582 XXHI. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1908. Nr. 45. 



densatorfeld fliegen läßt und die auf die Elektronen 

 wirkenden elektrischen Kräfte durch Überlagerung eines 

 gleichförmigen Magnetfeldes kompensiert, welches den 

 Platten des Kondensators parallel ist. Nach dem Austritt 

 aus dem Kondensator wirkt dann das Magnetfeld allein 

 auf die Strahlen. Die abgelenkten Elektronen fallen auf 

 einen photographischen Film, so daß die Ablenkung ge- 

 messen werden kann. Da die vom Magnetfeld her- 

 rührende Kraft der Geschwindigkeit der Elektronen pro- 

 portional ist, so kann die Kompensation nur für eine 

 ganz bestimmte Geschwindigkeit bestehen, und nur Elek- 

 tronen von dieser Geschwindigkeit können unabgelenkt 

 das Kondensatorfeld durchfliegen und deshalb austreten. 

 Jede einzelne der auf dem Film erhaltenen Kurven ge- 

 stattet also, die spezifische Ladung des Elektrons als 

 Funktion der Geschwindigkeit zu bestimmen und damit 

 die Frage nach dem gesuchten Naturgesetz zu entscheiden. 

 Es ist dem Vortragenden gelungen, noch Strahlen von 

 ein drittel Lichtgeschwindigkeit zur Ablenkung und 'radio- 

 graphischen Fixierung zu bringen. Die Versuche be- 

 weisen entschieden die Gültigkeit der Lorentz -Eins t ein- 

 schen Theorie. — 3. Herr J. Classen (Hamburg): „Eine 

 Neubestimmung von f ,'ii für Kathodenstrahlen". Die An- 

 ordnung der Versuche war die folgende: Einer Wehnelt- 

 kathode mit sehr kleinem Oxydfleck stand in etwa 1 mm 

 ein ausgedehntes Platiublech als Anode gegenüber, das 

 gerade vor dem Oxydfleck eine 1 mm große öö'nung hatte. 

 Wurde die Kathode im Vakuum zum Glühen gebracht 

 und etwa 1000 Volt Potentialdifferenz angelegt, so trat 

 ein scharf ausgebildeter Kathodenstrahl durch die Öffnung 

 in der Anode hindurch. Befand sich das Ganze in dem 

 homogenen Teile des Magnetfeldes, so wurde der Kathoden- 

 strahl beim Erregen eines Feldes von 56 Gauß hinter der 

 Anode, aus der er senkrecht heraustrat, zu einem vollen 

 Halbkreis von etwa 37 cm Durchmesser herumgebogen. 

 Legte man dann an die Rückseite der Anode eine photo- 

 graphische Platte, so erzeugte der Kathodenstrahl auf 

 dieser beim Einschalten des Feldes einmal in der einen 

 Richtung, dann in der anderen zwei Spuren, deren Ab- 

 stand den vierfachen Krümmungsradius der Bahn des 

 Kathodenstrahls genau wiedergab. Ist nun V die an- 

 gelegte Potentialdifferenz, v die Geschwindigkeit des Elek- 

 trons, H die magnetische Feldstärke, r der Krümmungs- 

 radius der Bahn, so gilt 



e V=-f* V 



und £ v H= u ■ 



woraus folgt £ 



77 — r~H 2 ' 



Auf diese Weise wurde für 1000 Volt als Mittel aus 

 17 Messungen der Wert f/f* = 1,774 gefunden mit der 

 größten Abweichung einer Messung vom Mittelwert 

 gleich + 0,004. Dieser Wert wurde auch durch photo- 

 graphiache Aufnahmen mit 4000 Volt und der doppelten 

 Stromstärke, die zur Kontrolle angestellt waren, bestätigt. 

 — 4. Herr W.Wien (Würzburg): „Über positive Strahlen". 

 Es ist von dem Vortragenden kürzlich nachgewiesen 

 worden, daß die positiven Strahlen bei der Gasentladung, 

 die Kanalstrahlen, sich in einem Gleichgewichtszustande 

 befinden, hei welchem die sich bewegenden Atome ihre 

 Ladung kürzere oder längere Zeit behalten und wieder 

 abgeben. Dieser Gleichgewichtszustand scheint sich, wenn 

 er durch äußere Einwirkungen gestört wird, von selbst 

 wieder herzustellen. Herr Wien stellte nun weitere Ver- 

 suche an, indem er die Kanalstrahlen in das äußerste 

 mit den heutigen Hilfsmitteln erreichbare Vakuum (Holz- 

 kohle in flüssiger Luft) eintreten ließ. Dabei ergab sich, 

 daß auch in dem erhöhten Vakuum die Kanalstrahlen 

 wieder neu geladene Teilchen bilden, wenn durch das 

 erste Magnetfeld die zunächst vorhandenen abgelenkt sind, 

 da das zweite Feld ein vom ersten Feld beeinflußtes Kanal- 

 strahlenbündel prozentisch ebenso schwächt wie ein vor- 

 her nicht beeinflußtes. Bei weiteren Versuchen wurde 

 der Zusammenhang zwischen der von den Kathodenstrahlen 

 hervorgerufenen Lichtemission und der transportierten 

 Elektrizitätsmeuge studiert. Zu diesem Zwecke^ wurde 

 ein Kanalstrahlenbündel untersucht, das durch die Öffnung 

 einer Eisenelektrode austrat und gleich nach Beinern Aus- 

 tritt zwischen die konischen Pole eines starken Elektro- 

 magneten gelangte. Dabei ergab sich, daß die magnetisch 

 wenig beeinflußbaren Teile der Kanalstrahlen die haupt- 

 sächlichsten Träger de:- Lichtemission sind. Ferner er- 

 gab sich, daß sich der durch den Magneten gestörte 



Gleichgewichtszustand erst nach einem längeren Wege 

 herstellt, bei dem die von den Kanalstrahlen ausgesandte 

 Lichtintensität wieder der transportierten Elektrizitäts- 

 menge entspricht. Die Länge dieses Weges ist bei höherer 

 Spannung eine größere als bei tieferer. — 5. Herr H. 

 R u b e n s (Berlin) : „Änderung des Emissionsvermögens der 

 Metalle mit der Temperatur. Nach gemeinsam mit Herrn 

 E. Hagen ausgeführten Versuchen". Die Verfasser 

 haben in einer Reihe früherer Arbeiten gezeigt, daß das 

 Emissionsvermögen J der Metalle im Gebiete langer 



TT 



Wellen durch die Formel J— 100— R=z-== dargestellt 



V x X 

 wird, wo J das Emissionsvermögen bedeutet, wenn das- 

 jenige des schwarzen Körpers lür die gleiche Wellenlänge 

 gleich 100 gesetzt wird, ferner JR das Reflexionsvermögen 

 in Prozenten, z das Leitvermögen und X die Wellenlänge 

 in ,11 ist. A' ist eine Konstante, die sich aus der Maxwell- 

 schen Theorie gleich 36,5 ergibt. Die Abhängigkeit des 

 Emissionsvermögens von der Temperatur haben die Ver- 

 fasser bereits früher für Platin geprüft und dabei eine 

 befriedigende Übereinstimmung mit den nach der Formel 

 aus der Änderung des Leitvermögens abgeleiteten Werten 

 gefunden. Diese Versuche sind nunmehr fortgesetzt und 

 durch Erhitzung im elektrischen Ofen bis zu 500° aus- 

 gedehnt, außerdem aber noch an mehreren Stellen des 

 Spektrums und für mehrere Metalle und Legierungen 

 ausgeführt. Die Messungen ergaben für die untersuchten 

 reinen Metalle (Ag, Ni, Pt) und die vier untersuchten 

 Legierungen (Messing, Konstantan, Platinsilber, Nickel- 

 stahl) sowohl für X = 26 ,« als auch für X = 8,85 p 

 Werte des Temperaturkoeffizienten des Emissionsver- 

 mögens, welche sehr nahe mit den aus der obigen Formel 

 berechneten Werten übereinstimmen; nur bei Platin ist 

 die beobachtete Änderung des Emissionsvermögens mit 

 der Temperatur merklich größer, als man dies nach dem 

 elektrischen Verhalten dieses Metalls erwarten sollte. Bei 

 Nickel tritt die bekannte Anomalie, welche die Wider- 

 standskurve dieses Metalls in der Nähe des magnetischen 

 Umwandlungspunktes zeigt, auch in den Emissionskurven 

 deutlich hervor. Daß in dem betrachteten Spektralgebiet 

 die „optischen" Temperaturkoeffizienten der Metalle noch 

 vollkommen den „elektrischen" entsprechen, beweist, daß 

 die erwarteten Übergänge in dem kurzwelligen ultraroten 

 Spektrum zwischen X = 0,7 und X = 8,8 ,11 zu suchen 

 sind. — 6. Herr J. Stark (Greifswald): „Neue Beobach- 

 tungen an Kanalstrahlen in Beziehung zur Lichtquanten- 

 hypothese. Nach gemeinsamen Versuchen mit Herrn 

 W. Steubing". Nach der von Planck aufgestellten 

 Lichtquanteuhypothese ist die oszillatorische elektro- 

 magnetische Energie , welche einem Resonator mitgeteilt 

 oder von ihm ausgestrahlt werden kann, 



c 

 e = zhn = zh-r- , 



wo g eine ganze Zahl (0, 1, 2, 3 . . .), h = 6,55 . 10-2? Erg-sec 

 das Plancksche Wirkungselement, n die Sohwingungszalil 

 des Resonators, X die Wellenlänge der emittierten Strah- 

 lung im Vakuum und c ihre Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit bedeuten. Gemäß diesem Elementargesetz variiert die 

 von einem Resonator aufgenommene oder abgegebene 

 Energiemenge nicht stetig von Null bis zu beliebigen 

 Werten, sondern sprungweise im Verhältnis ganzer Zahlen. 

 Demnach ergibt sich als erste Folgerung aus der Licht- 

 quantenhypothese, daß der Dopplereffekt bei Kaiialstrahlen, 

 der aus einer Lichtemission infolge einer Bewegung im 

 Visionsradius resultiert, unterhalb einer gewissen Grenz- 

 geschwindigkeit nicht auftritt. Diese Folgerung ist in 

 allen bisher untersuchten Fällen durch das Experiment 

 bestätigt. Es ergibt sich aber als zweite Folgerung aus 

 der Lichtquantenhypothese, daß, wenn die kinetische 

 Energie des Kanalstrahlenteilchens nach Erreichen des 

 ersten Grenzwertes weiter wächst, zunächst zwar auch 

 weiter nur ein Lichtquantum durch Zusammenstoß er- 

 zeugt wird, daß aber bei noch weiterem Wachsen der 

 Energie schließlich die Möglichkeit geboten wird, daß 

 hei einem Zusammenstoß zwei Lichtquanten in der be- 

 trachteten Spektrallinie gebildet werden. Dieser theo- 

 retischen Folgerung entspricht eine zuerst von F. Paschen 

 beobachtete Zweiteilung des Dopplereffekts bei Kaiial- 

 strahlen. Der Vortragende hat diese Beobachtungen 

 durchaus bestätigt; seine Versuche bewegten sich nament- 

 lich in der Richtung, den vorhin charakterisierten zweiten 

 Schwellenwert messend festzulegen. Endlich ist es dem 



