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Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 43. 



keiten von 17cm bis 6m bestätigt gefunden, während 

 mau jetzt ziemlich allgemein annimmt, dafs bis zu 

 einigen Centimetern pro See. der Luftwiderstand mit der 

 ersten Potenz der Geschwindigkeit zunimmt, allmälig 

 zur zweiten, dann zur dritten uiid bei 500m sogar zur 

 vierten Potenz anwächst, um bei 1200m wieder zur 

 zweiten zurückzukehren. Die Versuche des Verf. mit 

 ebenen Scheiben gaben für die Geschwindigkeiten von 

 etwa 2,4 bis 25 m eine gute Uebereinstimmung mit dem 

 New ton sehen Gesetze. 



Weiter wurde der Kinflul's der Grüfse und der Ge- 

 stalt der bewegten Fläche untersucht. Um die Ver- 

 gleiohungen zu erleichtern, wird der Luftwiderstand, in 

 Gramm gemessen, auf die Einheit der Fläche (1 cm^) 

 und der Geschwindigkeit (1 m pro Secunde) reducirt und 

 dieser Widerstand als der „specifische" bezeichnet. 

 Hierbei zeigte sich , dafs der specifische Luftwiderstand 

 proportional der Flächenvergröfserung wächst. (In den 

 Versuchen variirten die Flächen von 31,17 bis 313,94 cm^.) 

 Auch von der Gestalt der ebenen Hache hing der 

 Widerstand insofern ab , als er bei runden Scheiben am 

 kleinsten war, bei gleich grofsen Quadraten um 2 Proc. 

 und bei langgestreckten Rechtecken bis zu 8 Proc. 

 gröi'ser sein konnte. 



Versuche mit porösen Flächen (in Aluminiumringen 

 befestigte Gaze) ergaben, dafs hier der specifische Wider- 

 stand mit der Scheibengröfse bedeutend langsamer 

 wächst, als bei den VollHächen; und dafs das quadra- 

 tische Widerstandsgesetz nicht mehr gültig ist , indem 

 bei wachsender Geschwindigkeit der Widerstand kleiner 

 wird. — Bei gewölbten Flächen (auf gufseisernen Kugeln 

 gedrückte Aluminiumbleche) nahm der specifische Luft- 

 widerstand mit zunehmender Krümmung zu, wenn die 

 concave Seite in Richtung der Bewegung gestellt war, 

 und ab , wenn die convexe Seite in der Bewegungsrich- 

 tung stand. 



Durch eine Aenderung am Apparate war es dem 

 Verf. möglich , den Luftwiderstand beliebig geneigt«-, 

 ebener und gewölbter Flächen bei der Bewegung zu 

 messen. Die Ergebnisse sind für eine kreisrunde Scheibe 

 von 126,31 cm' Inhalt in einer Tabelle und in Curven 

 wiedergegeben und zwar sind sowohl die Werthe des 

 Gesammtwiderstandes, wie die der Horizontalcomponente 

 desselben und des Auftriebes dargestellt. Für die unter- 

 suchte Scheibe war nun das Maximum des Auftriebes 

 bei der Neigung von 42° vorhanden, während bei der 

 Neigung von 4° die gröfste Hebekraft mit dem geringsten 

 Aufwände erzielt wurde. Bei gewölbten (Kugel-)Flächeu 

 zeigte bis zum Neigungswinkel von 25° die Fläche den 

 gröfsten Auftrieb , bei welcher das Verhältnifs der 

 Wölbuiigstiefe zum Durchmesser ^/^.^ betrug; während 

 bei kleineren Winkeln eine schwächere Krümmung eine 

 gröfsere Hebewirkung hervorrief. War die convexe Seite 

 in Richtung der Bewegung , so trat kein Auftrieb ein, 

 lange bevor die Neigung =: 0° war. 



Rauhe Oberfläche hatte bei senkrechter Stellung zur 

 Bewegung keinen Einflufs auf den Luftwiderstand , bei 

 geneigter Stellung nur, wenn die Neigung sehr kleiu 

 wurde. 



Ei'höhung der Temperatur (innerhalb enger Grenzen) 

 hatte eine P>höhung des Widerstandes zur Folge; ebenso 

 steigender Barometerstand. 



Wurden zwei Scheiben hinter einander in Rotation 

 versetzt, so änderte sich der Luftwiderstand der vorderen 

 gar nicht; die hintere hatte einen bedeutend verminder- 

 ten Widerstand, wenn der Abstand von der vorderen 

 9,5 cm betrug. Bei wachsendem Abstand nahm der speci- 

 fische Luftwiderstand rasch zu, war bei 16,1 cm Distanz 

 ebenso grols, wie wenn sie allein bewegt wurde, ja er 

 wurde sogar noch gröi'ser und erreichte bei 16,7 cm ein 

 Maximum. Diese Verhältnisse ändern sich mit der Ge- 

 schwindigkeit, der Flächengröfse und Flächenform. 



H. Starke: Ueber die Reflexion der Kathoden- 

 strahlen. (Verliandlungen der physikalischen Gesell- 

 schaft zu Berlin. 1898, Bd. XVII, S. 76.) 



Der Erste , der die Reflexion der Kathodenstrahlen 

 von allen störenden Nebenwirkungen dadurch befreite, 

 dafs er als reflectirende Substanz ein abgeleitetes Metall- 

 blech nahm, Gold stein, hatte zum Nachweise der 

 Reflexion sich eines fluorescirenden Schirmes bedient, 

 mit dem quantitative Messungen nicht möglich waren. 

 Um diese zu erhalten, hat nun Herr Starke sich fol- 

 gender Versuchsanordnung bedient: 



An eine Glaskugel waren unter einem Winkel von 

 60" zwei Ansatzröhren angeblasen, von denen die eine 

 die Kathode und die röhrenförmige Anode enthielt, die 

 andere einen Faraday sehen Cylinder, dessen Schutz- 

 cylinder ebenso wie der in der Mitte der Kugel um 

 eine zu den Ansatzröhren senkrechte Axe drehbare 

 Reflector , die Anode und der positive Pol der erregen- 

 den Influenzmaschine mit einander leitend verbunden 

 und zur Erde abgeleitet waren. Von dem inneren gut 

 isolirten Cylinder des Faraday sehen Apparates ging 

 eine Leitung durch ein empfindliches Galvanometer 

 gleichfalls zur Erde. In jeder Stellung des refleetiren- 

 den ^letjllbleches nun , bei welcher die nach der Kugel 

 verlängert gedachten Axen der beiden Ansatzröhren die 

 gleiche Seite des Reflectors trafen, zeigte das Galvano- 

 meter einen Strom an, der sofort auf Null zurückging, 

 wenn man die Kathodenstrahlen magnetisch ablenkte, 

 oder wenn man den Reflector so drehte, dafs seine Stel- 

 lung die genannte Bedingung nicht erfüllte. Die hier- 

 mit erwiesene Reflexion der Kathodenstrahlen war eine 

 diffuse. 



Nachdem dies festgestellt war, untersuchte Verf. das 

 Verhalten verschiedener Metalle bezüglich dieser Eigen- 

 schaft , da L e n a r d gefunden hatte , dafs das Absorp- 

 tionsvermögen verschiedener Substanzen für Kathodeu- 

 strahlen sehr verschieden , der Dichte der betreffenden 

 Körper proportional sei (Rdsch. 1896, XI, 4). Zur Aus- 

 führung der vergleichenden Messungen wurden Reflec- 

 toren aus je zwei Metallen so hergestellt, dafs diese bei 

 der Drehung des Reflectors um 180" ihre Stellung ver- 

 tauschten und möglichst schnell hinter einander die Re- 

 flexion an den beiden Seiten gemessen werden konnte. 

 Auf diese Weise konnte in der That eine aufserordent- 

 lich verschiedene Reflexion der verschiedenen Metalle 

 nachgewiesen werden ; am stärksten reflectirte Platin, 

 dann in absteigender Stärke Silber, Kupfer, Zink, Alumi- 

 nium und Rufs. Die schweren Metalle reflectirten stärker 

 als die anderen , doch schien kein gcsetzmäfsiger Zu- 

 sammenhang zwischen Reflexion und Dichte zu bestehen. 

 Die verschiedene Reflexion der Metalle konnte auch durch 

 Phosphorescenz nachgewiesen werden. Bestanden beide 

 Seiten des Reflectors aus demselben Metall, so war kein 

 Unterschied in der Reflexion wahrzunehmen; auch nicht, 

 wenn die eine Seite aus polirtem, die andere aus dem 

 gleichen, rauh gefeilten Metall bestand. „Die Theilchen 

 der Kathodenstrahlen sind anscheinend von einer solchen 

 Kleinheit , dafs auch eine föin polirte Fläche für sie 

 noch rauh ist." 



Wenn die verschiedenen Metalle so verschieden stark 

 reflectireu, dann mufste man, falls die reflectirte Menge 

 von Kathodenstrahlen eine gegen die auffallende Menge 

 in Betracht kommende Gröfse besitzt, Unterschiede in 

 den Strommengen bekommen , die ein Galvanometer an- 

 zeigt, durch welches der Reflector zur Erde abgeleitet 

 ist, und zwar müssen die Unterschiede die entgegen- 

 gesetzten sein, wie diejenigen der im Faraday sehen 

 Cylinder gemessenen Reflexionsströme; das stärker reflec- 

 tirende Metall mufste eine geringere Elektricitätsmeuge 

 in die Erdleitung schicken. Die Versuche bestätigten 

 diese Erwaitung, wie die in Tabellenform wiedergege- 

 beneu Messungen lehrten. 



