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Naturwissenschaftliche Rundschau. XIII. Jahrgang. 1898. 



Nr. 50. 



relativ dunkler Raum anschliefst, der seinerseits durch 

 eine ziemlich scharf angrenzende Glimmschicht um- 

 schlossen wird. Die Kathodenerscheinungen gewinnen 

 mit sinkendem Luftdruck an Ausdehnung, wobei die 

 den übrigen Theil der Röhre ausfüllenden Anoden- 

 erscheinungen (bestehend in geschichtetem oder un- 

 geschichtetem Glimmlicht) zurückgedrängt werden. Die 

 Entladungsröhren leuchteten vollkommen gleichförmig 

 ohne Flackern und mit überraschender Helligkeit; die Be- 

 trachtung im rotirenden Sjjiegel zeigte jedoch, dafs wäh- 

 rend jedes Stromwechsels die Röhre einmal dunkel war. 



Wir gehen nun auf die Messungen des Verf , speciell 

 die Energiemessungen , ein. Die Energie , welche ein 

 constanter Strom auf einer gewissen Strecke seiner Bahn 

 in der Zeiteinheit abgiebt, ist (in „Watt" ausgedrückt) 

 gleich der Spannungsdifferenz an den Enden der be- 

 treffenden Strecke (in Volt ausgedrückt), multiplicirt 

 mit der Stromstärke (in Ampere). Bei Wechselströmen 

 tritt austeile der periodisch schwankenden Spannung 

 und Stromstärke die sogenannte „efifective" Spannung 

 und Stromstärke , die sich im einzelnen Falle in Volt 

 bezw. Ampere messen läfst. Um also die der Ent- 

 ladungsrohre zugeführte Energie zu bestimmen, 

 mufste die Spannung zwischen den Elektroden und die 

 Stromstärke im secundären Wechselstromkreis gemessen 

 werden. Das Produot aus beiden giebt aber nur unter 

 der Voraussetzung die der Röhre in der Zeiteinheit 

 zugeführte Energie, dafs die Spannung an den Elek- 

 troden gleichzeitig mit der Stromstärke ihren gröfsten 

 und kleinsten Werth erreicht. Man übersieht aber, dafs 

 diese Bedingung im vorliegenden Falle nicht erfüllt sein 

 wird, da die Elektroden bis auf eine gewisse Spannuug 

 geladen werden müssen, ehe die Entladung — durch 

 welche das Gas dann leitend wird — wfolgt. Der Strom 

 aufserhalb der Röhre wird also erst eine Zeit lang 

 fliefsen müssen , ehe der in der Röhre einsetzt , und 

 während dieser Zeit wirkt die Röhre jedenfalls als 

 Condensator, der den Anstieg des Potentials verzögert. 

 Das Maximum der Spannuug wird daher hinter dem 

 Maximum der Stromstärke zurückbleiben. 



Es fragt sich nun , wie man dann die zugeführte 

 Energie berechnen kann? dazu dient die Messung 

 der in den Wechselstromtransformator hineingesandten 

 Energie. Diese mufs nämlich, abgesehen von den Ver- 

 lusten bei der Transformation und der Stromleitung, 

 der Röhre zugeführt worden sein , entsprechend dem 

 Energieprincip. Transformationsverluste treten auf wegen 

 der durch periodische Magnetisirung der Eisendrähte 

 des Transformators erzeugten Wärme (Hysteresiswärme) 

 und der in den Wickelungen erzeugten Joulesche Wärme. 

 Letztere kann aus dem Widerstände der Wickelungen 

 leicht berechnet werden ; der Hysteresisverlust ergiebt 

 sich durch Messungen in den beiden Weohselstromkreisen 

 nach Ausschaltung der Entladungsröhre und aus Mes- 

 sungen im Gleichstromkreise mit und ohne eingeschalte- 

 ten Transformator in einer nach dem obigen verständ- 

 lichen Weise. Man hat also schliefslich die der Röhre 

 zugeführte Energie (unabhängig von den Messungen im 

 secundären Wechselstromkreise bei eingeschalteter Röhre) 

 bestimmt. Durch Combination dieses Energiewerthes 

 mit dem Product effectiver Stromstärke mal effectiver 

 Spannung an der Entladungsröhre lälst sich dann 

 wiederum die „Phasendifferenz" zwischen Maximalspan- 

 nung und Maximalstromstärke leicht berechnen, und so 

 ist ein Mafs für die Condensatorwirkung der Röhre ge- 

 wonnen. 



Die von der Röhre verbrauchte Energie variirt mit 

 der Gasfüllung und mit dem Drucke. Bei einem mittleren 

 Drucke zeigt der Energieverbrauch ein Minimum; er 

 steigt von da aus bei zunehmendem und bei abnehmen- 

 dem Druck. Zu gleicher Zeit mit dem Minimum des 

 Energieverbrauches erreicht auch die Sjiannung zwischen 

 den Elektroden ein Minimum , die Stromstärke dagegen 

 ein Maximum. Bei sehr gering werdendem Gasdruck 



erreicht der Energieverbrauch wieder ein Maximum, um, 

 während die Entladung immer schwerer durch das Rohr 

 geht, bis gegen abzunehmen. 



Es sei noch auf den interessanten FMnflufs hinge- 

 wiesen, den das Einschalten der Entladungröhre auf den 

 Stromverbrauch im primären Gleichstromkreise ausübt. 

 Die Maschine, die ohne Röhre etwa 90 Watt braucht, 

 nimmt nach Eiuschaltung der Röhre etwa 110 Watt auf, 

 indem die Stromstärke im Primärkreise entsprechend 

 wächst. Die Röhre wirkt also als „Belastung", der sich 

 der Stromverbrauch anpafst. Der Mehrverbrauch im 

 primären Gleichstromkreise ist jedoch nicht nothwendig 

 dem Enei'gieverbrauch der Röhre gleich, denn der 

 ganze Transformationsapparat kann mit gröfserera oder 

 kleinerem Nutzeflfeot arbeiten, da sowohl die Joule- 

 Wärme variirt, als auch namentlich die für den Leer- 

 gang des Gleichstrom-Wechselstromtransformators ge- 

 brauchte Arbeit. 



Man übersieht wohl , dals die Methode des Verf in 

 mehrfacher Hinsicht Licht auf den Entladungsmechanis- 

 mus zu werfen verspricht. Man wird es gerade auf 

 einem Gebiete, wo neue Untersuchungen oft neue Räthsel 

 statt Aufldärung zu bringen pflegen, als erfreulichen 

 Fortschritt bezeichnen müssen, wenn es gelingt, aus 

 dem Gewirre von Erscheinungen einen oder den anderen 

 Theil herauszugreifen und den exact ausgebildeten phy- 

 sikalischen Begriffen unterzuordnen. Ü. B. 



Rieh. Abegg; Ueber die an verdünnten Lösungen 

 ausgeführten Gefrierpunktsbestimmungen 

 und ihre Beziehungen zu den Theorien der 

 Lösungen. (Wiedemanns Ann. d. Phys. 1898, 

 Bd. LXIV, S. 486.) 

 Die Arbeit enthält eine eingehende kritische Be- 

 sprechung der Gefrierpunktsbestimraungen sehr verdünnter 

 Lösungen von verschiedenen Forschern und besonders der 

 verschiedenen Fehlerquellen, die den früheren Versuchen 

 anhafteten. Die hauptsächlich betonten Fehlerquellen be- 

 stehen kurz in folgenden: 



Das Kältebad , welches die gefrierende Lösung um- 

 giebt, beeinflufst durch Abkühlung, wenn seine Tem- 

 peratur unter dem Gefrierpunkte der Lösung liegt, 

 anderenfalls durch Erwärmung die Temperatur der Lösung. 

 Bei dem nothwendigen Rühren wird Wärme ent- 

 wickelt; diese sucht die Temperatur in der gefrierenden 

 Lösung zu steigern. 



Die Unempfindlichkeit der Thermometer gegen kleine 

 Temperaturschwankungen infolge der Trägheit bedingt 

 Fehler , die durch ununterbrochenes Klopfen zu elimi- 

 niren sind. 



Die rechnerische Behandlung zur Elimination der 

 ersten, hauptsächlichsten Fehlerquelle hat folgendes er- 

 geben. In jedem einzelnen Falle ist die stationäre „schein- 

 bare Gefriertemperatur (t')" um einen gewissen Betrag 

 von der „wahren Gefriertemperatur (To)", die dem durch 

 keine äufseren Einflüsse gestörten Gleichgewicht zwischen 

 Lösung und Eis entspricht, verschieden, und es gilt: 



t' =2' — -7> {f — t„), worin ^o die „Convergenztem- 



peratur" bezeichnet, d. h. diejenige, der die Lösung ohne 

 Eis , also nur vermöge der Einflüsse von Kältebad und 

 Rühren zustreben würde, k die Geschwindigkeitsconstante 

 des Temperaturausgleiches zwischen Kältebad und Lösung 

 und K die Constante der Geschwindigkeit, mit der sich 

 Eis und Lösung ins Gleichgewicht setzen. 



Sollen die Gefrierpunktsbestimmungen wirklich Ga- 

 rantie für Genauigkeit bieten, so sind die durch diese 

 Fehlerquellen bedingten Correctionen auf jeden Fall an- 

 zubringen. 



Verf. bespricht dann daraufhin die von Jones, 

 Loomis, Ponsot, Raoult und anderen Forschern 

 ausgeführten Gefrierpunktsbestimmungen und erörtert, 

 in wiefern diese mit Fehlern behaftet und wieweit die- 

 selben noch controlirbar sind. M. R. 



