Nr. 3. 



1908. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XXIII. Jahrg. 33 



Entfernung oder in 25 km absolutem Abstand gut ge- 

 sehen werden. 



Bei der Fahrt am 5. Juli fiel infolge Platzens beider 

 Ballons das Registrierinstrument aus etwa 19 km Höhe 

 frei herab, wobei die Strecke von 19— 9km Höhe mit 

 einer mittleren Geschwindigkeit von nur 15 m pro Se- 

 kunde durchfallen wurde. Nach 12 Minuten Fallzeit 

 blieb das Uhrwerk leider stehen, so daß nur bis 9km 

 Höhe der Absturz registriert ist. Das Iustrumetit Jitt 

 durch den Fall keinen Schaden. 



Ein Bild von dem gewaltigen Einfluß der Insolation 

 gibt die Fahrt vom 4. Juli. Der zum Platzen bestimmte 

 Ballon versagte, so daß das Registrierinstrument in der 

 maximalen Höbe von 16 600 m eine Stunde lang schwamm. 

 Hierbei stieg die Temperatur der Thermographen auf 



— 3°, während vorher bei genügender Ventilation gegen 



— 50° aufgezeichnet wurden. 



Als Mitteltemperaturen einzelner Höheustufen er- 

 geben sich nach den Beobachtungen zu Paris, Berlin 

 und München an der Erde 9,3°, in 1 km Höhe -|- 5,4°, in 

 2km +0,2°, in 3km —4,9°, in 4km —10,3°, in 5km 



— 16,8°, in 6 km -23,0°, in 7 km —29,7°, in 8 km —38,1°, 

 in 9 km —44,4°, in 10 km — 51°. Die Seehöhe der Iso- 

 therme von 0° erreicht im Spätsommer ihren höchsten 

 Stand mit etwa 4 km. 



Die Differenzen der höchsten und tiefsten Tempera- 

 turen schwankten im Laufe des Jahres bei den Münchener 

 Fahrten in den Schichten 516 und 3000 m zwischen 18.7° 

 und 8,2°, von 30:10 zu 6000 m zwischen 21.3° und 11,8° 

 von 6000 zu 9000 m zwischen 24,7° und 12.5° und von 

 516 zu 9000 m zwischen 60,8° und 40,8°. Der kleinsten 

 Differenz von 40,8° entspricht ein Gradient von — 0,48 

 und der größten von 60,8° ein solcher von — 0,72; als 

 mittlerer Gradient ergibt sich — 0,62 entsprechend einer 

 mittleren Temperaturdifferenz von 52° zwischen 516 und 

 9000 m Höhe. 



Unter 3000 m ist der Gradient ziemlich konstant 



— 0,57. Dieser Wert steht in guter Übereinstimmung 

 mit der Temperaturabnahme im Gebirge um 0,57° pro 

 100 m. Aus den von Berlin aus veranstalteten Fahrten 

 fand Bersou einen Gradienten 0,51 für die untersten 

 4 km. Der größere Wert für München darf vielleicht 

 auf den direkten Einfluß des nahen Gebirges geschoben 

 werden, das seine abkühlende Wirkung weit ins Vorland 

 hinaus gelteud zu machen scheint. Die größten Gra- 

 dienten mit im Mittel — 0,71 hatten die Schichten 

 zwischen 6 und 8 km. In den unteren Schichten bis zu 

 6km zeigen sich häufig auch kleine Gradienten; von 

 6 km ab bis zum oberen Luftstrom werden nur selten 

 Störungen getroffen. 



In den höchsten bis jetzt durch die Ballonfahrten 

 untersuchten Schichten der Atmosphäre liegt in der 

 Regel zwischen 9 und 13 km Höhe die sogenannte obere 

 Inversion mit Temperaturen von — 48° bis — 60°(siehe 

 auch Rdsch. 1907, XXII, 29 und 265). Den Grenzen, 

 innerhalb derer sich die Höhe der oberen Inversion be- 

 wegt, sollten bei der Temperatur Differenzen bis zu 40° 

 entsprechen, in Wirklichkeit werden aber nur etwa 1^° 

 erhalten. Die Erklärung für das Zustandekommen dieser 

 isothermen Zone ist nach Herrn Schmauss darin zu 

 suchen, daß eine Luftmasse, die sich z. B. in 10 km Höhe 

 über der Erde ausbreitet, und deren Temperaturverbält- 

 nisse durch keine vertikalen Bewegungen mehr gestört 

 werden, eine bestimmte Gleichgewichtstemperatur auf- 

 weisen wird, die aus dem Zusammenwirken von Ein- 

 und Ausstrahlung, Wärmeleitung usw. hervorgeht. Je 

 höher hinauf die vertikalen Konvektionsströme reichen, 

 desto höher muß auch die Grenze der oberen Inversion 

 hinaufrücken. Nach diesen Voraussetzungen kommen 

 der oberen Inversion, die eine Dicke von vielen Kilo- 

 metern besitzt und in wechselnder Höhe, sicher aber 

 von 14km an, über Zentral- und Osteuropa liegt, die 

 beiden folgenden charakteristischen Eigenschaften zu: 

 „1. Die Schicht hat jeweils in ihrer ganzen Erstreckung 



nahezu gleiche Temperatur, und 2. die in dieser Schicht 

 vorkommenden Temperaturen liegen während des ganzen 

 Jahres trotz der beträchtlichen Veränderungen der abso- 

 luten Höhe der Schicht fast stets innerhalb des geringen 

 Temperaturintervalls von — 48° bis — 60°. Ausnahmen 

 von dieser Regel treten nur bei extremen Wetterlagen 

 (sehr intensives Maximum, sehr tiefes Miniraum) ein." 

 „Es liegt der Schluß nahe, daß diese zwischen — 48° 

 und — 60° liegende Temperatur die Temperatur der be- 

 treffenden Stelle des Baumes darstellt, gemessen mit Luft 

 von den bestimmten Eigenschaften als thermometrischer 

 Substanz." Krüger. 



L. Koloirrat: Über die Entwickelung der Emana- 

 tion von Radiumsalzen bei verschiedenen 

 Temperaturen. (Comp. rend. 1907, t. 145, p. 425 

 —428.) 



Die Menge Emanation, die ein Radiumsalz in der 

 Zeiteinheit erzeugt, ist bekanntlich eine unveränderliche 

 Konstante. Ist das Salz in Lösung, so gibt es laicht die 

 gesamte Emanation, die es erzeugt, ab; im festen Zu- 

 stande jedoch wird nur ein Teil emittiert, während der 

 Rest im Salze sich speichert. Mit der Temperatur steigt 

 die von einem festen Salze emittierte Menge bedeutend. 

 Diese bereits von Frau Curie in ihrer „These" mit- 

 geteilten Tatsachen wollte Verf. auf Vorschlag der 

 Frau Curie quantitativ weiter verfolgen. 



Das untersuchte Salz, ein Baryum-Radiumcblorid, 

 dessen Aktivität ungefähr 250 mal so groß wie die des 

 Urans war, befand sich am Boden einer Platinröhre, die 

 ihrerseits von einer senkrecht im elektrischen Ofen 

 stehenden Quarzröhre umgeben war. An der Quarzröhre 

 war ein Dreiwegehahn angebracht, der die Verbindung 

 gestattete entweder mit der äußeren Luft oder mit 

 einem zylindrischen Kondensator, in dem vorher ein 

 Vakuum hergestellt war. Die Menge von Emanation, 

 die man von der Röhre in den Kondensator bat über- 

 treten lassen, wird nach der üblichen Methode gemessen 

 und die Temperatur des Ofens mit einem Platiniridium- 

 element bestimmt. 



Die HauptreBultate dieser Messungen waren folgende: 

 1. Wenn ein Salz zum Schmelzen gebracht wird, kann 

 man die ganze in seiner Masse angesammelte Emanation 

 extrahieren; dies war bereits früher experimentell er- 

 mittelt worden. 2. Wenn man durch eine genügende 

 Zahl von Extraktionen der mit dem Salz in Berührung 

 gewesenen Luft alle Emanation entfernt hat, die Röhre 

 danu abschließt und eine bestimmte Temperatur herstellt, 

 so ist die Emanationsmenge, die nach einer bestimmten 

 Zeit (in dem Versuche 3 h 45 m) sich entwickelt hatte, 

 eine Fuuktion der Temperatur. Diese Menge ist gering 

 (1 % der Gesamtproduktion etwa) bei gewöhnlicher Tem- 

 peratur und bleibt konstant bis 350°; dann nimmt sie 

 ziemlich schnell zu und erreicht bei 830° 90%; hierauf sinkt 

 sie auf 60% bei 920° und steigt nicht weniger schnell 

 auf 100% beim Schmelzpunkt (etwa 945°). 



Denselben Verlauf der Emanationsent wickelung zeigte 

 das Fluorid an Stelle des Chlorids; die Anomalie trat 

 etwa zwischen 9U0° und 1130° auf, die Schmelzung erfolgte 

 bei 1212° und die reichlichere Emauationsentwickelung 

 bei etwa 600°. 



Um die Erscheinung durch längere Zeiträume zu 

 verfolgen, wurde die Emanation beim Schmelzen voll- 

 ständig entfernt, dann die gewünschte Temperatur her- 

 gestellt und 24 Stunden lang erhalten, während welcher 

 Zeit man von vier zu vier Stunden die vorhandene 

 Emanation sammelte. Aus den so ermittelten Werten 

 der erzeugten Menge der Emanation konnte unter Be- 

 rücksichtigung der spontanen Zerstörung leicht die bei 

 jeder Eutnahme im Salz absorbiert zurückbleibende 

 Menge berechnet werden. Es stellte sich hierbei ein 

 Unterschied heraus, je nachdem die Temperatur sich in 

 dem Intervall der oben angegebenen Anomalie befindet 

 oder nicht, Im letzteren Falle, also unterhalb 830", 



