624 XXni. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1908. Nr. 49. 



Für die anomale Dispersion, die immer in der 

 Nähe und innerhalb des Absorptionsgebietes auftritt, 

 gilt, wie schon angedeutet wurde, die einfache Di- 

 spersionsformel (1) nicht mehr ; es muß dann ein 

 Formelpaar benutzt werden, das auch den Extinktions- 

 modul enthält, welcher die Schwächung der betreffen- 

 den Lichtart beim Durchlaufen der Strecke A charak- 

 terisiert. Bezüglich dieses Formelpaares verweise ich 

 auf meine Arbeit zur anomalen Dispersion der Metall- 

 dämpfe; in diesem Formelpaar ist nämlich außer den 

 bereits in (1) enthaltenen Konstanten 9?; M &h und A ft 

 noch eine „Reibungskonstante" (/;, enthalten, die mit 

 dem im Reibungsglied der Bewegungsgleichung des 

 Elektrons vorkommenden Koeffizienten r;, zusammen- 

 hängt; die derGeschwindigkeit proportionale Reibungs- 

 kraft, welche auf das Elektron wirkt, wird proportional 

 >";, gesetzt. Der Unterschied zwischen festen und 

 flüssigen Körpern einerseits und Gasen und Dämpfen 

 andererseits besteht in der verschiedenen Größenord- 

 nung von 9J;, 1 ) und gi, bei beiden Körperklassen. r/ A 

 hat bei festen und flüssigen Körpern die Größenord- 

 nung 10 — 6 cm, bei Gasen und Dämpfen dagegen ist 

 gh viel kleiner, nämlich 10~ u cm a ). 



Je kleiner die Reibungskonstante gh ist, desto 

 schmälere und schärfere Absorptionsstreifen hat der 

 Körper; bei solchen Körpern mit kleinem </;„ also z. B. 

 bei Metalldämpfen, kann die Dispersion bis ganz 

 nahe an den sehr Bchmalen Absorptionsstreifen durch 

 die einfache Formel (1) dargestellt werden, im Ab- 

 sorptionsstreifen nimmt aber dann sowohl nach der 

 Drudeschen als auch nach der Plan ck sehen und 

 Loren tz sehen Theorie der Brechungsexponent und 

 Extinktionsmodul Werte an, welche sämtliche bisher 

 an festen und flüssigen Körpern beobachteten an 

 Größe übertreffen. Außerdem können aber auch sehr 

 kleine Brechungsexponenten (kleiner als 1) auftreten. 

 Die Disperßion im Absorptionsstreifen übertrifft die 

 Dispersion sämtlicher festen und flüssigen Körper. 

 So springt z.B. nach der Planckschen Theorie für 

 den von mir betrachteten speziellen Fall der Brechungs- 

 exponent des Metalldampfes in dem kleinen Intervall 

 von 588,988 ftfi bis 589,00 + 2,9 . lO" 6 ftft 3 ) von 

 0,00047 auf 45,6! Die direkte Messung einer so 

 großen Dispersion und Absorption ist fast unmöglich; 

 dagegen liegen schon zahlreiche Arbeiten vor, welche 

 die Messung der Dispersion von Metalldämpfen in un- 

 mittelbarer Nähe der Absorptionsstreifeu bezweckten. 

 Das Resultat dieser experimentellen Untersuchungen 

 ist: Geht man von einer Absorptionslinie, welche ano- 

 male Dispersion zeigt, aus nach der Seite der kleineren 

 Wellenlängen , so gelangt man zu Brechungsexpo- 

 nenten kleiner als 1 ; auf der Seite der größeren 

 Wellenlängen sind die Brechungsexponenten größer 

 als 1; das entspricht ganz der Dispersionsformel (1), 

 welche ja für einen Absorptionsstreifen lauten würde: 



1 



A 2 — U 



Zum Schlüsse will ich noch hinweisen auf die Tat- 

 sache, daß trotz der bei Metalldämpfen vorkommen- 

 den Brechungsexponenten kleiner als 1 keine Total- 

 reflexion eintreten kann beim Übergang des Lichtes 

 vom Vakuum zum Metalldampf. Dies hat seinen 

 Grund darin, daß bei absorbierenden Medien 

 Brechungsindex und Extinktionsmodul vom 

 Einfallswinkel abhängen, und zwar derart, daß 

 zu jedem Einfallswinkel (0 bis 90°) im Vakuum ein 

 reeller Brechungswinkel gehört l ). 



') Vgl. die vorhergehenden Angaben für 91u. 

 ! ) Vgl. meine Arbeit über die anomale Dispersion der 

 Metalldämpfe. 



3 ) lfjfi = 10-' cm. 



M. Heideiihain : Plasma und Zelle. 1. Lief. 



506 S. 8°. 20 JC. (Jena 1907, Fischer.) . 

 Das Werk, dessen erste Lieferung hier vorliegt, 

 bildet den achten Band des von K. v. Bardeleben 

 herausgegebenen „Handbuchs der Anatomie des 

 Menschen". Es soll sich in zwei Abteilungen gliedern, 

 deren erste die „allgemeine Anatomie der lebendigen 

 Masse" behandelt, während die zweite sich mit der 

 Zelle und dem Zellteilungsvermögen beschäftigt. Die 

 erste Lieferung umfaßt etwa die Hälfte der ersten 

 Abteilung. 



In einem einleitenden Abschnitt über „die Grund- 

 lagen der mikroskopischen Anatomie" legt Verf., nach 

 einem kurzen historischen Überblick über die Ge- 

 schichte der Zellenlehre und der Protoplasmatheorie, 

 zunächst seine Anschauungen über die Struktur der 

 lebenden Substanz dar. Herr Heidenhain hält es 

 mit dem gegenwärtigen Stande der Zellenforschung 

 nicht mehr für vereinbar, in den Zellen die letzten 

 morphologischen Einheiten der Organismen zu sehen. 

 Vielmehr sei jede Zelle bereits ein kompliziertes orga- 

 nisches System, in welchem noch Individuen niederer 

 Ordnung nachweisbar seien. Andererseits aber sei es 

 auch nicht angängig, die Intercellularsubstanzen 

 einfach als Produkte der Zellentätigkeit, ohne eigenes 

 Leben, anzusehen. Teils auf Grund fremder, großen- 

 teils aber auch auf Grund eigener, zum Teil schon 

 in früheren Veröffentlichungen niedergelegter Be- 

 obachtungen hebt Verf. hervor, daß den Intercellular- 

 substanzen Stoffwechsel, Wachstum und Teilungs- 

 fähigkeit zukommen, auch ein gewisses Maß von 

 Erregbarkeit und Reaktionsfähigkeit. Es seien des- 

 halb die Bindesubstanzen gleichfalls als lebende Sub- 

 stanz zu betrachten, die ihren Ursprung aus dem 

 Protoplasma der Zellen herleitet, später aber nicht 

 unwesentliche Änderungen erfährt, so daß es sich emp- 

 fiehlt, sie mit einem besonderen Namen als „Meta- 

 plasia" zu bezeichnen. Während das Protoplasma 

 als Sitz der Entwicklung aktiver Kräfte und der 

 Produktion besonderer, im Haushalt des Tierkörpers 

 notwendiger Stoffe, sowie als Sitz von Erregungen, 

 die durch Leitung von Ort zu Ort übertragen werden 

 können, einen lebhaften Stoffwechsel besitzt, sind die 

 Metaplasien mehr passiver Natur, ihre Aktivität 

 (Selbstspannung der Bindesubstanzen) nur gering; sie 

 sind nicht Sitz leitungsfähiger Zustandsänderungen, 



') Vgl. H. Erfle, Zur Brechung und Absorption des 

 Lichtes in absorbierenden Medien, Physik. Zeitschr. 9, 563 

 —565, 1908. 



