Nr. 34. 1908. 



Naturwisse n schaftliche Rundschau. 



XXIII. Jahrg. 433 



Energieentzug könnte man sich nur dann entscheiden, 

 wenn das Erfrieren auch hei längerer Erniedrigung 

 der Temperatur bis dicht über den Todespunkt ein- 

 treten würde. Wie oben ausgeführt wurde, ist das 

 nicht der Fall. Herr Apelt nimmt daher (mit Mez) 

 an, daß es sich bei dem Kältetod der Pflanzen um 

 Zerfullsersiheinungen des Protoplasmas handelt. Der 

 Zerfall tritt ein , wenn das Minimum der für jeden 

 Protoplasten spezifischen Temperatur nach unten über- 

 schritten wird. O.Damm. 



W. 



A. Scheller: Über die Rotationszeit der Sonne. 

 (S.-A. aus dem 84. Bde. der Denkschriften der math.-nat. 

 Klasse der Wiener Akad. der Wissensch. 1908.) 

 Die Bestimmung der Sonnenrotation mittels des Spek- 

 troskops hat in den letzten Jahren bedeutende Fortschritte 

 gemacht. Namentlich hat Herr Halm in Edinburg, jetzt 

 Hauptassistent der Kapsternwarte, für jedes Jahr seit 

 1901 die Formel bestimmt, wonach die Drehungsgeschwin- 

 digkeit der Photosphäre vom Äquator der Sonne polwarts 

 abnimmt. Er fand Veränderungen dieses „Rotations- 

 gesetzes", die eine Periode von drei bis vier Jahren zu 

 befolgen scheinen und durch die analogen Beobachtungen 

 der Herren Duner und Bergstrand in Upsala von 1899 

 bis 1901 bestätigt werden. Sie sind auch darum noch be- 

 merkenswert, weil auch in der Meteorologie neuerdings 

 (von N. und W. J. S. Lockyer) ähnliche Periodizitäten 

 für einzelne Erscheinungen errechnet worden sind. Außer- 

 dem zeigt die Rotationsformel noch eine Veränderung, 

 für die man eine Periode gleich der der Sonnenflecken- 

 häufigkeit, also von 11 Jahren vermuten kann. 



Da die Spektralbeobachtungen in Upsala und Edin- 

 burg aber erst einen Teil der Fleckenperiode umfassen, 

 hat Herr Scheller die Potsdamer Beobachtungen der 

 Variationen in magnetischer Deklination von 1890—1902 

 herangezogen, die erfahrungsgemäß sehr empfindlich sind 

 für die Tätigkeit auf der Sonne, weil diese an einzelne 

 beschränkte Herde gebunden ist, deren Rotation sich m 

 den Schwankungen des Erdmagnetismus abspiegelt, Herr 

 Scheller hat seine Rechnungen, die nach der Methode 

 der harmonischen Analyse durchgeführt sind, auf die 

 täglichen Amplituden der Dekliinitionsvariation gegründet. 

 Die Werte, die sich in den einzelnen Jahren für die sy- 

 nodische (syn.) und siderische (skl.) Rotation (B.) in Tagen 

 und für den täglichen Drehungeswinkel (TT.) ergaben 

 und die sich auf die Hauptfleckenzone beziehen dürften, 

 sind hier tabellarisch angeführt: 

 Jahr B.syn. B.M. W. Jahr B. syn. B. sid. W. 



1891 26 524 24,728 14,56° 1897 27,701 25,748 14,00° 



1892 "6 049 24,315 14,80 1898 24,987 23,387 15,39 



1893 26,106 24,365 14,78 1899 26,366 24,592 14,65 



1894 26,845 25,004 14,42 1900 26,797 24,964 14,42 



1895 25,750 24,054 14,97 1901 25,763 24,067 14,96 



1896 25,777 24,077 14,95 



In den Rotationszeiten treten deutliche Maxima 1891, 

 1894, 1897 und 1900 auf, während Minima auf die Jahre 

 1892', 1695, 1898 und 1901 fallen. Umgekehrt verlaufen 

 naturgemäß die Werte der Drehungswinkel, der Rotations- 

 geschwindigkeiten. Diese Werte aus 1891—1901 bilden 

 eine Kurve, deren Fortsetzung in gutem Anschluß durch 

 die oben erwähnten Spektralbeobachtungen in Upsala 

 und Edinburg gegeben ist. Auch die 11jährige Schwan- 

 kung ist in obigen Zahlen angedeutet, wie sich durch 

 Mittelbildung erkennen läßt. Um die Mitte der neun- 

 ziger Jahre erfolgte die Drehung der Sonne etwas rascher 

 als zu Anfang und Schluß des Jahrzehnts (25,95 gegen 

 26,3 Tage synodisch). Die durchschnittliche Rotationszeit 

 von 1891—1901 betrug 26,24 Tage synodisch, 24,48 Tage 

 siderisch. A. Berberich. 



Ruckes: Untersuchungen über den Ausfluß 

 komprimierter Luft aus Kapillaren und die 

 dabei auftretenden Turbulenz ersch einungen. 

 (Annal. der Physik, 1908, F. 4, Bd. 25, S. 983- 1021.) 

 Die Strömungserscheinungen, welche bei der Bewegung 

 von Flüssigkeiten in Röhren auftreten, sind sehr ein- 

 gehend von Reynolds in den Jahren 1883 und 1895 

 untersucht worden. Wie sich hierbei gezeigt hat, ist 

 die Gleichförmigkeit der Strömung an die Bedingung ge- 

 knüpft, daß die Geschwindigkeit r einen vom Rohrdurch- 

 messer I) und Konstanten der Flüssigkeit — der Dichte q 

 und dem Koeffizienten n der inneren Reibung — ab- 

 hängigen Wert nicht überschreite. Wird r -^ , so 



tritt plötzlich Wirbelbildung auf, die jede Gleichförmigkeit 

 der Strömung zerstört; die Größe K ist dabei eine 

 numerische Konstante, die für kreisförmigen Bohrquer- 

 schnitt sich zu 1900 bis 2000 ergeben hat. 



Die gegenwärtige Arbeit bezweckt die Ausdehnung 

 dieser Untersuchung auf die Bewegung von Gasen durch 

 enge Röhren und den Vergleich der hier zu beobachten- 

 den Erscheinungen mit den für Flüssigkeiten bekannten. 

 Sie gewinnt besondere Bedeutung im Hinblick darauf, 

 daß die Bewegung von Gasen durch Kapillarröhren viel- 

 fach zur Ermittelung der Konstanten der inneren Reibung 

 gedient hat, wobei Gleichförmigkeit der Strömung eine 

 notwendige Voraussetzung für die Anwendbarkeit deB 

 den Strömungsvorgang beschreibenden Poiseuilleschen 

 Gesetzes war. Das Auffinden einer auch hier etwa be- 

 stehenden sogenannten kritischen Geschwindigkeit, welche 

 den Übergang der gleichförmigen zur wirbelnden Be- 

 wegung bezeichnete, würde eine obere Grenze für die 

 Gültigkeit dieses Gesetzes anzeigen. 



Ein durch Maschinenkraft betriebener Kompressor 

 preßt Luft mit regulierbarem Druck durch Kapillarröhren 

 verschiedener Länge und Weite, währeud eine Gasuhr am 

 erweiterten Ende der Kapillaren die pro Zeiteinheit durch- 

 getretene Luftmenge mißt. Die Art der Gasströmung 

 zeigt sich dann aus dem Verlaufe der die Abhängigkeit 

 der Luftmenge vom Überdruck darstellenden Kurve. Bei 

 den zahlreichen Versuchen variiert der Überdruck 

 7mm Wassersäule bis 180 Atmosphären, die Länge 

 Kapillaren von 16,3— 1530 cm, ihr Durchmesser 

 0,123—4 mm. 



Die Beobachtungen ergeben in allen Fällen das Auf- 

 treten eines deutlichen Knicks im Verlaufe der genannten 

 Kurven ; die Durchflußmenge nimmt von einem bestimmten 

 Überdruck an mit weiter wachsendem Druck merklich 

 weniger zu als vorher und deutet hierdurch auf das Auf- 

 treten von Wirbelbildung hin. Wird die Strömungs- 

 geschwindigkeit der Luft als Quotient zwischen dem 

 Durchflußvolumen und dem Rohrquerschnitt berechnet, 

 so weist die mit verschiedenen Kapillardurchmessern er- 

 haltene Lage der Knickpunkte im allgemeinen auf die 

 auch hier zutreffende Gültigkeit der Reynoldsschen 

 Gesetzmäßigkeit hin. Die kritische Geschwindigkeit zeigt 

 sich umgekehrt proportional dem Rohrdurchmesser, und 

 der Faktor K nimmt bei Glaskapillaren Werte an, die 

 mit den von Reynolds angegebenen nahezu völlig über- 

 einstimmen. Metallkapillaren liefern dagegen Werte für K 

 zwischen 400 und 500; die kritische Geschwindigkeit 

 würde hier, offenbar infolge rauher Rohrwände, wesentlich 

 niedriger sein als bei Glaskapillaren gleicher Dimension. 

 Nicht ohne Einfluß auf das Resultat scheint auch die 

 Form des Einflußendes der Kapillaren zu sein, indem der 

 Kniekpunkt der bezeichneten Kurven nach höheren Über- 

 drucken sich verschiebt, wenn die Kapillaren an der Ein- 

 trittsstelle des Gasstroms erweitert sind. Dieser Einfluß 

 tritt indes nur bei sehr engen und kurzen Kapillaren 

 deutlich hervor, während er bei weiten und langen 

 Röhren nahezu völlig verschwindet. 



Die Werte der kritischen Geschwindigkeiten liegen 

 bei den benutzten meist sehr engen Röhren im allgemeinen 

 sehr hoch. Sie betragen für Rohrdurchmesser von 0,12 mm 



von 

 der 

 von 



