Nr. 32. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



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soll das Gesammtbild, das bereits als Schlulsfolgerung 

 aus dem ersten Theile des Atlas skizzirt worden ist 

 (Rdsch. 1896, XI, 349), nicht wiederholt werden. Als 

 Zusammenfassung des vorstehenden seien nur die 

 Hauptfragen bezeichnet, deren Lösung das dritte 

 Heft gegeben oder gefördert zu haben scheint. 



Es sind dies: Die Ursachen der frühzeitigen Er- 

 starrung und die relative Beständigkeit der Polar- 

 gegenden; der Ursprung der grölseren Helligkeit, die 

 man in der Nähe der Pole bemerkt, und in einem ge- 

 ringeren Grade auf dem ganzen sichtbaren Rande; 

 die Deutung des verschiedenen Aussehens, das jetzt 

 die Polarcalotten darbieten; die vulkanische Natur 

 der vortretenden Adern, der dunklen Kränze und der 

 Streifen ; die localen Ursachen, welche die Vertheilung 

 der letzteren beeinflulst haben; die späte Austrock- 

 nung einiger vertiefter Becken; die Andeutung der 

 Punkte, welche den Gegenstand einer besonderen 

 Beachtung bilden müssen, wenn man das gegen- 

 wärtige Andauern gewisser periodischer Verände- 

 rungen an der Mondoberfläche nachweisen will. 



P. Cardani: Ueber die Wärmeentwickelung 

 in den Leitern bei der Entladung der 

 Condensatoren. Elektrolyte. (II nuovo 

 Cimento. 1898, Ser. 4, Tomo VII, p. 23.) 

 Die Wärmeentwickelung bei der Entladung von 

 Condensatoren ist, soweit es sich um die Strecke 

 des Kreises handelt, der vom Funken geschlossen 

 wird, bereits vielfach eingehend untersucht worden ; 

 hingegen liegen nur spärlich Beobachtungen vor be- 

 züglich der ganzen übrigen Kreisbahn , die gewöhn- 

 lich aus metallischen Leitern besteht. Der Einzige, 

 der hierüber Versuche angestellt , war R i e s s. Er 

 führte den metallischen Leitungsdraht eines Ent- 

 ladungskreises durch ein Luftthermometer und fand 

 bei der Entladung einer Leydener Batterie die Er- 

 wärmung gleich bJ/Q'^, wo l die Länge, q der Halb- 

 messer des Drahtes und h ein von der Natur des 

 Drahtes abhängiger Werth ist. Danach würden die 

 Leitungsdrähte der Entladung gegenüber dasselbe 

 Verhalten zeigen wie bei den gewöhnlichen Strömen, 

 was aber nach den Untersuchungen von Stefan und 

 Lord Rayleigh nur für sehr dünne Drähte richtig 

 sein kann, da in dicken die Widerstände bei der Ent- 

 ladung, die niir in den oberflächlichsten Schichten 

 der Drähte sich abspielt, andere sind wie bei gewöhn- 

 lichen Strömen. Riets hat freilich nur mit sehr 

 dünnen Drähten experimentirt, und daher die Gültig- 

 keit seines Gesetzes. Bei dieser Sachlage erschien 

 es zweckmä[sig, die Versuche von Riefs von allge- 

 meineren Gesichtspunkten aus und nach präciseren 

 Methoden zu wiederholen. 



Herr Cardani hat zunächst einen möglichst ein- 

 fachen Fall untersuchen wollen, in dem der Wider- 

 stand des Entladungskreises beträchtlich variiren 

 konnte, während die Selbstinduction ziemlich unver- 

 ändert blieb ; er wählte daher elektrolj'tische Leiter. 

 Für diese lehren die Formeln von Stefan, dals 

 auch Ströme hoher Frequenz sich durch den ganzen 



Querschnitt verbreiten, nahezu ebenso wie die gewöhn- 

 lichen Ströme ; in einem Entladungskreise eines Con- 

 densators, in den ein Elektrolyt geschaltet ist, müssen 

 daher die einzelnen Abschnitte, bei gleicher Gesammt- 

 energie, dieselbe Wärme entwickeln, wenn man nach 

 einander in den Kreis Elektrolyte von verschiedener 

 Länge, verschiedenem Querschnitt und specifischem 

 Widerstand einschaltet, die einen auch für gewöhn- 

 liche Ströme constanten Widerstand geben , d. h., 

 wenn der Werth TcL/S (i:^ Länge, S = Querschnitt, 

 k = specifischer Widerstand) constant ist. Dies 

 konnte experimentell untersucht werden, und da noch 

 wenige Beobachtungen über die Funkenwärme bei der 

 Entladung durch Elektrolyte vorlagen, wollte Verf. 

 solche gleichzeitig anstellen. 



Zu den Versuchen wurde eine grofse Holtz- 

 Volssche elektrostatische Maschine verwendet und 

 eine Batterie von 40 grofsen, cylindrischen Conden- 

 satoren; eine Funkenstrecke mit einem constanten 

 Abstände der mit Platin bedeckten Kugeln von 

 0,5 cm befand sich in einer Glaskugel, welche mit 

 einer horizontalen Capillarröhre communicirte , in 

 welcher die Verschiebungen einer Flüssigkeit die vom 

 Funken entwickelte Wärme zu messen gestatteten. 

 In den Kreis konnten verschiedene Glasröhren mit 

 den Elektrolyten geschaltet werden , von denen jede 

 zwei gegen einander verschiebbare , den Querschnitt 

 der Röhre ausfüllende Elektroden enthielt; so konnte 

 beliebig die Länge der Flüssigkeitssäule zwischen 

 den Elektroden verändert werden. Die Messung der 

 Wärme im Kreise geschah mittels eines Petroleum- 

 calorimeters, das aus einem mit Petroleum gefüllten 

 Glasrohre bestand, mit einem in den Kreis ein- 

 gefügten, eingeschmolzenen Platindraht; nach oben 

 communicirte das Rohr mit einer gleichfalls horizon- 

 talen Capillarröhre , in welcher die Verschiebungen 

 des Meniscus beobachtet wurden; zum Schutze gegen 

 äulsere Wärmeeinwirkungen war die CalorimeteiTöhre 

 von einer zweiten, etwas weiteren Röhre umgeben. 



Bei jedem Versuche wurde die Wärme gemessen, 

 die durch 20 in etwa 45 Secunden überspringende 

 Funken im Kreise erzeugt wurde , indem man von 

 Minute zu Minute den Stand des Petroleums ablas ; 

 die Verschiebung des Meniscus gab das Mals für die 

 entwickelte Wärme. In erster Reihe wurden mit 

 ein und derselben Kupfersulfatlösung zwei Röhren 

 von den Querschnitten 5,81 cm^ und 45,4 cm^ be- 

 schickt und die Wärmeent wickelungen bei der Funken- 

 entladung gemessen. Für jede einzelne ergaben 

 sich , wenn N die Verschiebung des Meniscus durch 

 20 Funken bedeutet, L die Länge des flüssigen Lei- 

 ters und No die Verschiebung bei der Länge Null, 

 wenn die beiden Elektroden in der Flüssigkeitsröhre 

 sich berühren, Werthe, die durch die Gleichung 

 N(L -\- Ä) = NqA ausgedrückt werden. Die Con- 

 stante A hängt vom Querschnitt der Röhre und von 

 der Natur und Concentration der Lösung ab ; sie 

 war 4,19 für die engere, und 36 für die weitere 

 Röhre. Theilt man Ä durch den Querschnitt , so 

 erhält man für beide Röhren eine Constante a, welche 



