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Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 38. 



hanpt von einer einzigen Kraft in einen wirklichen 

 Punkt zu Terlegen , weil ein solcher Punkt stets nur 

 etwas gedachtes ist. Endliche Kräfte, welche von 

 einem Punkte ausgehen , müfsten in diesem Punkte 

 selber unendlich greis werden. Unendlich grotse 

 Kräfte kann es aber niemals in der Natur geben. 

 Betrachten wir also einen Punkt als Ausgangsort 

 einer oder mehrerer Kräfte, so begeben wir uns ganz 

 in das Reich der Metaphysik. Dies ist nun weder 

 nothwendig noch zweckmäfsig. Stellen wir uns statt 

 dessen auf den Boden des Atomismus, welcher sich 

 nur mit wirklichen, raumerfüllenden Atomen befafst, 

 so können wir mit der denkbar einfachsten Annahme 

 über die Constitution des Weltäthers alle physi- 

 kalischen und chemischen Kräfte auf die einzig und 

 ursprünglich wirkende Gravitationskraft zurück- 

 führen '). Ganz naturgemäfs erklären sich jene 

 Kräfte aus dieser. Es giebt in der That der Atomis- 

 mus die beste und sicherste Basis für die Erklärung 

 physikalischer Vorgänge. Von dieser Basis aus 

 wollen wir die elektrischen Entladungen in Gasen 

 genauer ins Auge fassen. 



Wir denken uns zwei mit entgegengesetzten 

 Elektricitäten geladene Conductoren in einem Gase, 

 etwa in Luft, aufgestellt. Zwischen ihnen hängt an 

 isolirendem Faden ein kleines, kugeliges, homogenes 

 Pendelchen, welches den einen oder den anderen von 

 ihnen berühren kann. Das Pendelchen lädt sich mit 

 der Elektricität desjenigen Gonductors , welchen es 

 augenblicklich berührt , wird dann von diesem ab- 

 gestofsen, von dem anderen Conductor angezogen. Be- 

 rührt es den letzteren , so giebt es an diesen seine 

 ganze soeben aufgenommene elektrische Ladung ab, 

 nimmt eine entgegengesetzte Ladung an, wird wieder 

 zurückgestofsen zu dem ersten Conductor. So pen- 

 delt das Pendelchen hin und her zwischen beiden 

 Conductoren. Es entlädt dieselben nach und nach 

 vermittelst des beschriebenen Elektricitätstransportes. 

 Denkt man sich jenes Pendelchen an einem überaus 

 langen, gewichtslosen Faden aufgehängt, so mufs sich 

 dasselbe um so schneller zwischen den Conductoren 

 hin- und herbewegeu, je kleiner es ist. Die von ihm 

 aufgenommene Ladung ist nämlich seinem Radius, 

 die zu bewegende Masse aber der dritten Potenz des 

 Radius proportional. Daraus ergiebt sich an- 

 näherungsweise, dals die Geschwindigkeit, auf welche 

 das Pendelchen durch die wirkenden elektrischen 

 Kräfte unter sonst gleichen Umständen gebracht 

 wird, seinem Radius umgekehrt proportional ist. 

 Wenn wir also unser Pendelchen kleiner und kleiner 

 werden lassen, so lange, bis es nur noch ein kugeliges 

 Aggregat einiger Molekeln, zuletzt sogar nur noch 

 eine einzige Molekel enthält, so wird dasselbe schliefs- 

 lich mit ungemein greiser Geschwindigkeit zwischen 

 jenen beiden Conductoren hin- und hergeworfen. 

 Wären die wirksamen elektrischen Kräfte beispiels- 

 weise so grots, dals ein solches Pendel vom Radius 



^) L. Zehn der, Mechanik des Weltalls (J. C. B. 

 Mohr, Preiburg i. B., 1897; Kdsoh. 1898, XIII, 88). 



I cm durch dieselben auf eine Geschwindigkeit von 

 3 m in der Secunde gebracht würde , so nähme die 

 einzelne zwischen den Conductoren frei sich be- 

 wegende, etwa 100 Millionen mal kleinere Molekel 

 auf dem gleichen Wege eine Geschwindigkeit an, 

 welche 100 Millionen mal grölser wäre. Ihre End- 

 geschwindigkeit wäre also die Geschwindigkeit des 

 Lichtes! Der Einwand, das Pendelchen könne, so 

 lange es mefsbare Dimensionen besitze, elektrische 

 Ladungen aufnehmen , dies sei aber nicht mehr der 

 Fall, wenn es auf die Grötse der Molekelaggregate 

 oder der Molekeln selber herabgesunken sei, wird 

 wohl nicht mit Erfolg gegen unsere Vorstellung er- 

 hoben werden. 



Wenn nun ein einzelner, geladener Conductor mit 

 vollkommen glatter Oberfläche in einem Gase sich 

 befindet, so werden die Gasmolekeln an seiner Ober- 

 fläche geladen. Sie fliegen mit gröfseren Geschwin- 

 digkeiten von derselben weg, als diejenigen sind, mit 

 denen sie an ihr ankamen; mit geringeren Ge- 

 schwindigkeiten kehren sie wieder zurück, wenn sie 

 ihre Ladungen an andere aulsen befindliche , unelek- 

 trische Molekeln abgegeben haben. Auf diesem 

 Wege kommt die „langsame Entladung" des Conduc- 

 tors in Gasen zu stände, ohne Convectionsströme, 

 weil wegen der glatten Oberfläche des Gonductors 

 benachbarte Oberflächentheile gleiche Wirkungen auf 

 benachbarte Gasmolekeln ausüben. Ist dagegen die 

 Oberfläche des Gonductors mit einer oder mit 

 mehreren Spitzen oder auch nur mit unsichtbaren 

 Hervorragungen versehen, wie sie an allen nicht 

 vollkommen polirten Oberflächen merklich auftreten, 

 so ist die elektrische Dichte an solchen Hervor- 

 ragungen gröfser, als an tiefer liegenden Oberflächen- 

 theilen. An jenen erhalten also die Gasmolekeln 

 stärkere Ladungen, sie werden mit grölseren Ge- 

 schwindigkeiten weggeschleudert als an diesen. 

 Daher erfolgt vorzugsweise das Wegschleudern ge- 

 ladener Gasmolekeln an jenen Hervorragungen oder 

 Spitzen selber, das Zurückströmen unelektrischer 

 Molekeln in der Umgebung derselben. Es entstehen 

 wirbelartige Convectionsströme an jeder Spitze. Weil 

 zahlreiche der Spitze unmittelbar benachbarte Gas- 

 molekeln gleichartig elektrisirt sind und weil sie 

 stets in gleicher Weise durch die elektrischen Kräfte 

 angetrieben werden , nimmt die Geschwindigkeit der 

 entstehenden Convectionsströme mehr und mehr zu. 

 Der an Spitzen leicht wahrnehmbare elektrische Wind 

 bildet sich aus, welcher sogenannte „stille Ent- 

 ladungen", bei greisen Potentialdifferenzen aber 

 nicht nur sichtbare, sondern auch hörbare Entladun- 

 gen bewirkt. 



Stehen sich zwei entgegengesetzt geladene , etwa 

 kugelförmige Conductoren gegenüber, so sind die 

 elektrischen Kräfte , welche die elektrisirten Gas- 

 molekeln antreiben, in der Verbindungslinie der Con- 

 ductorenmittelpunkte am gröfsten. In der Richtung 

 dieser Linie bilden sich also an beiden Conductoren 

 elektrische Winde aus. Weiter und weiter entwickeln 

 sie sich bei genügender Potentialdifferenz, bis sie 



