeugt bekauntlioh schon in ungemein 

 dünner Schicht eine totale Reflexion des Lichtes, und es 

 war fraglich, ob die lOOOCKJmal so laugen elektrischen 

 Wellen überhaupt von Luftplatten total reflectirt werden, 

 und wenn eine solche Totalreflexion elektrischer Wellen 

 durch eine Luftschicht existirt, waren die Minima dieser 

 Dicken, sowie die Umstände, welche dieselbe beeinflussen, 

 zu untersuchen. 



Für diese Versuche benutzte Herr Böse als brechende 

 Substanz das Glas, nachdem er durch eine vorangegangene, 

 eingehende Untersuchung nach verschiedenen Methoden 

 den Breohungsindex desselben für elektrische Wellen be- 

 stimmt und zwischen 2,03 und 2,08 (der optische Index 

 ist gleich 1,53) gefunden hatte. Zunächst sollte der Ein- 

 flufs des Einfallswinkels festgestellt werden, und hierzu 

 wurden zwei Halbcylinder benutzt, die durch 2 cm Luft- 

 raum von einander getrennt waren. Totale Reflexion 

 zeigte sich bereits beim Einfallswinkel 29". Der Apparat 

 wurde nun auf 30" eingestellt, wobei die totale Reflexion 

 keine elektrischen Strahlen zum Empfänger gelangen 

 liefs, und dann wurden die beiden Halbcylinder einander 

 genähert, bis ein Durchgang der elektrischen Wellen be- 

 gann, die „kritische Dicke'' der Luftschicht erreicht war; 

 sie lag zwischen U und 13 mm. Nun wurde ein gröfserer 

 Einfallswinkel, 45", gewählt, und das Minimum der Luft- 

 dicke für totale Reflexion lag jetzt zwischen 10,3 und 

 9,9 mm ; bei einem Winkel von ßO" lag das Minimum 

 zwischen 7,ü und 7,2 mm. Das Minimum der Dicke der 

 Luftschicht für totab Reflexion nimmt also ab bei 

 wachsendem Einfallswinkel. 



Sodann wurde bei gleichbleibendem Einfallswinkel 

 die Wellenlänge der Strahlen variirt, indem drei ver- 

 schiedene Radiatoren benutzt wurdeu, welche verschieden 

 lange Wellen emittirten. Der Versuch war auch noch 

 dadurch moditicirt, dafs man die elektrischen Wellen 

 durch einen Glaswürfel gehen liefs, welcher diagonal in 

 zwei rechtwinklige Prismen zerschnitten war. Lagen die 

 Hypothenusenflächen einander dicht an, so gingen alle 

 elektrischen Strahlen durch , wurden sie parallel von 

 einander entfernt, so ging nur ein Theil des unter 45" 

 auf die Luftplatte fallenden Strahles durch , ein anderer 

 Theil wurde rechtwinkhg reflectirt; bei einer bestimmten 

 Dicke der Luftschicht war die Reflexion eine totale und 

 durch Transmission konnte nun keine Strahlung wahr- 

 genommen werden. Verringerte man die Dicke der Luft- 

 schicht bis unter die kritische Dicke, so begannen die 



Strahlen wieder hindurchzugehen ; der dui'chgelassene 

 Theil nahm bei abnehmender Dicke der Luftplatte zu, 

 während der reflectirte Theil kleiner wurde, und bei 

 einer Dicke des Luftraumes von etwa 0,3 mm konnte 

 kein reflectirter Bruchtheil nachgewiesen werden , wäh- 

 rend alles hindurchgelassen wurde. Die Versuche mit 

 den drei verschiedenen Radiatoren lehrten nun, dafs die 

 dünnste Luftschicht für totale Reflexion zunimmt mit 

 dem Wachsen der Wellenlänge. 



Bei diesen ^Messungen hatte sich stets gezeigt , dafs 

 bei abnehmender Dicke der Luftschicht die Intensität 

 des hindurchgelassenen Theiles der Strahluug zunahm, 

 während eine entsprechende Abnahme der Intensität des 

 reflectirten Theiles stattfand. Dieses Verhältnil's quanti- 

 tativ zu verfolgen, bot eine Reihe technischer Schwierig- 

 keiten, die jedoch Herr Böse zu überwinden verstand. 

 Er konnte in der That für die drei Radiatoren die bei 

 wachsender Dicke der Luftschicht zunehmende Reflexion 

 und abnehmende Transmission messend verfolgen und 

 den Eintritt der totalen Reflexion genau angeben. Inter- 

 essant ist, dafs in den Versuchen, in denen die kleinste 

 Dicke der Luftschicht für den Beginn der totalen Re- 

 flexion bestimmt war, bei einer Dicke der Luft, die 

 etwas unter der Hälfte dieses Minimums lag, der durch- 

 gelassene und der reflectirte Theil einander gleich waren. 



Rudolf Schenck: Untersuchungen über die 

 krystallinischen Flüssigkeiten. (Zeitschr. f. 

 physik. Chem. 1898, Bd. XXV, S. 337.) 



Nachdem vor mehreren Jahren Reinitzer beim 

 Benzoesäureester des Cholesterins die eigenthümliche 

 Erscheinung beobachtet, dafs er bei 145,5° zu einer trüben, 

 aber doppelbrechenden Flüssigkeit schmilzt, die bei 178,5° 

 plötzlich hell wird, wurde ein ähnhches Verhalten bei 

 dem von Gattermann dargestellten p-Azoxyanisol, dem 

 p-Azoxyphenetol und dem Azoxyanisolphenetol beob- 

 achtet, und alle diese Körper sind dann von 0. Lehmann 

 eingehend untersucht worden (Rdsch. 1890, V, 196, 424). 

 Er wies nach , dafs die trüben Modificationen tropfbar 

 flüssig sind und eine stärkere Doppelbrechung als die 

 meisten festen Krystalle zeigen, dafs somit diese Flüssig- 

 keiten Eigenschaften besitzen , welche sonst nur bei 

 krystallisirten Körpern vorkommen. Erwärmt man diese 

 krystallinischen Flüssigkeiten weiter, so werden sie bei 

 einer ganz bestimmten Temperatur hell und verlieren 

 ihre bisherigen optischen Eigenschaften , sie werden 

 isotrop, gerade so wie die Krystalle beim Schmelzen 

 sich verändern, nur dafs es sich um zwei flüssige, iso- 

 mere Modificationen handelt, während man sonst phy- 

 sikalische Isomerien nur bei festen Körpern kennt. 



Herr Schenck stellte sich nun die Aufgabe, mit 

 Hülfe der flüssigen Krystalle über die Beschaö'enheit der 

 Krystallmolecüle Aufschlufs zu erhalten, was deshalb er- 

 reichbar schien , weil die bei Flüssigkeiten anwendbaren 

 Methoden zur Moleculargewichtsbestimmung hier auf 

 Krystalle angewendet werden konnten. Im Anschlufs an 

 die früheren Versuche zur Ermittelung der moleculareu 

 Structur in den Krystallen hat Verf. dieselben Versuche an 

 krystallinischen Flüssigkeiten angestellt, indem er die 

 moleculare Uberflächenenergie der isotropen und der 

 anisotropen Modificationen verglich, ferner die Volumände- 

 rung und die Wärmetönung beim Uebergang von der 

 einen Modification in die andere, sowie schliefslioh die 

 Depression des Umwandlungspunktes bei Zusatz fremder 

 Substanzen bestimmte. Zu den Versuchen wurden ver- 

 wendet das p-Azoxyanisol (Schmelzpunkt 114°, Umwand- 

 lungspunkt 134,1°), das p-Azoxyphenetol (Schmelzpunkt 

 134,5", Umwandlungspunkt 165,2») und das Cholesteryl- 

 benzoat (Schmelzpunkt 145,5", Umwandlungspuukt 178°). 



Die Dichtebestimmuugen wurden mit einem Dilato- 

 meter ausgeführt und zeigten , dafs das p-Azoxyanisol 

 und das p-Azoxyphenetol bei einer bestimmten Tem- 

 peratur eine plötzliche Dichteänderung erkennen lassen, 

 und zwar ist diese Temperatur der Umwandlungspunkt 



