Nr. 35. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



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Spiegel erwiesen. Fedilersen stellte unter anderem 

 fest, dafs bei einem gegebenen Condensator und einem 

 gegebenen Schliefsungskreis die Dauer einer Oscillation 

 immer die gleiche ist, und zwar zählt sie, wenn ein 

 mittelgrofser Condensator mit nicht allzu langem und 

 nicht allzu stark gewundenem Schliefsungskreis ange- 

 wandt wird, nach wenigen Millionteln einer Secunde. 

 Die nun sich atifdräugende Frage, wodurch die Dauer 

 solcher elektrischen Oscillationen eigentlich bestimmt 

 sei, beantwortete zuerst W. Thomson und nach ihm 

 Kirch ho ff vom theoretischen Standpunkt aus. Beide 

 leiteten ab , dafs die Dauer T einer Halbs chwin gung be- 

 stimmt sei durch die Gleichung T = nvL . C , worin C 

 die Capacität des Condensators bedeutet , L den Selbst- 

 inductionscoefficienten des Schliefsungskreises (eine Gröfse, 

 die von der geometrischen Gestalt des Leiters, nicht 

 von dessen Materie abhängt, z. B. stark wächst, wenn 

 der Leiter aus vielen eng an einander liegenden Win- 

 dungen besteht). Diese sogenannte Thomsonsche Formel 

 gewann bei den Untersuchungen über Hertz sehe und 

 Teslasche Schwingungen praktische Bedeutung, da die 

 Erreger solcher Schwingungen in vielen Fällen als Con- 

 densatoren, die sich entladen, betrachtet werden können. 

 Man hatte so in der Thomsonschen Formel ein Mittel, 

 die Dauer der Schwingungen , mit denen man arbeitete, 

 zu berechnen. Jedoch lag eine experimentelle Bestätigung 

 der Formel nur für viel langsamere Schwingungen vor. 

 [Schiller (1844), und später Wulf (1S96), Tallquist 

 (1897), Seiler (1897); die von diesen Autoren benutzten 

 Methoden beruhen im Priucip auf dem Helmholtzschen 

 Fallpendel und lassen sich dem entsprechend nur auf ver- 

 hältnifsmäfsig langsame Schwingungen anwenden.] 



Bei den Fed der sensohen Versuchen sind Capacität 

 und Selbstinduction wegen der mangelhaften Eutwicke- 

 luug der damaligen Mefsmethoden nur ganz schätzungs- 

 weise bekannt. Verf. hat mit Hülfe des rotirenden Spie- 

 gels Schwingungsdauern von etwa 500000 bis 4000000 

 in der Seounde (etwa den Tes laschen Schwingungen ent- 

 sprechend) gemessen. Capacitäten und Selbstinductionen 

 wurden nach den modernen Methoden bestimmt. Die 

 Versuchsanordnung war im wesentlichen folgende : 



Ein Condensator von variabler Capacität wurde durch 

 ein grofses Inductorium mehrmals in der Seounde ge- 

 laden und durch eine Funkenstreoke, zu der Leitungen 

 mit mehr oder minder grofser Selbstinduction führten, 

 entladen. Das Licht der Funkenstrecke fiel auf einen 

 kleinen Spiegel, der durch eine Wasserturbine über 

 300 mal in der Secunde gedreht werden konnte; von 

 dem Spiegel wurde es in einen photographisehen Apparat 

 geworfen. Der auf der photographischen Platte fixirte 

 Funken besteht aus einer Reihe neben einander liegen- 

 der Perlen, deren jede einer Schwingung entspricht. Zur 

 Bestimmung der Schwingungsdauer mufste dann der 

 Abstand zweier Schwingungen auf der Platte gemessen 

 und die Vergröfserung des Objectivs bestimmt werden. 

 Beide Messungen wurden zu einer einzigen zusammen- 

 gezogen, indem die Platten nicht nach Millimetern 

 ausgemessen wurden , sondern nach Theilen einer Scala, 

 die durch Photographie eines an die Stelle der Funken- 

 streoke gesetzten Metermafsstabes gewonnen war. Wäh- 

 rend dieser Aufnahme stand der Spiegel natürlich still, 

 sonst war an der Anordnung nichts verändert. 



Die Resultate der Messungen bestätigen die Thomson- 

 sche Formel für das untersuchte Gebiet. Man wird also die 

 bei Teslaschen Versuchen vorkommenden Schwingungs- 

 zahlen nach der Thomson sehen Formel berechnen 

 dürfen. 0. B. 



Angelo Battelli: Unipolare elektrische Aus- 

 strömungen in verdünnten Gasen. (11 nuovo 

 Cimento. 1898, Ser. 4, Vol. VII, p. 81.) 

 Wenn man die beiden Elektroden einer mit ver- 

 dünntem Gase gefüllten Röhre mit ein und demselben 

 Punkte eines Poles einer thätigen Elektrisirmaschine 



verbindet, so beobachtet man, während eine Reihe 

 genügend langer Funken zwischen den Polen überspringen, 

 dafs die ganze Röhre leuchtet, mit Ausnahme einer 

 in der Mitte der Röhre gelegenen, vollkommen dunklen, 

 scharf umgrenzten Stelle. Dieselbe Erscheinung beob- 

 achtet man, wenn man die beiden Elektroden der Vacuum- 

 röhre mit einem Punkte einer Ruhmkorffschen Spirale in 

 Verbindung setzt. Dieses theilweise schon von Spottis- 

 woode und Moulton beobachtete Phänomen hat Herr 

 Battelli einer systematischen Untersuchung unterzogen. 

 Das erwähnte Grundphänomen zeigte , wenn in die 

 Verbindung der einen Elektrode ein kleiner Widerstand 

 eingeschaltet wurde, in die der anderen ein grofser, eine 

 Verschiebung des dunklen Streifens nach der Seite des 

 grofsen Widerstandes. AVurden statt einer Röhre drei 

 oder mehr hinter einander geschaltete Röhren verwendet, 

 so erhielt man nur ein symmetrisch in der Mitte ge- 

 legenes dunkles Band. Käherte man der Röhre einen 

 abgeleiteten Leiter, z. B. den Finger, so entfernte sich 

 das dunkle Band von demselben. Es war für den Ver- 

 such gleich , ob die Entladung zwischen den Polen der 

 Maschine eine oscillirende oder continuirliche war. 



Einen grofsen Einflufs auf die Erscheinung übte 

 jedoch der Druck des Gases in der Röhre aus , indem 

 die Erscheinung von grofsem Druck (ö cm) bis zu sehr 

 kleinen (unter 1 mm) Modificationen darbot, die fiir posi- 

 tive und negative Ladung und für verschiedene Schlag- 

 weiten verschieden waren, auf deren Beschreibung hier 

 jedoch nicht eingegangen werden kann. Die Mannig- 

 faltigkeit der Beobachtungen verbietet auch ein Eingehen 

 auf die Ergebnisse der Versuche über das Auftreten 

 heller, seitlicher Ringe, über die Vertheilung des Poten- 

 tials in den Röhren, über die Empfindlichkeit des uni- 

 polaren Effluviums gegen äufsere Leiter, namentlich, 

 wenn dasselbe bei dem entsprechenden Verdünnungs- 

 grade die Form eines dünnen, die ganze Röhre durch- 

 setzenden, röthlichen Lichtbandes angenommen, über die 

 Wirkung eines elektrostatischen Feldes und über die Wir- 

 kung des Magnetismus. Auch auf die Versuchsreihe 

 über die unter verschiedenen Umständen nachweisbaren 

 Unterschiede zwischen den anodischen und kathodischen 

 Strahlen kann liier nicht eingegangen werden, sie müssen 

 im Original nachgelesen werden , wo ihre Beschreibung 

 durch Zeichnungen erläutert ist. Aus den an die Ver- 

 suche geknüpften Betrachtungen soll aber das wesent- 

 lichste wiedergegeben werden, da hieraus die Bedeu- 

 tung dieses Beitrages zur Kenntnifs der Entladungen in 

 verdünnten Gasen erhellen wird. 



Prüft man die Hypothesen, mittels deren man den 

 Durchgang der Elektricität durch evacuirte Röhren bei 

 Drucken, bei denen man noch den dunklen Streifen beob- 

 achtet, erklären kann, so kann zunächst ausgeschlossen 

 werden ein wirklicher Transport vollständig dissociirter 

 und freier Ionen, da dann sich in diesem dunklen Räume 

 die mit entgegengesetzter Elektricität, wie die Elektroden 

 geladenen Ionen anhäufen müfsten, so dafs daselbst ein 

 viel höheres Potential angetroffen werden müfste, als in 

 der übrigen Röhre, während der Versuch lehrt, dafs dort 

 das Potential Null ist. 



Hingegen eignet sich für die Erklärung der Er- 

 scheinungen gut die Hypothese, dafs unter dem Einflufs 

 der Elektroden die Gasmolecüle sich kettenförmig an- 

 ordnen (Grotthussohe Kette), wobei sie die ungleich- 

 namigen Pole einander zukehren. Da in der Mitte der 

 Röhre die beiden Elektroden ungefähr auf demselben 

 Potentiale sind, hebt sich ihre Wirkung auf und man 

 hat hier eine Schicht unpolarisirter Molekeln. Wird eine 

 Elektrode (durch Einschalten von Widerstand) auf ein 

 kleineres Potential gebracht , so mufs die dunkle Stelle 

 sich zu ihr hin bewegen. Wenn die innere Röhrenwand 

 sich elektrisirt , mufs sie der Polarisation der Jlolekeln 

 einen Widerstand entgegensetzen, und daraus erklären 

 sich die Wirkungen eines elektrisirten oder zur Erde 

 abgeleiteten Leiters auf das Leuchten in der Röhre. Auch 



