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Naturwissenschaftliche Rundschau, XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 22. 



zu einer systematischen Untersuchung des spectralen 

 Verlaufes der Emission des Bunsenbrennei-s auf, wie 

 der Emission und Absorption des Wasserdampfes und 

 der Kohlensäure im Bereiche der langen Wellen ; die 

 Ergebnisse dieser Untersuchung sind in der vorliegen- 

 den Abhandlung mitgetheilt. 



Bekanntlich hat Paschen (Rdsch. 1894, IX, 43, 

 150) die Emission und die Absorption der beiden 

 Gase in dem Spectralgebiete hinter dem sichtbaren 

 Spectrum bis zur Wellenlänge 9 fi untersucht, wo die 

 Absorption des benutzten Fluoritsjiectrums der Unter- 

 suchung eine Grenze steckte. Die Herren Rubens 

 und A s c h k i n a s s setzten an dieser Stelle ein und 

 dehnten ihre Versuche bis zur Wellenlänge A = 20 fi 

 aus. Zunächst wurde die Emission des Bunsenbren- 

 ners untersucht und hierbei folgende, durch ent- 

 sprechende Gurven illustrirte Thatsache festgestellt. 

 Während in dem Spectralgebiete von A = 1 ft bis 

 A = 9 fi die Energiecurve Maxima und Minima der 

 Emission zeigt, die fast sämmtlich mit dem von 

 Paschen beschriebenen Verlaufe der Spectralcurve 

 übereinstimmen , ist in dem jenseits der Wellen- 

 länge A = 9 fi gelegenen Theile der Energiecurve 

 die Emission scheinbar eine mehr continuirliche ; 

 die Curve zeigt bei A = 10,7 fi ein Minimum, bei 

 X = 13,1 fi ein wenig ausgeprägtes Maximum und 

 nähert sich dann asymptotisch der Abscisseuaxe. 

 Durch Verminderung der Spaltbreite gelang es nicht, 

 die Bande, die sich von A= 11 fi bis über A = 20fi 

 erstreckt, in einzelne Streifen aufzulösen. Um fest- 

 zustellen , welchen Antheil der erhitzte Wasserdampf 

 an der Strahlung des Bunsenbrenners nimmt, wurden 

 die Messungen mit einer Wasserstoffflamme wieder- 

 holt; der Verlauf der Energiecurve war nahezu der- 

 selbe, wie bei Benutzung des Bunsenbrenners. In 

 einer hellroth glühenden Platinröhre erhitzte Kohlen- 

 säure zeigte eine Emission, die aufser den bereits be- 

 kannten Banden bei A = 4,4 fi und A = 2,7 fi ein 

 drittes Maximum mit einer höchsten Erhebung bei 

 A = 14,1 fi gab. 



So interessant diese Versuche über die Emission 

 waren, sie litten an dem Uebelstande, dafs wegen der 

 geringen Energie der Strahlung in diesen Spectral- 

 gebieten stets sehr grolse Spaltbreiten angewendet 

 werden mussten, dats durch die Temperatursteigerung 

 nur die kürzeren Wellenlängen verstärkt wurden und 

 da£s durch die Dispersion und Absorption des be- 

 nutzten Prismas die Lage der Maxima und Minima 

 beeinflufst wurde. Exactere Ergebnisse führten daher 

 die Messungen der Absorption herbei. Sie wurden 

 mit Zirkonstrahlen ausgeführt, in deren Gang in ge- 

 eigneter Weise eine Wasserdampf- oder eine Kohlen- 

 säureschicht eingeschaltet wurde; erstere in einer 

 75 cm langen, gufseisernen, auf 100" erhitzten Röhre, 

 letztere in einem 30 cm tiefen Holzkasten, auf dessen 

 Boden der das Zirkonlicht reflectirende Hohlspiegel 

 lag und der beliebig mit Kohlensäure durchströmt 

 werden konnte. Die Ergebnisse der Absorptions- 

 messungen , welche wegen der ungemein grolsen 

 Energie des Zirkonlichtes mit ziemlich geringer Spalt- 



breite ausgeführt werden konnten, sind graphisch in 

 Curven dargestellt, die folgendes lehren : 



Der Wasserdampf zeigt in dem Spectralgebiete 

 zwischen A ^ 9 fi und A = 11 fi nur schwache Ab- 

 sorption, was dem bei der Emission beobachteten 

 Minimum bei 10,7 fi entspricht. Jenseits 11 fi beginnt 

 die Absorption wiederum zu wachsen und wird bei 

 A = 20 fi nahezu vollständig, „wodurch das bei 

 A = 13,1 fi beobachtete Emissionsmaximum seine 

 Erklärung findet". In dem Spectralgebiete zwischen 

 A = 11 ft und A = 18fi besitzt der Wasserdampf 

 sechs deutlich hervortretende Absorptionsmaxima, 

 welchen die Wellenlängen A = 11,6, 12,4, 13,4, 14,3, 

 15,7 und 17,5 zukommen. Auch im Gebiete kürzerer 

 Wellenlängen zwischen A = 9 fi und A = llfi ist 

 höchst wahrscheinlich eine Anzahl solcher Absorptions- 

 banden vorhanden, doch war die Dispersion des ver- 

 wendeten Sjlvinprismas zur vollständigen Trennung 

 derselben nicht mehr ausreichend. Das gleiche gilt 

 für die noch kürzeren Wellenlängen. 



Die Versuche über das Absorptionsspectrum der 

 Kohlensäure liefsen sehr bald erkennen, dafs man es 

 nur mit einem einzigen Absori^tionsstreifen zu thun 

 hatte, dessen Maximum etwa bei A = 14,7 fi liegt 

 und der sich auf das Intervall A= 12,5 fi bis A= 16fi 

 erstreckt; ausserhalb dieses Bereiches war zwischen 

 den Grenzen 8 ^ bis 20 ft nicht die geringste Absorp- 

 tion nachweisbar. Die Schärfe dieses bei A = 14,7 ft 

 gelegenen Absorptionsstreifens ist so grofs, dafs der- 

 selbe infolge des Kohlensäuregehaltes der Zimmerluft 

 in jeder Energiecurve deutlich hervortritt, während 

 die Absorptionsbauden des Wasserdampfes bei mittle- 

 rem Feuchtigkeitsgehalte der Luft nicht beobachtet 

 werden. 



Aus den in dem vorstehenden mitgetheilten Beob- 

 achtungen geht hervor, dals die Erdatmosphäre für 

 die Strahlen von der Wellenlänge 12 bis 22 fi ebenso 

 wie für diejenigen der Wellenlänge 24,4 fi vollkommen 

 undurchlässig sein muls. In der That erstrecken sich 

 die Beobachtungen Langleys im Spectrum der Sonne 

 und des Mondes nur bis zu den Minimalablenkungen 

 seines Steinsalzprismas von circa 36". Es entspricht 

 dies einer äufsersten Wellenlänge von 10 bis Hfl. — 

 Die sehr merkliche Absorption der Reststrahlen 

 des Flufsspatlies durch Wasserdampf in grötserer 

 Schichtdicke veranlafste die Verff., auch Versuche 

 über die Durchlässigkeit des flüssigen Wassers und 

 einiger anderer Flüssigkeiten für diese Strahlen zu 

 untersuchen. Eine Schwierigkeit bot bei diesen Ver- 

 suchen, dafs keine Gefäfse mit festen Wänden an- 

 gewendet werden durften, weil aufser Chlorsilber und 

 Sylvin bisher kein fester Körper bekannt ist, der 

 grötsere Mengen dieser Strahlen durchläfst. Die 

 Verff. umgingen diese Schwierigkeit durch folgende 

 Einrichtung: Die vom Zirkonbrenner kommenden 

 Strahlen wurden durch einen Planspiegel nach unten 

 geworfen, wo sie an der Oberfläche einer Quecksilber- 

 schicht in einer Schale unter möglichst spitzem Winkel 

 zu einem zweiten Planspiegel reflectirt wurden, von 

 dem sie dann in den Kasten gelangten. Nachdem 



