Nr. 27. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



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Stern geschwindigkeit, die nach der Annahme in allen 

 Raumtheilen die nämliche sein soll, zur Sonnen- 

 geschwindigkeit 



s :h= 1,86 + 0,02 

 ab, wovon 3r/4 = 0,785 oder 1,46 auf »j und der halbe 

 AVerth oder 0,93 auf t kommt. 



Die in Potsdam erlangten Bestimmungen von 

 Sternbewegungen längs der Gesichtslinie ermöglichen 

 es, den Betrag von t und damit auch die übrigen 

 Grötsen in Kilometern auszudrücken. Damit, dals 

 der Zielpunkt der Sonne als gegeben betrachtet wird, 

 lälst sich eine verhältuifsmürsig grofse Genauigkeit 

 erreichen. Es ergiebt sich nämlich die Geschwin- 

 digkeit der Sonne h = 16,7 + 1,15 km und 

 die Durchschnittsgeschwindigkeit der Sterne 

 S = 31,1 + 2,2 km in der Secunde. Diesen Zahlen 

 entsprechen jährliche Bewegungen im Betrage von 

 3,53 ± 0,24 bezw. 6,57 + 0,46 Erdbahnhalbmessern. 



Die Sonnenbewegung spiegelt sich hiernach in 



der Bewegung der Sterne im 3,53 fachen Betrage der 



Parallaxe der betreffenden Sterne ab. Verf. berechnet 



nun die mittleren Parallaxen für die Auwers-Bradley- 



schen Sterne, die er in Gruppen nach Grötsen und 



nach Spectraltypen ordnet. Die gefundenen Parallaxen 



lassen sich ziemlich gut durch die Formel 



TT,,, = Je"' ■ n^ 



darstellen, wo m die Grötsenklasse bedeutet. Je eine 



Constante ist, für die sich der Werth 1 : V 2 = 0,707 



ergeben hat, während für jTq, die Parallaxe eines 



Sternes 0. Gröfse, die Zahlen resultiren: 



Spectraltypus 1:71^ = 0,063" 



„ II : 0,143 



Alle Sterne : 0,106 



Daraus folgt nachstehende Tabelle der mittleren 

 Parallaxen der Sterne gegebener Grötsen (photo- 

 metrisch und nach der Bonner Durchmusterung) : 



Die Sterne vom I. Typus stehen somit mehr als 

 doppelt so weit von der Sonne ab als die des 

 IL Typus, ein Piesultat, zu dem früher schon Monck 

 und andere Astronomen gekommen sind und das mit 

 der Vogelschen Entwickelungstheorie der Fixsterne 

 in gutem Einklänge steht. Danach ist die absolute 

 Leuchtkraft bei den Sternen im IL Typus geringer 

 als bei denen des I. Typus. Da die Sterne der 

 III. Spectralklasse noch schwächer leuchten infolge 

 der vermehrten Absorption , so wären für sie noch 

 beträchtlichere Parallaxen zu vermuthen. Freilich 

 ist nun nicht zu erwarten, dats die speciellen Be- 

 stimmungen von Parallaxen diesem Gesetze ent- 

 sprechen, weil diese Bestimmungen mit grofser Un- 

 sicherheit behaftet und aufserdem zu wenig zahlreich 

 sind, als dats man daraus zuverlässige Durchschnitts- 

 Werthe ableiten könnte. A. Berberich. 



James Dewar: Der Siedepunkt und die Dichte 

 des flüssigen Wasserstoffs. (Proceedings of the 

 Chemical Society 1897/98, Nr. 196, p. 146.) 

 Als Herr Dewar vor einigen Wochen der wissen- 

 schaftlichen Welt die Kunde mittheilte , dafs er am 

 10. Mai 20 cm'' flüssigen Wasserstoffs dargestellt hat, war 

 er noch nicht in der Lage , genauere Angaben über den 

 Siedepunkt und die Dichte dieser interessanten Flüssig- 

 keit zu machen (s. Rdsch. 1898, XIII, 301). In der 

 Sitzung der Londoner chemischen Gesellschaft vom 

 2. Juni konnte er jedoch bereits folgende Mittheilung 

 machen : 



Der Siedepunkt des flüssigen Wasserstoffs bei Atmo- 

 sphärendruck ist mit einem Platinwiderstandsthermo- 

 meter bestimmt worden. Dasselbe war aus reinem 

 Metall construirt und hatte einen Widerstand von 5,3 Ohm 

 bei O^C, der auf etwa 0,1 Ohm fiel, wenn das Thermo- 

 meter in den flüssigen Wasserstoff getaucht wurde. 

 Reduoirt man diesen Widerstand auf normale Lufttempe- 

 raturen , so findet man nach zwei Methoden den Siede- 

 punkt — 238,20 und —238,9", und gleich —237° nach 

 einer von Dickson für dieses Thermometer berechneten 

 Formel. Der Siedepunkt der Flüssigkeit ist somit etwa 

 — 238° oder 35° absolut; er ist also etwa 5" höher, als 

 Olszewski ibn durch adiabatische Ausdehmmg des 

 comprimirten Gases erhalten, und etwa 8" höher, als der 

 von Wroblewski aus van der Waals' Gleichung ab- 

 geleitete. Man darf schliefsen, dafs der kritische Punkt 

 des Wasserstoffs etwa ÖO^ abs. ist und dafs der kritische 

 Druck wahrscheinlich 15 Atmosphären nicht übersteigen 

 wird. Da die latenten Moleoularwärmen proportional 

 sind den absoluten Siedepunkten, wird die latente Wärme 

 des flüssigen Wasserstoffs etwa zwei Fünftel der des 

 flüssigen Sauerstoffs sein. Nach Analogie ist es wahr- 

 scheinlich, dafs die ausführbare Temperaturerniedrigung, 

 die man durch Verdampfen des flüssigen Wasserstoffs 

 imter Drucken von wenigen Millimeter erhalten kann, nicht 

 mehr als 10" bis 12° betragen wird, und man kann sicher 

 behaupten, dafs man momentan kein Mittel kennt, sich 

 dem absoluten Nullpunkte mehr als auf 20" bis 25" zu 

 nähern. Das benutzte Platinwiderstandsthermometer hat 

 einen Nullpunkt von — 263,2 Platingraden, und wenn es 

 in flüssigen Wasserstoff getaucht wurde , zeigte es eine 

 Temperatur von — 256,8° derselben Soala an , oder 6,4 

 Platiugrade von dem Punkte entfernt, bei welchem das 

 Metall ein vollkommener Leiter wird. Die Abkühlung 

 des Platins vom Siedepunkt des flüssigen Sauerstoffs auf 

 den des flüssigen Wasserstoffs vermindert seinen Wider- 

 stand auf ein Elftel. 



Die Dichte des flüssigen Wasserstofl's bei seinem 

 Siedepunkt wurde annähernd bestimmt durch Messung 

 des Gasvolumens, das man durch Verdampfen von 10 cm^ 

 erhielt; sie ist etwas kleiner als 0,07, oder etwa ein 

 Sechstel von der des flüssigen Grubengases , das eine 

 Dichte von 0,41 besitzt und die leichteste bisher be- 

 kannte Flüssigkeit bei ihrem Siedepunkt ist. Auffallend 

 ist, dafs bei einer so geringen Dichte der flüssige Wasser- 

 stoff so leicht zu sehen ist, einen so deutlichen Meniscus 

 besitzt und so leicht in Vacuumgefäfsen gesammelt und 

 behandelt werden kann. Da der in Palladium occludirte 

 Wasserstoff' eine Dichte von 0,62 besitzt, so mufs er mit 

 dem Metall in einem anderen Zustande als dem flüssigen 

 vergesellschaftet sein. Das Atomvolum des flüssigen H 

 beim Siedepunkt ist etwa 14,3, während die Atomvolume 

 des flüssigen und N bei ihren Siedepunkten etwa 13,7 

 und bezw. 16,6 sind. Die Dichte des Gases beim Siede- 

 punkt des flüssigen H ist 0,55 oder etwa die Hälfte von 

 der Luft und ist achtmal so grofs wie die des Gases 

 bei gewöhnlichen Temperaturen. Das Verhältnifs der 

 Dichte des gasförmigen Wasserstofl's beim Siedepunkt 

 zu der des flüssigen ist etwa 1 : 100, verglichen mit 

 diesem Verhältnifs beim Sauerstoff, wo es 1 : 225 ist. 



Die specifische Wärme des H im Gaszustande und 

 im Palladiumwasserstoff ist 3,4, könnte jedoch sehr 



