Nr. 17. 1908. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XXin. Jahrg. 213 



zurückführte. Das geotropische Perzeptionsvermögen 

 war also sichtlich nicht alteriert worden. 



Zu dem gleichen Ergebnis führten Versuche mit 

 etiolierten Hypokotylen von Brassica Napus. Die 

 zur Kompensation notwendige Lichtintensität betrug 

 für diese Pflanze 0,4513 HK. 0. Damm. 



St. Meyer und E. tod Scliweidler: Untersuchungen 

 über radioaktive Substanzen. (VIII. Mitt.): 

 Über ein radioaktives Produkt aus dem 

 Aktinium. — (X. Mitt): Über die Zerfalls- 

 knnstante von Radium D. (Sitzungsber. der Wiener 

 Akademie der Wissensch. 1907, Bd. 116, AM. IIa, S. 315 

 — 322 und S. 701 — 713.) 

 Nach den Beobachtungen der Verff. zeigt die Aktivi- 

 tät eines während sehr langer Zeit der induzierenden 

 Wirkung von Aktiniumemanation ausgesetzt gewesenen 

 Bleches zunächst den einfachen logarithmischen Gang 

 des Abfalls , wie er der Halbierungskonstante von Akti- 

 nium A und Aktinium B , d. i. einem Wert von etwa 

 36 Minuten entspricht , aber der weitere Verlauf des 

 Abfalls erfolgt sehr viel langsamer , so daß noch nach 

 Tagen und Wochen kleine Restaktivitäten zu konstatieren 

 sind. Trotz des in nur minimalen Mengen verfügbaren 

 Aktiniums ist es den Verff. gelungen, in einigen Beob- 

 achtungsreihen, die sich auf Monate erstreckten, den 

 zeitlichen Gang des Abfalls der Restaktivität festzustellen 

 und sich hieraus ein Urteil über den möglichen Grund 

 dieser Erscheinung zu bilden. 



Es wäre hiernach möglich , daß das bisher dar- 

 gestellte Aktinium von einem noch unbekannten Radio- 

 element begleitet ist, dessen Zerfallsprodukte jene Rest- 

 aktivität verursachten. Eine andere Möglichkeit wäre die, 

 daß hier ein weiteres Zerfallsprodukt des Aktiniums, etwa 

 Aktinium C , vorliege , das bei seinem Zerfall sehr lang- 

 same t(- oder ß- Strahlen aussendet und eine sehr große 

 Halbierungskonstante hat. Daß die Restaktivität nicht 

 auf Spuren von Aktinium selbst oder Radinaktinium 

 zurückzuführen ist, geht aus dem Umstand hervor, daß 

 die induzierten Bleche ihrerseits keine weiteren Induktions- 

 wirkungen ausüben, und daß ein Glühen der Bleche das 

 Phänomen in keiner Weise beeinflußt. 



Die zweite der oben genannten Mitteilungen befaßt 

 sich mit der Ermittelung der Zerfallsgeschwindigkeit von 

 Radium D, deren Größe infolge des außerordentlich lang- 

 samen Zerfalls dieser Substanz bisher noch nicht mit ge- 

 nügender Genauigkeit bestimmt worden ist. In einem 

 abgeschlossenen Räume mit konstantem Gehalt an Radium- 

 emanation wird ein Körper während einer bestimmten 

 langen Zeit aufbewahrt und die am Ende dieser Zeit auf 

 Beiner Oberfläche befindliche Menge von Radium C aus 

 nachfolgenden Messungen seiner Aktivitätsabnahme ent- 

 nommen. Wird in gleicher Weise aus dem nach längerer 

 Zeit verbleibenden Rest der Aktivität die zuvor vor- 

 handene Menge von Radium E oder F entnommen, so läßt 

 sich aus diesen beiden Werten die mittlere Lebensdauer 

 des Zwischenproduktes Ra D berechnen. Zur Größen- 

 bestimmung der Aktivität der jeweils vorhandenen Pro- 

 dukte kann entweder die a- oder die ß- Strahlung der- 

 selben herangezogen werden. Es wird dabei allerdings 

 die gesuchte Strahlenmenge der verschiedenen radio- 

 aktiven Substanzen nicht einfach deren beobachteter 

 ionisierender Wirkung proportional zu setzen, sondern 

 Rücksicht zu nehmen sein auf die möglicherweise ver- 

 schiedene Anfangsgeschwindigkeit und dadurch bedingte 

 verschiedene Ionisationsfähigkeit der einzelnen Strahlen- 

 sorten. 



Unter diesen Vorsichtsmaßregeln finden die Verff. 

 für die mittlere Lebensdauer von Ra D, falls sie aus der 

 ionisierenden Wirkung der a-Strablen abgeleitet ist, 

 17,2 Jahre und, falls sie der ß- Strahlenintensität ent- 

 nommen wird, 51,5 J Jahre. Die Halbierungskonstante 

 würde in diesen beiden'Fällen 11,9 bzw. 35,7 Jahre sein. 



Wie man sieht, besteht zwischen den Werten der 

 mittleren Lebensdauer bzw. der Halbierungskonstante von 

 Radium D, wie sie auf den zwei verschiedenen Wegen er- 

 erhalten werden , eine bedeutende . die Beohaehtungs- 

 fehler weit übersteigende Differenz. Diese Nichtüberein- 

 stimmung ist erklärbar unter der Annahme , daß Ra C 

 kein einheitlicher Körper sei , sondern aus zwei auf- 

 einanderfolgenden /^-strahlenden Produkten bestehe. Der 

 mit Hilfe der «-Strahlung gefundene Wert ist dann der 

 wahrscheinlichere. Aus dem Vergleich der /9-Strahlung 

 von Ra C mit derjenigen von Ra E hat schon Ruther- 

 ford im Jahre 1904 für die Halbierungskonstante des Ra D 

 etwa 40 Jahre gefunden in naher Übereinstimmung mit 

 dem nach gleichem Verfahren oben beobachteten, aber 

 als unwahrscheinlich bezeichneten Wert. A. Becker. 



Karl Dörsing: Messung der Geschwindigkeit des 

 Schalles in Flüssigkeiten und des Verhält- 

 nisses der beiden spezifischen Wärmen des 

 Äthers mit Hilfe Kundtscher Staubfiguren. 

 (Annalen der Physik 1908(4), Bd. 25, S. 227—256.) 



Die Messung der Schallgeschwindigkeit in Flüssig- 

 keiten nach der so bequemen indirekten Methode mittels 

 der Kun dt sehen Staubfiguren litt bisher selbst in den 

 Händen von Kun dt an so großen, unaufgeklärten 

 Schwierigkeiten, daß sie erst zweimal bei einigen wenigen 

 Versuchen in Wasser Resultate geliefert. Erst nachdem 

 Verf. eine wichtige Vorbedingung für das Erscheinen der 

 Staubfiguren erkannt und zahlenmäßig nachgewiesen, 

 konnte eine lange Reihe exakter Messungen in ver- 

 schiedenen Flüssigkeiten nach dieser Methode ausgeführt 

 werden. Diese Vorbedingung beruht auf der Tatsache, 

 daß die stehenden Longitudinalschwingungen einer in einer 

 Röhre befindlichen Flüssigkeitssäule auch in der um- 

 gebenden Rohrwand schwache Longitudinalschwingungen 

 hervorrufen ; diese stören die Schwingungen der Flüssig- 

 keit nur in dem Falle nicht, wenn ihre Periode dieselbe 

 oder ein gerades Vielfaches derjenigen der Flüssigkeit ist. 

 Zur Erzielung Kundtscher Staubfiguren in Flüssigkeiten 

 muß daher die Schallquelle auf möglichst gute Resonanz 

 mit dem verwendeten Rohr abgestimmt sein. 



Als Schallquelle bei den Messungen des Herrn 

 Dörsing diente ein kontinuierlich angeregter Glasstab, 

 der seine Schwingungen durch eine das doppelt so lange 

 Rohr verschließende Membran auf die enthaltene Flüssig- 

 keit übertrug; das andere Ende des Rohres war durch 

 einen Kork verschlossen und gestattete, ein Thermometer 

 einzuführen. Als Pulver zur Erzeugung der Staubfiguren 

 erwies sich gemahlener Bimssteinsand am besten geeignet; 

 die Figuren wurden photographiert und ausgemessen. 

 Länge , Durchmesser und Wanddicke der Röhren , sowie 

 die Temperaturen wurden bei den einzelnen Flüssigkeiten 

 variiert, und ebenso für dasselbe Glasrohr die verwendeten 

 Flüssigkeiten. Untersucht wurden: Luftfreies destilliertes 

 Wasser, Alkohol (95proz.), Äther, Ammoniak, rauchende 

 Salzsäure, drei verschiedene Kochsalzlösungen, Chloroform, 

 Schwefelkohlenstoff, Terpentinöl und Benzin; die Tempe- 

 raturen wurden zwischen 12,5° und 31° variiert. 



Die Resultate dieser im physikalischen Institut zu 

 Bonn ausgeführten Messungen werden am Schluß der 

 Abhandlung in folgende Sätze zusammengefaßt: 1. Die 

 Schallgeschwindigkeit des Wassers nimmt mit steigender 

 Temperatur zu. 2. Die Schallgeschwindigkeit anderer 

 Flüssigkeiten nimmt mit steigender Temperatur ab. 

 3. In Flüssigkeiten, welche Gas absorbiert enthalten, 

 wächst die Schallgeschwindigkeit mit der Menge des ab- 

 sorbierten Gases. 4. In Flüssigkeiten , welche feste Sub- 

 stanzen (Salze) gelöst enthalten, wächst die Schall- 

 geschwindigkeit mit der Menge des gelösten Salzes. 5. In 

 Röhren wächst die Schallgeschwindigkeit von Flüssig- 

 keiten entgegen der von Gasen bei gleicher Wandstärke 

 mit abnehmendem Radius, ferner bei gleichem Radius 

 mit zunehmender Wandstärke. 6. An der Verzögerung 

 der Schallgeschwindigkeit von j Flüssigkeiten in Röhren 



