210 XXIII. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1908. Nr. 17. 



berechnet wird. Wir wollen die verschiedenen Ver- 

 suchsanordnungen zur Erzeugung schneller Strahlen 

 übergehen und nur die besprechen, die jetzt aus- 

 Fig. 1. 



schließlich benutzt wird. In Fig. 1 ist K eine aus 

 einer Aluininiuuischeibe bestehende Kathode. Anode 

 ist eine Salzstange A, die rings von Glas umkleidet 

 ist und deren Zuleitung ein innen eingeführter Kupfer- 

 draht bildet. Das Glasrohr hat eine lichte Weite 

 von 2 — 3 mm. Als Anodenmaterial geeignet sind 

 Mischungen von irgend einem der oben erwähnten 

 Salze, z. B. LiBr, LiJ, NaJ, mit Graphitpulver, die 

 dann zusammengeschmolzen werden. Am geeig- 

 netsten sind die Jodide; dies liegt nicht nur an dem 

 niedrigen Schmelzpunkt dieser Verbindungen, sondern 

 hat noch einen weiteren Grund, den wir später kennen 

 lernen weiden. Man erhält bei geeignetem Vakuum 

 von einer solchen, z.B. LiJ, hergestellten Anode bei 

 Stromdurchgang — bei diesen Versuchen wurde fast 

 immer eine 30 plattige Influenzmaschine als Strom- 

 quelle benutzt — einen hellroten, nadelartigen Strahl, 

 der im Spektroskop die Lithiumlinien zeigt und an 

 der Auftreffstelle auf die Glaswand gelbrote Fluores- 

 zenz erzeugt. Mit Natriumsalzen erhält man einen 

 gelben, mit Thallium einen grünen, mit Strontium 

 einen blauen Strahl. 



Überraschend ist, daß an solchen Anoden Anoden- 

 fälle von mehreren tausend Volt auftreten, so daß 

 oft in einem Rohre der Anodenfall erheblich größer 

 ist wie der Kathodenfall; wodurch dieser hohe Poten- 

 tialsprung verursacht ist, wird durch die am Schluß 

 dieses Referates beschriebenen Versuche erklärt. 

 Diese Strahlen sind wegen ihrer größeren Geschwin- 

 digkeit zur näheren Untersuchung viel geeigneter wie 

 die früheren. Es ergab sich, daß sie senkrecht auf 

 der Anodenoberfläche stehen , von der sie ausgehen, 

 daß sie auf der Auftreffstelle charakteristische Fluo- 

 reszenzen erzeugen, daß sie von magnetischen und 

 elektrischen Feldern im Sinne positiv geladener 

 Strahlen abgelenkt werden. Wie man sieht, kann 

 man sie völlig in Parallele zu den Kathodenstrahlen 

 stellen, und die Unterschiede, die man findet, sind 

 nur quantitativ, nicht qualitativ. 



Es fragt sich nun, bestehen die Teilchen, die hier 

 als Strahlen von der Anode weggeschleudert werden, 

 aus kleinen Salzpartikeln oder sind es Metallionen, 

 die von dem an der Oberfläche geschmolzenen und 

 dissoziierten Salze wegfliegen; die Beantwortung 



dieser Frage ist möglich, wenn wir daB Verhältnis 

 von elektrischer Ladung zur Masse des fliegenden 

 Teilchens e/(i bestimmen können, da uns dieses 

 Verhältnis für ein Wasserstoffion gleich 9,5 X 10 3 

 bekannt ist. Auf zwei verschiedenen Wegen wurde 

 diese f/fi-Bestimmung vorgenommen: erstens ver- 

 mittelst des Dopplereffektes, in derselben Weise wie 

 Stark dies an den Kanalstrahlen getan hat. Man 

 beobachtet au den Anodenstrahlen, wenn sich der 

 Strahl auf den Spalt eines Spektroskops zu bewegt, 

 bei Betrachtung einer Spektrallinie eine „ruhende 

 Intensität", dann folgt (nach der Seite der kürzeren 

 Wellenlängen) ein breiterer, dunkler Zwischenraum, 

 und hieran schließt sich die „bewegte Intensität" an, 

 welche aus einer stark verbreiterten, am äußersten 

 Rande scharfen , am inneren Rande verwaschenen 

 Helligkeitsverteilung besteht. Photographiert man 

 diesen Dopplereffekt, bestimmt die Größe der Linieu- 

 verschiebung und mißt vermittelst einer in der Nähe 

 der Anode befindlichen Sonde den Anodenfall, so 

 kann man hieraus s/fi und die Geschwindigkeit v 

 der Strahlen berechnen. 



Für Natriuiustrahlen wurde bei einem Anodenfall 

 von 2200 Volt eine Geschwindigkeit der schnellsten 

 Strahlen v = 1,4 X_10 7 cm/sec 



und 



WNa 



0,45 X 10 3 



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berechnet. Daher finden wir, unter Berücksichtigung 

 obigen Wertes des Wasserstoffions, 



f*Na 



mithin nahezu das Atomgewicht des Natriums. 



Die andere Methode zur Bestimmung von s/[l und 

 v bestand in der Messung der Ablenkung der Strahlen 

 in einem bekannten Magnetfeld und gleichzeitiger 

 Bestimmung des Anodenfalls. Hieraus lassen sich 

 dann die gesuchten Größen berechnen. In folgender 

 Tabelle sind einige der gefundenen Größen für 

 Lithium-, Natrium- und Strontiumstrahlen zusammen- 

 gestellt : 



Bei der Berechnung des Atomgewichts des Strontiums 

 wurde angenommen, daß die Ladung E des Strontium- 

 teilchens doppelt so groß ist als die des Lithium- 

 und Natriumteilchens; diese Annahme entspricht der 

 Zweiwertigkeit des Strontiums. 



Wie man aus der Tabelle ersieht, kommen die 

 hier gefundenen Werte den nach anderen Methoden 

 bestimmten Atomgewichten sehr nahe. Wir sind 

 daher zu der Annahme berechtigt, daß die Anoden- 

 strahlen aus positiven Metallionen bestehen, 

 deren Geschwindigkeit von dem Durchlaufen 

 des Anodenfalls herrührt. 



Schließlich drängt sich uns noch eine wichtige 

 Frage auf: Wodurch wird bei diesen Anoden der 



