594 XXIII. Jahr-. 



Naturwissenschaftliche lluudschau. 



1908. Nr. 46. 



denen das gewünschte Phänomen besonders stark auf- 

 tritt. Nämlich einmal muß, wenn «, und »/ 2 die Brechungs- 

 indices der beiden im aktiven Medium fortschreitenden 

 zirkulären Wellen sind, (», — »a)/n, sehr klein sein, was 

 bei Quarz, mehr noch bei Natriumchlorat erfüllt ist. 

 Ferner muß y klein sein, was man erreicht, indem man 

 den Einfallswinkel, bei dein die totale Reflexion eintreten 

 soll, groß macht. Dies erfordert die nahe Gleichheit des 

 Brechungsindex des ersten und des zweiten Mediums; 

 man muß also die Beobachtung nicht in Luft, sondern in 

 einer geeignet gewählten Flüssigkeit vornehmen. Die 

 Kurven für die Brechungsindices zweier durchsichtiger 

 Körper schneiden sich für sichtbare Farben in der Regel, 

 wenn überhaupt, nur einmal; der Effekt war also nur 

 für eine Farbe zu erwarten. Die Versuchsanordnung 

 wurde so getroffen, daß man mit weißem Lichte operierte 

 und das Spaltbild nach der Reflexion durch ein Okular- 

 spektroskop zerlegte. Als isotroper aktiver Körper wurde 

 Natriumchlorat benutzt. Anisol gibt eine Kurve für N, 

 welche die für N' im Roten schneidet; es sollte somit 

 die theoretisch geforderte Wirkung im Gelbroten ein- 

 treten, was in der Tat beobachtet wurde. Durch Zusatz 

 von Xylol zum Anisol läßt sich der Schnittpunkt der N- 

 und der N' - Kurve nach Blau hintreiben, dem auch die 

 Wanderung der Aufhellung entsprach. Weitere Versuche 

 wurden mit gleichem Erfolg an Quarz in Äthyleubromid 

 und zur Kontrolle an dem inaktiven Kristall Turmalin in 

 Schwefelkohlenstoff angestellt. — 4. Herr Karl Scheel 

 (Charlottenburg) : „Brechung und Dispersion des Heliums. 

 Nach gemeinsam mit Herrn Rud. Schmidt (Charlotten- 

 burg) angestellten Versuchen". Über die Versuche wird 

 an anderer Stelle in dieser Zeitschrift berichtet. Die Re- 

 sultate für die Brechung und Dispersion des Heliums sind, 

 verglichen mit den Messungsergebnissen anderer Beob- 

 achter aus den letzten Monaten, in folgender Tabelle zu- 

 sammengestellt: 



Von den Werten des Brechungsexponenten hat der 

 kleinste (n — 1)10 ? = 340 die größte Wahrscheinlich- 

 keit für sich; auch die übrigen Werte weichen nicht 

 erheblich ab. Für die Dispersion ergibt sich, aus- 

 genommen die Bestimmungen von Herrmann im Ge- 

 biete des sichtbaren Spektrums, nahezu der Wert 

 Null. In Rücksicht auf den von Hochheim be- 

 stimmten Wert der Dielektrizitätskonstante des Heliums 

 D = 1,000074 ist die Beziehung I) = ir nahezu erfüllt. — 

 5. Herr W. Felgentraeger (Charlottenburg): „Die Ver- 

 zeichnungsfehler von Mikroskopobjektiven". — 6. Herr 

 P. Nordmeyer (Aachen): „Über Funkenpotentiale bei 

 zwei hintereinander geschalteten Funkenstrecken". Der eine 

 Pol einer Hol tz sehen Influenzmaschine war sowohl mit der 

 einen Kugel eines Funkenmikrometers I<\ als auch mit 

 einem Elektrometer und einer Batterie Leidener Flaschen 

 verbunden. Das Schutzgehäuse des Elektrometers und 

 die äußeren Belegungen der Batterie waren ebenso wie 

 der zweite Pol der Influenzmaschine zur Erde abgeleitet. 

 Die zweite Kugel von F x war durch einen Draht mit der 

 einen Kugel eines zweiten Funkenmikroraeters F 2 verbunden, 

 dessen andere Kugel wiederum geerdet war. Die Ver- 

 suche ergaben nun, daß das Funkenpotential von F x -4- I'\ 

 bei wachsendem F, und gleichbleibendem F x nicht von 

 1<\ Z , sondern von l'\ abhängig ist; beim Zuschalten von 

 J<\ wird das Funkenpotential von l'\ für alle Größen von 

 F x um etwa 45 Proz. erhöht. Wird F s so groß, daß das 

 Funkenpotential von F 2 allein größer sein würde als 

 das tatsächliche Funkenpotential von F x -\-F s , so steigt 

 letzteres beträchtlich an. Ein ganz anderer Verlauf der 

 Fuukenpotcntiale ergab sich, wenn beide Funkenstrecken 

 mit ultraviolettem Licht bestrahlt wurden. Das Funken- 

 potential ist alsdann nämlich nahezu gleich der Summe 

 der Einzelpotentiale. Wird nur F x bestrahlt, so ist die 

 Wirkung nahezu dieselbe, als wenn beide Funkenstrecken 

 bestrahlt werden. Wurde dagegen nur F 2 bestrahlt, so 

 ergaben sich die gleichen Entladungskurven, die man 



ganz ohne Bestrahlung erhielt. Befand sich zwischen den 

 beiden miteinander verbundenen Kugeln beider Funken- 

 mikrometer noch eine Leidener Flasche, und wurden beide 

 Funkenstrecken bestrahlt, so sehwankten bei schnellerem 

 Aufladen die Werte bei den Einzelentladungen stark hin 

 und her und blieben unterhalb der sonstigen mit Be- 

 strahlung gewonnenen Werte. Ließ man aber die Influenz- 

 maschine genügend langsam laufen , so erreichten auch 

 die aufeinander folgenden Einzelentladungen dieselben 

 und zwar die für bestrahlte Funkenstrecken geltenden 

 Spannungen. Der Vortragende erklärt die beobachteten Er- 

 scheinungen auf Grund der J. J. Thomsonsehen Theorie 

 über den Mechanismus der selbständigen Funkenentladung, 

 gemäß der von ihm eingeführten Anschauung, daß das 

 sog. Kathodenbombardement , je nachdem der Funke 

 zwischen zwei geladenen oder einer geladenen und einer 

 geerdeten Kugel übergehen soll , zufolge geänderter In- 

 fluenz mehr oder weniger wirkt und somit das Fuuken- 

 potential im letzteren Falle erheblich vergrößert wird. 

 Auch für die einfache Funkenentladung lassen sich aus 

 dieser Anschauung Folgerungen ziehen , die mit dem 

 experimentellen Befund in Übereinstimmung sind. — 

 7. Herr Wilhelm Heuse (Charlottenburg): „Über schein- 

 bare Abweichungen vom Mariotteschen Gesetz und deren 

 Einfluß auf die Messung kleiner Drucke. Nach gemeinsam 

 mit Herrn Karl Scheel (Charlottenburg) angestell- 

 ten Versuchen." Die Versuche wurden in einem Druck- 

 intervall zwischen etwa 0,1 und 1 mm angestellt, und zwar 

 wurde mit Hilfe eines Rayleighscheu Manometers die 

 Druckzunahme bei Verringerung des Volumens um ge- 

 messene Beträge bestimmt. Mit dem Kompressionsapparat 

 war ein mit Glaswolle beschickbares Gefäß verbunden. Durch 

 die Anwesenheit der Glaswolle wurde das Verhältnis von 

 Oberfläche zu Volumen des 100 cm 3 fassenden und 2 l / t cm 

 weiten Gefäßes in zwei Versuchsreihen gleich demjenigen 

 in einer Kapillarröhre von 0,5 bzw. 0,25 mm Durchmesser. 

 Die Glaswolle konnte in feuchten Zustand gebracht oder 

 getrocknet werden. Die Beobachtungsergebnisse berech- 

 tigen zu der Annahme, daß die scheinbaren Abweichungen 

 der Luft vom Mariotteschen Gesetz auf der Bildung 

 einer Wasserhaut auf den Oberflächen im Innern der 

 Kompressionsgefäße beruhen, nach deren Entfernung sie 

 verschwinden. — Dieser Schluß legt die Vermutung nahe, 

 daß die Brauchbarkeit des Mc Leo dachen Vakuummeter.s 

 in hohem Grade durch die Anwesenheit von Feuchtig- 

 keit bzw. einer Wasserhaut beeinträchtigt wird. Um das 

 zu untersuchen, wurde ein sorgfältig gereinigtes McLeod - 

 sches Manometer aus Thüringer Glas an das Kompressions- 

 gefäß angeschlossen. Der Rezipient desselben faßte etwa 

 100 cm'; die Kapillare hatte bei einer Länge von etwa 40 cm 

 etwa 0,(i mm Durchmesser. Die Drucke wurden gleich- 

 zeitig mit dem McLeod sehen Manometer und dem 

 Rayleighscheu Manometer gemessen. — Die Unter- 

 suchungen ergaben, daß das McLeodsche Manometer 

 sehr wohl zur exakten Messung kleiner Drucke in atmo- 

 sphärischer Luft zu brauchen ist, nur muß sorgfältig alle 

 Feuchtigkeit aus der Luft und von den Glaswänden ent- 

 . fernt werden , was bereits durch eine halbstündige Ver- 

 bindung mit Phosphorpentoxyd unter niedrigem Druck 

 bewirkt werden kann. Es genügt aber nicht bei An- 

 wendung schnell wirkender Pumpen die Verbindung mit 

 dem Trockenmittel nur während der Zeit des Pumpens ; 

 Druckmessungen , welche zehn Minuten nach Inbetrieb- 

 setzung einer solchen Pumpe mit dem McLeod sehen 

 Manometer vorgenommen werden, fuhren notwendigerweise 

 zu falschen Druckwerten, die um so unrichtiger sind, je 

 höher die Kompression der Luft bei der Messung ge- 

 trieben wird. — 8. Herr W. König (Gießen): „Über 

 Demonstration langsamer elektrischer Schwingungen". 

 Die von Herrn Wiener (Leipzig) auf der vorjährigen 

 Naturforscherversammlung vorgeführten ganz langsamen 

 elektrischen Schwingungen lassen sich einfach und bequem 

 mit. Hilfe der Braunsehen Röhre demonstrieren. Benutzt 

 man eine Röhre in der vonWehnelt angegebenen Form 

 mit eingebautem Kondensator, so kann man sowohl die 

 Potentialschwingung wie die Stromschwingung damit 

 zeigen. Wird der Röhrenkondensator an die beiden Seiten 

 der Kapazitäten direkt angeschlossen , so bedarf es nur 

 einer Erregung der Schwingungen von passender Stärke, 

 um den Fluoreszenzfleck in Richtung der elektrischen 

 Kraftlinien langsam hin und her pendeln zu sehen. Die 

 Erregung geschah durch Unterbrechung eines Stromes 

 von passender Stärke im primären Kreise des Trans- 



