306 XXIII. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1908. Nr. 24. 



Granulationen, in deren Nähe andere ähnliche Granu- 

 lationen sind, die sich überhaupt nicht bewegen, oder sieh 

 in verschiedenen Richtungen und mit verschiedenen Ge- 

 schwindigkeiten bewegen, scheinen ganz unbegreiflich. 



Nehmen wir hingegen an, daß die Granulationen die 

 Gipfel einer flockigen Schicht kondensierter Teilchen sind, 

 mit oder ohne eine horizontale Bewegung, und daß die 

 Schicht Wellenbewegungen ausführt , dann werden die 

 Gipfel der "Wellen dieselbe Reihenfolge von Veränderungen 

 zeigen und ihre relative Lage wird in jeder Richtung 

 und mit jeder Geschwindigkeit variieren, wie die Beob- 

 achtung der Granulationen sie gezeigt hat. 



E. Gehrcke und 0. Reichenheim : Interferenzen 

 planparalleler Blatten im kontinuierlichen 

 Spektrum. (Annal. d. Physik 1907, F. 4, Bd. 23, 

 S. 745-757.) 



Bei Benutzung genügend homogenen Lichtes lassen 

 sich an planparallelen Blatten Interferenzen noch bei 

 Gangunterschieden von vieleu tausend Wellenlängen nach- 

 weisen. Im weißen Lieht dagegen zeigen im allgemeinen 

 nur sehr dünne Blättchen Interferenzphäuomene. Wie 

 aber Fizeau und Foucault im Jahre 1S50 gezeigt 

 haben, werden auch an dickeren Blatten Interferenzen 

 im weißen Licht beobachthar, sobald die von der Blatte 

 kommenden Strahlen spektral zerlegt werden. 



Dies wird in der gegenwärtigen Arbeit näher ver- 

 folgt, indem die Interferenzstreifen genau beobachtet und 

 eingehend diskutiert werden, die auftreten, wenn das eine 

 Mal spektral zerlegtes Licht auf eine planparallele Inter- 

 ferenzplatte auffällt, das andere Mal das bei weißer Be- 

 leuchtung der Blatte von dieser reflektierte Licht spektral 

 zerlegt wird. Die Interferenzen stellen sich in Streifen dar, 

 die den jeweils beobachteten Spektralbereich je nach der 

 Größe der Dispersion und der Anordnung und Dicke der Inter- 

 ferenzplatte mehr oder weniger schief durchziehen. Längs 

 eines Interferenzstreifens ist die Ordnungszahl, d. i. der 

 in Wellenlängen ausgedrückte Gangunterschied der inter- 

 ferierenden Strahlen, konstant, die Wellenlänge dagegen 

 ist von Bunkt zu Bunkt variabel. Die Form der Inter- 

 ferenzkurven hängt deshalb von der Dispersionskurve des 

 benutzten Spektralapparates ab; in einem Normalspektrum, 

 wie es vom Gitter geliefert wird, sind sie EUipseubögeu. 

 Auch die Größe der Gaugunterschiede der interferierenden 

 Strahlen, für welche noch Interf erenzmaxima und -minima 

 zu beobachten sind, erfährt durch das Auflösungsvermögen 

 des Spektralapparates eine Begrenzung. Es ist erforder- 

 lich, daß zwei benachbarte Interferenzmaxima durch den 

 Spektralapparat zum mindesten soweit getrennt werden, 

 als der kleinsten Wellenlängendifferenz entspricht, die 

 der Apparat noch getrennt wiedergibt, d. h. es muß das 

 Auflösungsvermögen des Spektralapparates größer sein, 

 als die Ordnungszahl der Interferenzen. 



Die beschriebeneu Interferenzstreifen lassen sich mit 

 Vorteil verwerten zu exakten Messungen von Wellen- 

 längen. Es würde genügen, zwei Wellenlängen im Spek- 

 trum genau zu kennen , um daraus die übrigen durch 

 Abzählen der Interferenzstreifen zu ermitteln. Da auf 

 diese Weise die Fehler der zu genanen Wellenlängen- 

 bestimmungen im allgemeinen benutzten Gitter in Fort- 

 fall kommen, wäre die Methode bespielsweise zur Korrek- 

 tion von Rowl and s Atlas der Fraunho ferschen Linien 

 geeignet. A. Becker. 



E. Warburg:, G. Leithäuser und Ed. Johansen: Über 

 das Vakuumbolometer. (Annal. d. Physik 1907, 

 V. 4, Bd. 24, S. 25—42.) 



Daß das Einführen von Bolometerstreifen in ein 

 Vakuum gegenüber deren Verwendung im Lufträume 

 Vorteile bietet, ist früher mehrfach bemerkt worden. 

 Doch haben die gelegentlichen Angaben über die Wirkung 

 des Evakuierens keine allgemeine Bedeutung, da sie sich 

 immer nur auf die spezielle Wahl von Bolometer und 

 Versuchsanordnung beschränkten. Die Verff. haben des- 



halb im Hinblick auf die große Bedeutung- des Bolometers 

 für absolute Strahlungsmessungen die Frage nach dem 

 Einfluß des Evakuierens auf die Empfindlichkeit der Bolo- 

 meterangaben bei solcheu Messungen theoretisch und 

 experimentell vorn allgemeinen Standpunkt aus behandelt. 



Die Strahluugsempfindlichkeit eines Bolometers, d. h. 

 die Größe des Ausschlags, welchen die senkrechte Be- 

 strahlung desselben mit der Einheit der Intensität in dem 

 ursprünglich stromlosen Galvanometer der benutzten 

 W h rat s tone sehen Brückenschaltnng hervorbringt, ist 

 vornehmlich abhängig von dem Wiirmcverlnst durch Aus- 

 strahlung und durch Wärmeleitung des umgebenden Gases, 

 wenn im Interesse der Einfachheit der theoretischen Be- 

 trachtung von Konvektionsströmen im Gas abgesehen 

 wird. Beide Verluste variieren mit der Größe der Bolo- 

 meterfläche oder bei Bolometerstreifen von festgesetzter 

 Länge mit deren Breite. Da mit zunehmender Breite des 

 Streifens der Verlust durch Wärmeleitnng des Gases nur 

 langsam, der Verlust durch Strahlung dagegen der Breite 

 proportional wächst, so tritt jener gegen diesen um so 

 mehr hervor, je schmaler der Streifen gemacht wird. 



Im Vakuum fällt die Wärmeleitung durch die Um- 

 gebung fort, und es bleibt nur der Wärmeverlust durch 

 Ausstrahlung. Die Theorie ergibt für diesen Fall, daß 

 die Strahlungsempfindlichkeit mit zunehmender Stärke 

 des bei der Bestrahlung das Bolometer durchfließenden 

 Stromes dieser zunächst proportional ist, solange diese 

 Stromstärke noch klein ist. Bei fortgesetzt gesteigerter 

 Stromstärke erreicht die Strahlungsempfindlichkeit schließ- 

 lich ein Maximum, um jenseits desselben wieder abzu- 

 nehmen. Wird bei konstant bleibender Stromstärke die 

 Streifenbreite verringert, so wächst die Strahlungsempfind- 

 lichkeit in derselben Weise wie vordem bei konstanter 

 Breite und wachsender Strombelastung. Variieren schließ- 

 lich sowohl Strornbelastung als Streifenbreite gleichzeitig, 

 aber derart, daß das Verhältnis von Strombelastung und 

 Streifenbreite, die sogenannte Stromdichte, denselben Wert 

 behält, so nimmt die Strahlungsempfindlichkeit mit zu- 

 nehmender Stromdichte zu und ihr Maximum ist der 

 Quadratwurzel aus der Streif enbreite proportional. 



Die Strahlungsempfindlichkeit des Luft bolometers 

 ist bei kleinen Stromdichten merklich kleiner als diejenige 

 des Vakuumbolometers; sie wächst aber mit der Strom- 

 dichte proportional an und zwar auch dann noch, wenn 

 die Empfindlichkeit des Vakuumbolometers schon ihren 

 Maximalwert erreicht hat. Bei großen Stromdichten, also 

 auch bei großen Streifenbreiten, geht der günstige Ein- 

 fluß des Evakuierens deshalb mehr und mehr zurück, 

 während er für kleine Streifenbreiten und kleine Strom- 

 belastung sehr beträchtlich ist. 



Diese theoretisch entwickelten Ergebnisse haben sich 

 durch das Experiment mit 1 cm langen, geschwärzten 

 Platinstreifen von variabler Breite sehr befriedigend 

 verifizieren lassen. Es sei hier kurz die Wirkung des 

 Evakuierens auf die Empfindlichkeit verschieden breiter 

 Bolometerstreifen mitgeteilt, wie sie sieh in den Ver- 

 suchen der Verff. bei kleiner und möglichst großer Strom- 

 belastung gezeigt hat, wenn die Versuche in Luft zur 

 Vermeidung von Konvektionsströmen bei 5 cm Quecksilber- 

 druck ausgeführt wurden. 



, , , Vakuum 

 Ausschlag — = — TT — 

 Luft 



Bolomeierbreite große kleine 



Stromdichte 



0,01115 cm 4,9 10,3 



0,0354 „ 3,7 7,0 



0,0(i45 „ 3,8 5,4 



0,102 „ 3,3 4,4 



Der Vorteil sehr schmaler Bolometerstreifen bei Strahlungs- 

 messungen ist, wie man erkennt, ein doppelter, indem 

 deren Benutzung die Erzielung nicht nur einer sehr hohen 

 spektralen Auflösungskraft im Ultrarot, sondern auch 

 einer besonders hoch gesteigerten Strahlungsempfindlich- 

 keit durch Evakuieren ermöglicht. A. Becker. 



