Nr. 52. 1908. 



Natu r wisse n Bchaftliche Rundschau. 



XXIII. Jahrg. 667 



Präsentationszeit dauernde Exposition die Reaktions- 

 zeit nicht zu verkürzen vermag. 



Bei der allgemeinen Betrachtung der Versuchs- 

 ergebnisse geht Herr Ohno von der bekannten Tat- 

 sache aus, daß sich eine horizontal gelegte und unter 

 dem Einfluß der Schwerkraft mit der Spitze abwärts 

 gekrümmte Wurzel allmählich gerade streokt, wenn 

 man sie auf dem Klinostaten in horizontaler Lage 

 rotieren läßt, vorausgesetzt daß sich die krümmende 

 Region noch in wachstumsfähigem Zustande befindet. 

 Man bezeichnet das Streben eines Organes, die ur- 

 sprünglich gerade Richtung wieder anzunehmen, mit 

 Vöchting als Rektipetalität, mit Pfeffer als Auto- 

 tropismus. Nach Czapek (1895) ist nun die Rück- 

 kehr in die Ausgangsstellung als ein aktives Streben, 

 mit anderen Worten, als ein Reizvorgang aufzufassen. 

 Man muß dementsprechend annehmen , daß auch 

 während des Verlaufes des Reizvorganges, der eine 

 Richtungsänderung in dem Wachstum eines Organes 

 vorbereitet, diese antagonistischen Gegenbestrebungen 

 vorhanden sind , daß sie aber durch den momentan 

 dominierenden Reiz an ihrer vollen Entfaltung ver- 

 hindert werden. Hört dagegen der Reiz auf, so 

 sind die antagonistischen Vorgänge unter besonderen 

 Bedingungen (Hemmungen) imstande, die durch 

 die Reizung bewirkten Veränderungen im Protoplasma 

 zum Verschwinden zu bringen. Herr Ohno stellt 

 sich daher vor, daß es sich bei dein Abklingen indu- 

 zierter Reizvorgänge nicht um ein einfaches Erlöschen 

 handelt, bei dem sich der Organismus rein passiv 

 verhält; das Abklingen wird vielmehr durch eine 

 aktive Gegenwirkung des Organismus bedingt. 



0. Damm. 



J. Stark und W. Steubing: Über die spektrale 

 Intensitätsverteilung der Kanalatrahlen in 

 Wasserstoff. (Annalen der Physik 1908, F. 4, Bd. 26, 

 S. 918— 926. 

 Während die photographische Fixierung des von den 

 Kanalstrahlen orthogonal zu ihrer Fortpflanzungsrichtung 

 emittierten, spektral zerlegten Lichts zu dem bekannten 

 Linienspektrogramm des jeweils den Inhalt der Entladungs- 

 röhre bildenden Gases führt, zeigt das photographische 

 Bild des Dopplereffektes, wie er in der mit der Kanal- 

 strahlenrichtung koinzidierenden Visierrichtung auftritt, 

 neben jenen sogenannten „ruhenden Linien" ein Konti- 

 uuum zahlreicher verschieden stark nach der brechbaren 

 Seite des Spektrums verschobener Linien, als deren 

 Emissionszentren die mit mehr oder weniger großer Ge- 

 schwindigkeit sich in der Visierrichtung gegen den Beob- 

 achter bewegenden Kanalstrahlteilchen — positive Atom- 

 ionen — zu betrachten sind. Die eingehende Analysierung 

 dieses mit Benutzung großer Dispersion an den Kanal- 

 strahlen des Wasserstoffes gewonnenen photographischeu 

 Bildes des Dopplereffektes hat Herrn Stark im Jahre 1900 

 zu der Vorstellung geführt, daß die Quelle der Licht- 

 emission der Kanalstrahlen deren kinetische Energie sei, 

 daß also die Intensität dieser Emission proportional mit 

 dem Quadrat der Strahlgeschwindigkeit wachse und zwar, 

 wie die nähere Beobachtung zeigt, schneller für die klei- 

 neren Wellenlängen als für die größeren. 



Da inzwischen Herr Paschen ähnliche Untersuchungen 

 angestellt hat, ohne eine solche Abhängigkeit der Inten- 

 sitätsverteilung im Spektrum der Kanalstrahlen von deren 

 Geschwindigkeit zu finden, haben die Verff. versucht, 

 jenes auf die Betrachtung photographischer Eindrucke 

 gegründete Resultat durch eine andere, für Intensitäts- 



angaben zuverlässigere Methode zu kontrollieren. Die 

 neue Methode ist eine photometrische, und die okulare 

 Beobachtung des spektral zerlegten Lichts der Kanal- 

 strahlen erfolgt orthogonal zur Kanalstrahlenrichtung, da 

 nur auf diese Weise eine für die Bpektrophotometrische 

 Messung ausreichende Intensität der Spektrallinien zu 

 erhalten ist. 



Bewegen sich die Kanalstrahlen orthogonal zur Visier- 

 richtung, so ruhen die Strahlen der verschiedenen Ge- 

 schwindigkeiten alle relativ zum Beobachter, der Doppler- 

 effekt fehlt, und es sunerponieren sich die Intensitäten 

 aller Geschwindigkeiten zu einer einzigen scharfen Linie, 

 die mit der ruhenden zusammenfällt. Werden in diesem 

 Falle die Intensitäten zweier Linien verglichen, so bezieht 

 sich der Vergleich nicht mehr auf eine einzelne Geschwindig- 

 keit, sondern auf alle Geschwindigkeiten, welche entspre- 

 chend dem wirksamen Kathodenfall gleichzeitig im Kanal- 

 strahlenbündel vorkommen. Wird aber der Kathodenfall 

 erhöht , so kommen zu den vorhanden gewesenen Ge- 

 schwindigkeiten neue größere hinzu. Zeigt sich hierbei, daß 

 das Intensitätsverhältnis zweier Spektrallinien sich mit 

 wachsendem Kathodenfall ändert, so kann dies, falls der Sinn 

 der Veränderung dem früher angegebenen entspricht, als 

 Bestätigung jener älteren Behauptung von der Variation 

 des Intensitätsverhältuisses zweier Spektrallinien mit der 

 Strahlgeschwindigkeit angesehen werden. 



Die Verff. ermitteln nach diesen Gesichtspunkten die 

 Abhängigkeit der Intensität der drei ersten Serienlinien 

 des Wasserstoffs ('/. = 652, 486 und 434) von der Größe 

 des Kathodenfalls, indem sie die einzelnen Intensitäten 

 mittels eines König-Martensschen Spektralphotometers 

 mit der Strahlung einer elektrischen Glühlampe ver- 

 gleichen. Der Kathodenfall wird hierbei nicht direkt 

 gemessen, sondern aus den beobachteten Längen des 

 Kathodendunkelraumes abgeleitet. 



Die Messungen zeigen, daß die Intensität jeder der 

 drei Linien mit wachsendem Kathodenfall — der von 

 2300 bis 9900 Volt variierte — bis zu einem Maximum 

 zunimmt und dann wieder abfällt. Da dieser Verlauf 

 durch eine unbekannte Abhängigkeit der Kanalstrahlen- 

 meuge von der Größe des Kathodenfalls, d. h. der Güte 

 des Vakuums, bedingt sein kann, ist er für die zu ent- 

 scheidende Frage ohne Bedeutung. Wird aber dem 

 Kurvenverlauf das Verhältnis der zu jeweils konstantem 

 Kathodenfall gehörenden Intensitäten zweier verschiedener 

 Wellenlängen entnommen, so ergibt sich eine Zunahme 

 dieses Verhältnisses mit wachsendem Kathodenfall, die 

 um so schneller erfolgt, je kleiner der Quotient der mit- 

 einander verglichenen Wellenlängen ist. Die früher be- 

 hauptete Abhängigkeit der spektralen Intensitätsverteilung 

 der Kanalstrahlen von ihrer Geschwindigkeit ist hiermit 

 erneut nachgewiesen. Für eine umfassende Theorie der 

 Lichtemissien der Kanalstrahlen wird sie jedenfalls von 

 großer Bedeutung sein. A. Becker. 



ßmiio Seegert: Über die Dispersion ultraroter 

 und ultravioletter Strahlen in einigen 

 Flüssigkeiten. (Dissertation, Berlin 1908.) 

 Zur Prüfung der Ketteler-Helmholtzschen Dis- 

 persionsformel und einiger von Drude aufgestellten Be- 

 ziehungen zwischen der Elektronentheorie und der Dis- 

 persion hat Verf. für sechs Flüssigkeiten (Wasser, H s O; 

 Methylalkohol, CH,.OH; Äthylalkohol, C 2 H 6 . OH; Propyl- 

 alkohol, G, H 7 . H ; Aceton, C 3 H„ O ; Äthylnitrat, C 2 H b N 3 ) 

 in einem möglichst großen Spektralbereich — 0,204 ,</ 

 bis 2,327 ,« — die Dispersion gemessen. 



Im Ultrarot beobachtete der Verf. die Dispersion 

 bolornetrisch, und zwar benutzte er wegen der großen, im 

 Ultrarot auftretenden Absorption nicht die Methode der 

 Untersuchung von Flüssigkeiten im Hohlprisma, sondern 

 die dem Abbe sehen Totalrefraktometer zugrunde liegende 

 Methode. Als Strahlungsquelle diente eine Nernstlampe, 

 deren Strahlung durch ein erstes Spektromcter spektral 

 zerlegt wurde; der Spalt eines zweiten Spektrometers, auf 



