Nr. 48. 1908. 



Na t u r w i s s e i) Schaft liehe Euudsc hau. 



XXIII. Jahrg. 615 



hat, Wasser in die umgebenden Gewebe hineingepreßt. 

 So entsteht von unten nach oben ein ziemlich gleich- 

 mäßiger Wasserabfall, der bis zu dem basalen Bündel- 

 ende reicht. Hier hat inzwischen infolge innerer 

 Bedingungen die Neubildung des Gefäßanschlusses 

 begonnen. Herr Simon stellt sich nun vor, daß 

 auf diese Neubildungstätigkeit die Wasserverteilung 

 in der Weise als Reiz einwirkt, daß von den dem 

 Bündelende auliegenden Zellen immer nur diejenigen 

 zu Tracheiden bzw. Tracheen umgewandelt werden, 

 die den größten Wassergehalt besitzen. Ebenso 

 werden auch diese Zellen am ehesten zu weiterer 

 Teilung angeregt. So kommt es allmählich zur Bil- 

 dung eines Gefäßstranges, der sich dem Wassergefälle 

 entgegenschiebt, bis die den größten Wassergehalt auf- 

 weisenden , dem apikalen Bündelende anliegenden 

 Zellen erreicht sind. Es läge demnach hier eine 

 Reizwirkung vor, die mit den Tropismen, speziell dem 

 Hydrotropismus, zu vergleichen wäre. Der Anschluß 

 der Bündelenden an intakte Leitungsbahnen läßt sich 

 ebenso erklären. Nur muß man sich gegenwärtig 

 halten, daß das Wassergefälle hier geringer ist. 



Die vorgetragene Auffassung wird durch zwei 

 wichtige anatomische bzw. entwickelungsgeschichtliche 

 Tatsachen gestützt: 1. durch die Tatsache, daß sich 

 niemals Anschlüsse finden lassen, die nach entgegen- 

 gesetzter Seite auf angeschnittene Bündel zugewachsen 

 sind; 2. durch die Tatsache, daß der Verbiudungs- 

 strang stets die apikalen Bündelenden bevorzugt, vor- 

 ausgesetzt daß sie nicht zu weit entfernt sind; er 

 wächst selbst dann auf diese zu, wenn er seinen Weg 

 dicht an einem intakten Bündel vorüber nehmen muß. 



Eine experimentelle Bestätigung der Hypothese, 

 die durchaus einleuchtet, vermochte Verf. bisher nicht 

 zu geben. Er stellt weitere Untersuchungen über die 

 Frage in Aussicht. 0. Damm. 



J. Laub: Über die durch Röntgenstrahlen er- 

 zeugten sekundären Kathodenstrahlen. 

 (Annal. ,1. Pliys. 1908, F. 4, Bd. 26, S. 712-726.) 

 Wie seit Jahren bekannt ist, besteht die beim Auf- 

 treffen von Röntgenstrahlen auf einen Körper aus diesem 

 ausgelöste sekundäre Emission teilweise aus Röntgen- und 

 teilweise aus Kathodenstrahlen. Die Geschwindigkeit der 

 letzteren besitzt nach mehreren Untersuchungen, so von 

 Dorn aus dem Jahre 1900, Bestelmeyer und Jones 

 vom letzten Jahre, Werte, die von der Größenordnung 

 der in gut evakuierten Entladungsröhren erhaltenen 

 Kathodenstrahlgeschwindigkeiten sind. Die theoretische 

 Deutung des Phänomens ist auf verschiedene Weise ver- 

 sucht worden Die Annahme, daß es die freien Elektronen 

 des betreffenden Körpers sind, welche durch den auf- 

 treffenden Röntgenimpuls berchleunigt werden, ist jeden- 

 falls nicht zutreffend, da, wie schon von Wien gezeigt 

 worden ist, die Geschwindigkeit der sekundär erzeugten 

 Kathodenstrahlen viel zu groß ist, um durch die be- 

 schleunigende Wirkung des von den Röntgenstrahlen her- 

 rührenden elektrischen Feldes erklärt zu werden. Dem- 

 gegenüber spricht keine der bis jetzt bekannten , die 

 Erscheinung betreffenden Tatsachen gegen die Vorstellung, 

 daß die Energie der sekundären Kathodenstrahlen aus 

 dem Innern der Atome selbst stamme und die Wirkung 

 der Röntgenstrahlung nur eine auslösende sei. Der große 

 Unterschied in der (Geschwindigkeit der durch Röntgen- 

 strahlen einerseits,' durch schnelle Kathodenstrahlen oder 

 ultraviolettes Lieht andererseits zur Emission gebrachten 



V, mv* = [ oder 



Elektronen bleibt hierbei allerdings schwer verständlich 

 und läßt eine dritte, neuerdings von Wien gegebene An- 

 schauung mehr Wahrscheinlichkeit gewinnen, welche sich 

 in Anlehnung an die Planck-Einsteinsche Theorie der 

 Strahlung die Energie der sekundären Kathodenstrahlen 

 den in den Röntgenstrahlen angenommenen, von den be- 

 strahlten Körperu absorbierten Energiecjuanten entlehnt 

 denkt und hieraus für die Kathoden strahlgeschwiudigkeit 

 den Ausdruck 



1 t. m 



folgert, wo h = 6,548 . 10— 2 " eine universelle Konstaute, 

 X die Wellenlänge der Röntgenstrahlen, c die Licht- 

 geschwindigkeit und in die Masse des Elektrons ist. 



Da bis jetzt keine näheren, der direkten Beobachtung 

 entnommenen Vorstellungen über den Mechanismus der 

 Kathodeu strahlemission, von welchen eine Entscheidung 

 zugunsten der einen oder anderen der genannten Hypo- 

 thesen zu erwarten wäre, vorliegen, wird in der gegen- 

 wärtigen Arbeit der Versuch gemacht, durch experimen- 

 telle Untersuchung des Zusammenhanges zwischen Menge 

 und Geschwindigkeit der emittierten Kathodenstrahlung 

 und der Intensität und Durchdringungsfähigkeit der er- 

 zeugenden Röntgenstrahlen entscheidende Ergebnisse zur 

 Prüfung jener Hypothesen und damit zum vollen Ver- 

 ständnis der in Rede stehenden Erscheinung zu gewinnen. 



Die Versuchskörper — Platin, Aluminium und Ruß — 

 befinden sich, drehbar befestigt, im Innern eines mittels 

 Luftpumpe, Hulzkohle und flüssiger Luft aufs höchste 

 evakuierbaren kugelförmigen Glasgefäßes. Ihnen gegen- 

 über steht in kleinem Abstand ein mit geerdetem Draht- 

 netz geschützter Faradayzylinder, der zur elektrometrischen 

 Messung eines Teils der bei schräger Röntgenbestrahlung 

 von ihnen emittierten Kathodenstrahlen dient. Durch 

 positive elektrostatische Aufladung der bestrahlten Körper 

 auf bekanntes Potential kann zwischen ihnen und dem 

 den Auffangekäfig bedeckenden Netz ein elektrisches 

 Kraftfeld erzeugt werden, das die Bewegung der nega- 

 tiven Elementarquanten verzögert und aus der hieraus 

 folgenden Veränderung der Elektrometerangaben deren 

 Geschwindigkeit berechnen läßt. 



Die mehr qualitativen als streng quantitativen Beob- 

 achtungen zeigen, daß die Anzahl der emittierten Elek- 

 tronen zunimmt mit Zunahme der Intensität und des 

 Inzidenzwinkels der primären Röntgenstrahlen und mit 

 der Dichte der bestrahlten Substanz. Den stärksten Effekt 

 zeigt Platin, bei Aluminium sinkt er auf etwa ein Drittel, 

 bei Ruß auf ein Viertel. Zunehmende Härte der Röntgen- 

 strahlen vermehrt zunächst die ausgelöste Elektronenzahl, 

 die bei bestimmter, relativ hoher Erzeugungsspannung 

 der Röntgenröhre ein Maximum erreicht, um weiterhin 

 wieder abzunehmen. Als reine Ursache dieses Ergeb- 

 nisses kann die Veränderung der Härte der Strahlen 

 allerdings nicht betrachtet werden, da gleichzeitig mit 

 der Härte der Strahlen auch deren Intensität variiert, was 

 in jenem Residtat nicht im einzelnen berücksichtigt ist. 



Da erst positive Spannungen über 1500 Volt auf die 

 in den Faradayzylinder gelangende Elektronenmenge 

 merklichen Einfluß haben, scheinen Strahlgeschwindig- 

 keiten unter 1500 Volt — d. h. Geschwindigkeiten, welche 

 einer Erzeugungsspannung unter 1500 Volt entsprechen 

 würden — nicht merklich vorhanden zu sein. Die über 

 1500 Volt liegende (ieschwindigkeit ist nun nicht homogen, 

 sondern es ist die gesamte sekundäre Kathodenstrahlung 

 als ein Komplex von Elektronen sehr verschiedener Ge- 

 schwindigkeit zu betrachten. Relativ wenig vertreten 

 scheinen darunter die langsameren Elektronen zu sein; 

 der größte Teil der Elektronen besitzt Geschwindigkeiten 

 zwischen 10000 und 20000 Volt, während ein letzter kleiner 

 Teil uueh etwas höhere, aber bald einen Maximalwert 

 erreichende Geschwindigkeit besitzt. Ebenso wie die Ge- 

 schwindigkeit der Hauptmenge der Strahlquanten ist die 

 Maximalgeschwindigkeit von der Härte der primären 

 Röntgenstrahlung und der Natur der emittierenden Sub- 



