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Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 33. 



chen stärker ab, während sie in den besonnten Theilen 

 wärmer bleiben, dort ist die Spannung höher, hier nie- 

 driger, daher die Conoentration des Rufses im Schatten. 



Wird auf eine feste, glatte Unterlage ein Tropfen 

 einer Flüssigkeit gelegt und an einem Punkte des Tropfen- 

 randes erwärmt, so weicht der Tropfen zurück, wie 

 wenn er sich der Wärme entziehen wollte. Wird an 

 einem Theile der Flüssigkeitsoberfläche Wärme beständig 

 zugeführt, so entsteht an der Stelle mit höherer Tem- 

 peratur eine stationäre, centrifugale Strömung oder eine 

 stationäre Ausbreitung wärmerer Flüssigkeit. Ein Bei- 

 spiel hierfür liefert eine brennende Kerze. Um den 

 Draht bildet sich bekanntlich eine Vertiefung aus , die 

 von einem ziemlich hohen Rande ungeschmolzenen Stea- 

 rins und in der Mitte vom Docht begrenzt ist; auf 

 ihrem Boden liegt geschmolzenes Stearin. Am Dochte 

 wird das flüssige Stearin stärker erwärmt und daher 

 beständig vom Docht weg nach dem Kerzenrande empor- 

 gezogen und dann einwärts nach unten zusammen- 

 geschoben, um, der Schwere und der Saugung des 

 Dochtes folgend , wieder zum Dochte zurückzukehren. 

 Die beiden entgegengesetzten Strömungen an der Ober- 

 fläche des flüssigen Stearins und an seiner Grenzfläche 

 gegen das noch feste kann man sichtbar machen , wenn 

 man dem flüssigen Stearin feine Rufstheilchen bei- 

 mischt. Dadurch, dafs beständig stark erwärmtes Stearin 

 vom Dochte nach dem Rande gezogen wird, wird Wärme 

 dahin transportirt und die Schmelzung des festen Stea- 

 rins befördert. — 



Das Verhalten mit einander mischbarer Flüssigkeiten 

 zeigt ein auf concentrirte Schwefelsäure gesetzter Oel- 

 tropfen. Er wird laugsam bis zum Rande des Gefäfses 

 auseinandergezogen, wo er sich um die Schwefelsäure 

 herumstülpt; gleichzeitig mischt sich die Oelschicht an 

 ihrer unteren Fläche mit der Säure; die Bewegung hält 

 so lange an, als unzersetztes Oel vorhanden ist. Diese 

 Bewegung erklärt sich leicht: Da die Spannung zwischen 

 Oel und Säure (n^,) (die Säure ist die Flüssigkeit 1, das 

 Oel die Flüssigkeit 2 und die Luft 0) nur wenig von 

 Null verschieden ist, die Oberflächenspannung der Säure 

 («!„) aber gröfser ist als die Oberflächenspannung des 

 Oels («äo). so giit die Formel «k, > «jo -|- «21 und das 

 Oel wird ausgebreitet. Dasselbe gilt für die Ausbreitung 

 einer beliebigen Flüssigkeit auf der freien Oberfläche 

 einer anderen, stärker gespannten, mit ihr unbeschränkt 

 mischbaren, z. B. von Alkohol auf Wasser, einer wärmeren 

 auf einer kälteren Flüssigkeit u. a. m. 



Bei beschränkt oder nicht mischbaren Flüssigkeiten 

 ist, wie schon Quincke (vgl. Rdsoh. 1888, III, 506) ge- 

 zeigt hat, die Spannung in der gemeinsamen Grenz- 

 fläche von Null verschieden. Für diese Ausbreitung einer 

 Flüssigkeit 2 auf einer anderen 1 gilt die bereits ange- 

 führte Formel «,„ > a^„ + «.2,. Bekannte Beispiele hier- 

 für sind die Ausbreitung von Oel auf Wasser und von 

 Alkohol auf Oel. 



Die Einwirkung von Dämpfen auf die Oberflächen- 

 spannung ist gleichfalls auf die Ausbreitung einer Flüssig- 

 keit 2 auf einer anderen 1 zurückzuführen. Hält man 

 einen Tropfen einer flüchtigen Flüssigkeit 2 über die 

 Oberfläche einer anderen 1 mit gröfserer Oberflächen- 

 spannung und Dichte , so beginnt 1 unter dem Tropfen 

 centrifugal zu strömen; ein auf 1 liegendes Rufshäutchen 

 wird gesprengt. Es sinken nämlich von dem Tropfen 

 Dämpfe auf die Oberfläche nieder, werden hier theil- 

 weise zu kleinen Linsen condensirt, durch deren Aus- 

 breitung die Bewegung hervorgebracht wird. 



Eine Flüssigkeit 3 in Tropfengröfse an die Contact- 

 fläche der an der Oberfläche höher gespannten Flüssig- 

 keiten 1 und 2 gebracht, breitet sich aus, wenn a^., > ''ai 

 4- f«32- Eiii Beispiel hierfür liefert Alkohol, Petroleum 

 und Wasser, indem die Oberflächenspannung des ersteren 

 kleiner ist als die der beiden anderen. Schichtet man 

 Oel auf Wasser und bringt mit einem oapillar aus- 

 gezogenen Röhrchen einen Tropfen rufshaltigen Alko- 



hols an die Grenzfläche von Oel und Wasser, so wird 

 der Alkohol mit grofser Heftigkeit ausgebreitet, was 

 man an der Bewegung der Rufstheilchen erkennt , die 

 sämmtlich zu einem Häutchen augeordnet in der Con- 

 tactfläche liegen bleiben. Hier ist in obiger Formel die 

 Spannung a,, = 0. Ein Beispiel, in dem sowohl n.j, 

 als a.j^ gleich Null ist, bietet die Ausbreitung von Alkohol 

 oder Aether an der Grenzfläche von Chloroform und 

 Wasser. 



Nach diesen und anderen Versuchen , in welchen die 

 Ausbreitung der Flüssigkeiten als Wirkung der Ver- 

 schiedenheit der Oberflächenspannung verschiedener 

 Flüssigkeiten erwiesen worden, beschreibt Verf. drei 

 Versuche zur Demonstration der Wirkung der Ober- 

 flächenspannung und geht dann über zur Darstellung 

 von Erscheinungen, welche die Ausbreitung begleiten 

 können, wobei er unter Hinweis auf die ausführliche 

 Untersuchung von Quincke (Rdsoh. 1888, III, 506) sich 

 auf die Beschreibung von Strömungen au der Oberfläche 

 und im Inneren der Flüssigkeiten und einiger anderen 

 Erscheinuugen beschränkt. Hervorgehoben sei, dafs 

 Verf. bei der Ausbreitung einer Flüssigkeit zwischen 

 einer durch Zusammenschieben sich verkleinernden, aus- 

 breitenden Fläche (a,.2) und zwei sich vergröfsernden, 

 ausgebreiteten Flächen («3, und «30) unterscheidet, und 

 dafs er die bei der Ausbreitung auftretenden Bewe- 

 gungen fester Theilchen in der Oberfläche dadurch er- 

 klärt, dafs sie von der zurückweichenden, stärker ge- 

 spannten Oberfläche mit fortgeführt werden. Strömungen 

 im Inneren der Flüssigkeit kommen theils schief von 

 der beim Zurückweichen sich zusammenschiebenden, 

 ausbreitenden Flüssigkeitsfläche, theils senkrecht von 

 den ausgebreiteten Grenzflächen her und übertragen sich 

 auf die suspendirten , festen Theilchen. Auf diese Er- 

 scheinungen soll hier nicht näher eingegangen werden, 

 ebenso wenig auf die bereits oben angeführte Ausschei- 

 dung fester Theilchen an der Grenzfläche von Flüssig- 

 keiten, welche der Verf. eingehender untersucht und als 

 eine Wirkung der Oberflächenspannung nachweist, wenn 

 die suspendirende Flüssigkeit mit einer anderen von 

 höhei-er Oberflächenspannung in Berührung kommt, mit 

 der sie unbeschränkt mischbar ist. 



W. A. Tilden: Neue Versuche über einige che- 

 mische Elemente in ihrem Verhalten zur 

 Wärme. (Nature. 1898, Vol. LVIII, p. 160.) 

 In einem vor der Royal Institution am 13. Mai ge- 

 haltenen Vortrage gab der Verf. eine Darstellung der 

 Untersuchungen, welche über die verschiedene Wärme- 

 capacität der Körper ausgeführt worden sind und in dem 

 bekannten Satze von Dulong und Petit gipfelten: „dafs 

 die Atome aller Körper genau dieselbe Wärmeoapacität 

 haben". Die grofse Zahl der späteren Arbeiten führte 

 dazu, die Gültigkeit des Dulong-Petitschen Gesetzes 

 allgemein anzuerkennen, und die Abweichungen von der 

 Constanz des Werthes Atomgewicht X specifische Wärme 

 wurden meist darauf zurückgeführt, dafs die Tempera- 

 turen, bei denen die specifischen Wärmen bestimmt waren, 

 sich nicht eutsprachen , da sie bei den verschiedenen 

 Elementen in sehr verschiedenem V'erhältnifs zu dem 

 Schmelzpunkte stehen. Eine Zusammenstellung der spe- 

 cifischen Wärmen mit den am besten bestimmten Atom- 

 gewichten einer Reihe von Elementen zeigt aber, dafs 

 das Dulong-Petitsche Gesetz nur ein annäherndes sei 

 und nicht absolute Gültigkeit besitze. Die hier auftreten- 

 den Abweichungen könnten nun von Verunreinigungen 

 der benutzten Materialien herrühren, und Herr Tilden 

 wollte prüfen, ob dies factisch der FaU sei. 



Der Plan seiner Untersuchung war, zwei in ihrer 

 Dichte und ihrem Schmelzpunkte sich sehr nahe stehende 

 Körper zu wählen, die man sehr rein erhalten kann, 

 und mit möglichster Genauigkeit ihre specifischen 

 Wärmen unter ähnlichen Umständen zu bestimmen. Er 

 wählte Kobalt und Nickel, von denen er ersteres sich 



